- •Конспект лекций по физике
- •Раздел 3 электричество
- •Часть 1
- •Электростатика Электростатическое поле в вакууме. Электрические заряды. Закон Кулона
- •Напряженность электростатического поля
- •Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •Применение теоремы Гаусса к расчету некоторых электростатических полей в вакууме
- •Работа по перемещению заряда в электрическом поле. Потенциальность электростатического поля.
- •Потенциал электростатического поля
- •Напряженность как градиент потенциала
- •Разность потенциалов некоторых полей
- •Электрическое поле в веществе. Электрический диполь
- •Диэлектрики в электростатическом поле
- •Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Проводники в электростатическом поле
- •Электрическая емкость. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Конденсаторы
- •Соединение конденсаторов в батарею
- •Энергия электростатического поля
- •Постоянный электрический ток. Электрический ток. Сила тока. Плотность тока
- •Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение
- •Закон Ома для участка цепи. Сопротивление цепи
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи и для полной (замкнутой) цепи
- •Работа и мощность электрического тока. Закон Джоуля - Ленца
- •Зависимость сопротивления от температуры. Явление сверхпроводимости
- •Электрические цепи с последовательным и параллельным соединением потребителей
Электрическое поле в веществе. Электрический диполь
Электрический диполь - это система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов ( , ), расстояние между которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля (Рисунок 11).
Рисунок 11. Электрический диполь
Вектор, направленный по оси диполя от к и численно равный расстоянию между ними, называется плечом диполя .
Вектор называется электрическим моментом диполя или дипольным моментом.
Напряженность поля в вакууме на продолжении оси диполя (в точке А - рисунок 12 а):
.
Напряженность поля в вакууме на перпендикуляре, восстановленном к оси из его середины (в точке В - рисунок 12 б):
Рисунок 12. К расчету напряженности
электрического поля диполя
Диэлектрики в электростатическом поле
Молекулы некоторых диэлектриков имеют симметричное строение, т.е. у них центры "тяжести" положительных и отрицательных зарядов в отсутствие внешнего электрического поля совпадают. Вследствие этого дипольный момент данных молекул равен нулю и они называются неполярными. К таким молекулам относятся: и т.д.
Молекулы диэлектриков, имеющие асимметричное строение (центры "тяжести" положительных и отрицательных зарядов не совпадают) в отсутствие внешнего электрического поля обладают дипольным моментом и называются полярными. Это: Н2О, СО, SО2 и т.д. В отсутствие внешнего электрического поля дипольные моменты этих молекул из-за теплового движения ориентированы хаотично и их суммарный результирующий момент в веществе равен нулю.
К третьей группе диэлектриков (NaCl, KCl и т.д.) относятся молекулы, имеющие ионное строение с пространственной кристаллической решеткой. В электрическом поле происходит деформация кристаллической решетки и возникает дипольный момент каждой молекулы.
Внесение любого диэлектрика во внешнее электрическое поле приводит к возникновению отличного от нуля результирующего электрического момента диэлектрика и диэлектрик поляризуется.
Поляризацией называется процесс ориентации диполей или появления диполей под воздействием электрического поля. Соответственно трем группам диэлектриков различают три вида поляризации: электронная, ориентационная и ионная.
Дипольный момент диэлектрика: где - дипольный момент одной молекулы.
Для количественного описания поляризации диэлектрика пользуются векторной величиной, называемой поляризованность диэлектрика. Поляризованность - это дипольный момент единицы объема диэлектрика.
,
.
Для большинства диэлектриков поляризованность:
,
Рассмотрим процессы, происходящие в диэлектрике, внесенном в электрическое поле (рисунок 13).
Рисунок 13. Диэлектрик в электрическом
поле
В результате поляризации диэлектрика двумя параллельными бесконечными пластинами на правой его грани, обращенной к отрицательной плоскости, образуется избыток положительных зарядов с поверхностной плотностью . На левой его грани образуется избыток отрицательных зарядов с поверхностной плотностью - . Эти некомпенсированные заряды на поверхности диэлектрика называются связанными.
В диэлектрике на электростатическое поле свободных зарядов накладывается дополнительное поле связанных зарядов , направленное встречно, что уменьшает величину внешнего поля в диэлектрике.
Результирующая напряженность электрического поля в диэлектрике: , где
– относительная диэлектрическая проницаемость среды.
Полученные формулы объясняют физический смысл относительной диэлектрической проницаемости . Сила взаимодействия точечных зарядов в диэлектрике уменьшается по сравнению с вакуумом в раз потому, что данный диэлектрик уменьшает напряженность внешнего электрического поля в раз.