1. Дифракция Кирхгофа, Френеля и Фраунгофера.

Дифракция Френеля возникает, когда источник, диафрагма и приемник расположены близко друг от друга. В этом случае нельзя пренебрегать кривизной волн от источника, и приемник будет регистрировать явление дифракции Френеля .Зонная пластинка Френеля , увеличивающая за счет дифракции энергетическую освещенность в точке наблюдения подобно собирающей (положительной) линзе, в качестве рентгенооптического элемента была предложена в 1952 г. Такие пластинки служат основным узлом в сканирующих и изображающих рентгеновских микроскопах с использованием синхротронного излучения.

Дифракция Френеля зависит от зон Френеля , в случае с круглой диафрагмой, мы имеем в виду окружности. Эти окружности имеют определенные характеристики. Их диаметр и толщина расчитываются таким образом, чтобы свет, дифрагируя на них, при попадании на фотопленку усиливался. (В случае с обычными волнами на воде, волны могут усилить друг друга, если попадают в фазу- горб одной накладывается на горб другой). Таким образом, диаметр и толщина окружностей будет зависеть от длины волны и расстояния от пластины до пленки.

2. Физический смысл Коэффициенты Эйнштейна

Билет №10

1.Граничные условия Кирхгофа.

Граничные   условия   Кирхгофа  :

1) U(p1) на σ равно u(p1); 2) u(p1) на σ равно 0.

Подставляя в G(P₁) и заменяя

получим:

Теперь предположим, что на отверстие Х падает волна от точечного источника:

тогда

Хотя интеграл Френеля-  Кирхгофа  и дает, в принципе, верный результат, существует одно противоречие:

2.Комплексная функция и комплесная степень когерентности квазимонохроматических волн

Билет №11

1. Теория дифракции Кирхгофа. Граничные условия. Дифракционный интеграл.

 Граничные   условия   Кирхгофа  :

1) U(p1) на σ равно u(p1); 2) u(p1) на σ равно 0.

Подставляя в G(P₁) и заменяя

Теперь предположим, что на отверстие Х падает волна от точечного источника:

тогда

2.Взаимная интенсивность. Комплексная степень интенсивности.

В не входит взаимная интенсивность , образованная наложением волновых полей, прошедших через различные участки апертуры, т.к. при указанном выше усреднении она стремится к нулю.

При выводе (12) учитывалась только та интенсивность , которая вносит вклад в образование интерференционной картины, т.е. учитывалась взаимная интенсивность , которая после соответствущей нормировки переходит в функцию взаимной когерентности для диффузно-когерентного излучения и, следовательно, совпадает с трехмерным распределением комплексной амплитуды вблизи фокуса.

2.Б Вычисление интенсивности в дифракционном поле производится по формуле:

где i(p1) i(Р2)- интенсивности на произвольных бесконечно малых площадках dp1, dp2 с центрами в точках Р1 и Р2; γ(Π1,Р2,0)- комплексная степень пространственной когерентности между волнами, исходящими из точек Р1 и Р2; - волновое число; -расстояние от апертуры до плоскости наблюдения; с0 - постоянная, зависящая от размеров апертуры; А - площадь апертуры.

Задача определения комплексной степени пространственной когерентности математически сводится к решению интегрального уравнения (2). Для излучения лазера эта задача решена в работах /5,6/, в которых показано, что

где i (q)- интенсивность в дифракционной поле, iа(Р)- интенсивность на апертуре.

Из выражения (3) видно, что определение комплексной степени пространственной когерентности экспериментально производится с помощью измерения интенсивностей в дифракционном поле и на апертуре.

Билет № 12