- •1.Свет .Интерференция света Когерентность .Условия максимума и минимума интерференции .
- •2.Метод расчета интерференции картин от 2х источников
- •Метод Юнга
- •3.Интерференция в тонких пленках(или полосы одного наклона)
- •4.Полосы равной толщины. Кольца ньютона
- •5.Дифракция света. Принцип Гюгенса. Метод Зон Фринеля
- •4. Если часть волновой поверхности закрыть непрозрачным экраном, то вторичные волны излучаются только открытыми участками поверхности.
- •8.Дифракционная решетка. Основные характеристики спектрального прибора.
- •9. Поляризация света.
- •Закон Малюса
- •Вращение плоскости поляризации .Закон Фарадея
- •10.Метод получения поляризованного света .Закон Брюстера .Двойное лучепреломление
- •11.Дисперсия света (нормальная и аномальная ).
- •12.Рассеивание света .Закон Релеея. Поглощение света .Закон Ламберта –Бугера .
- •Поглощение света.
- •13.Тепловое излечение и его хар-ки .Закон Стефана –Больцмана
- •14.Закон Кирхгофа .Закон смещения Вина
- •Закон Кирхгофа
- •15.Ультрофиолетовая Катострофа.Ф-ла Планка
- •16.Ренгеновское излучение .Ренгеновская трубка
- •17.Фотоэффект ,Законы фотоэффекта. Гепотеза Энштейна о корпускулярно-волновых св-ах света
- •18.Эффект Комптона .Давление света .
- •Давление света
- •Опыты , подтверждающие волновые свойства микрочастиц
- •20. Соотношение неопределенности
- •20. Соотношение неопределенности
- •21. Волновая функция. Уравнение Шредингера ,пояснение к нему.
- •23. Модели атомов по Резерфорду .Постулаты Бора
- •25. Атом водорода. Обобщенная формула Бальмера
- •Образование атома водорода и его спектр излучения
- •29.Деффект массы ,энергия связи .Ядерные силы
- •Свойства ядерных сил:
- •28.Строение ядра .Характеристики атомного ядра .Размер ядер
- •Основные характеристики ядер
- •27.Квантовые числа n ,e ,m .Графическое представление энергетических параметров
2.Метод расчета интерференции картин от 2х источников
Пусть в некоторую точку А одновременно приходят две световые волны от когерентных источников света S1 и S2, световые векторы которых колеблются в одной плоскости (рис. 2.1). Пусть источники начинают излучать одновременно, начальные фазы волн равны нулю и амплитуды одинаковы. Тогда уравнения волн можно записать следующим образом:
Складывая эти выражения, можно получить что результирующая величина Е в точке А будет равна
Величина не зависит от времени и является амплитудой суммарного колебания в точке А. Амплитуда может принимать нулевое значение, если а это выполняется если аргумент косинуса равен нечетному числу π/2. При этом происходит взаимное «гашение» волн и мы наблюдаем ослабление интенсивности суммарной волны, то есть интерференционный минимум. Определим положение в пространстве таких точек:
где m = 0, 1, 2…. - любое целое число, которое называется порядком интерференции, запись
х1 и х2 – геометрические пути световых волн от источников света S1 и S2 соответственно, до произвольной точки А. Разность х2 - х1 = Δ называется геометрической разностью хода волн. Если свет распространяется в среде с показателем преломления n, необходимо рассматривать оптический путь волн l = xn. Если световые волны проходят в разных средах, их оптические пути будут l1=x1n1 и l2=x2n2 и оптическая разность хода Δ=l2-l1.
Если в произвольной точке пространства оптическая разность хода накладываемых волн равна нечетному числу полуволн, то в ней наблюдается минимум интерференции.
-условие интерференционного минимума.
Если
что возможно при равенстве аргумента нулю или четному числу π/2, амплитуда светового вектора для данной точки будет в любой момент времени равна 2Е0. Определим положение этих точек:
Если в произвольной точке пространства оптическая разность хода накладываемых волн равна четному числу полуволн или целому числу длин волн, то в ней наблюдается максимум интерференции
,-условие интерференционного максимума
Если между световыми волнами существует разность хода, то они также обладают разностью фаз.
Получим условия интерференционных максимумов и минимумов для разности фаз δ:
Если вместо Δ подставить значения Δmax и Δ min, то мы получим условия максимума и минимума интерференции для разности фаз δ max = ±2πm и δ min = ±(2m+1)π, ( m = 0,1,2…).Если амплитудные значения светового вектора не равны друг другу, т.е. Е01 ≠ Е02, то квадрат результирующей амплитуды определяется по формуле:
Е2 = Е012 + Е022 + 2Е01Е02cos (φ2 – φ1),
где (φ2 – φ1) – разность фаз колебаний. Поскольку интенсивность света I пропорциональна квадрату амплитудного значения Е, то
В точках пространства, где cos (φ2 – φ1) > 0, результирующая интенсивность I > I1 + I2. Если cos (φ2 – φ1) < 0, то I < I1 + I2. Таким образом, мы наблюдаем перераспределение интенсивности и интерференционную картину.