- •Кафедра «Электромеханические комплексы и системы»
- •Часть 2
- •Электрические цепи трехфазного тока
- •Понятие о трехфазных цепях и их преимущества
- •Генератор трехфазного тока
- •Соединение фаз генератора и приемника звездой
- •Основные соотношения между напряжениями и токами в трехфазной схеме, соединенной звездой
- •Режимы работы трехфазной цепи при соединении звездой
- •Соединение фаз генератора и приемника треугольником
- •Режимы работы трехфазной цепи при соединении треугольником
- •Мощность трехфазной цепи
- •Электрические измерения в цепях синусоидального тока
- •Общие замечания
- •Измерения тока и напряжения в цепях синусоидального тока. Расширение пределов измерения
- •Измерение мощности и коэффициента мощности в цепях однофазного тока
- •Измерение мощности в трехфазных цепях
- •Электрические измерения как средство анализа цепей синусоидального тока
- •Список литературы
- •Приложение Контрольные вопросы
- •Оглавление
- •Электрические цепи синусоидального тока Методическое пособие для студентов заочной формы обучения
- •Часть 2
Соединение фаз генератора и приемника звездой
На рисунке 4 показана шестипроводная трехфазная цепь как совокупность трех самостоятельных, электрически не связанных однофазных цепей, подготовленных к соединению звездой.
Рис. 4
Если объединить концы фаз генератора X, Y, Z в электрический узел N, концы фаз приемника в узел n и заменить три обратных провода X–x, Y–y и Z–z одним проводом N–n, то получится электрически связанная трехфазная цепь, получившая название «звезда с нейтральным проводом» или «четырехпроводная звезда».
Рис. 5
Такая схема показана на рисунке 5. Электрический узел N получил название нейтральная точка генератора, узел n – нейтральная точка приемника. Иногда нейтральные точки N и n называют как и раньше нулевыми точками и обозначают О и О.
Провод N–n, соединяющий нейтральные точки генератора и приемника называются нейтральным (нулевым) проводом.
Провода A–a, B–b, C–c, соединяющие начала фаз генератора с началами одноименных фаз приемника называются линейными проводами (рис. 5).
В дальнейшем будем рассматривать генератор трехфазного тока как источник бесконечно большой мощности, у которого отсутствуют внутренние сопротивления, а следовательно, будут равны нулю внутренние потери напряжения, что позволяет заменить э.д.с. генератора соответствующими напряжениями EA = UA, EB = UB, EC = UC, что и показано на рисунках 4 и 5. По аналогии с равенством (3) можно записать в комплексной форме:
(5)
Дадим основные определения, которые являются общими как для схемы включения звездой, так и для схемы включения треугольником.
Фазным током генератора (или приемника) называется ток в фазе генератора (или приемника).
Линейным током называется ток в линейном проводе.
Фазным напряжением генератора (или приемника) называется разность электрических потенциалов, то есть напряжение между началом и концом одной и той же фазы генератора (или приемника).
Линейным напряжением называется напряжение между началами двух разных фаз генератора (или приемника).
Применительно к генератору, соединенному звездой, например, фазное напряжение UA – это напряжение (разность потенциалов) между началом фазы A и ее концом X (рис. 4), или между началом фазы A и нейтральной точкой N (рис. 5), потенциал которой является электрическим потенциалом всех трех концов фаз X, Y, Z.
Основные соотношения между напряжениями и токами в трехфазной схеме, соединенной звездой
Как вытекает из самого принципа соединения звездой, является очевидным, что линейный ток равен фазному: IЛ = IФ. Действительно, как видно из рисунка 5, ток IA протекает по фазе A генератора, не разветвляясь протекает по линейному проводу A–a и не разветвляясь течет по фазе a приемника.
Ток IN в нейтральном проводе в соответствии с первым законом Кирхгофа равен сумме фазных (линейных) токов.
В аналитическом методе расчета эта сумма алгебраическая:
i
(6)
где малыми буквами обозначены мгновенные значения токов.
В методе векторных диаграмм эта сумма векторная:
(7)
где большими буквами обозначены действующие (средние квадратичные за период) значения токов.
В символическом методе эта сумма алгебраическая [1]:
(8)
где складываются комплексы действующих значений токов .
Р ассмотрим, как соотносятся фазные и линейные напряжения применительно к генератору бесконечной мощности, соединенному звездой.
На рисунке 6 показана схема, на которой вольтметр V подключен к началам двух разных фаз А и В. Очевидно падение напряжения на внутренней цепи вольтметра будет представлять собой линейное напряжение UAB.
Составим, задавшись направлением обхода (рис. 6), уравнение по второму закону Кирхгофа для замкнутого контура, образованного вольтметром V и фазами А и В генератора в векторной форме (метод векторных диаграмм) и перепишем его в виде:
(9)
Переключив вольтметр на две другие пары зажимов, получим аналогичные равенства:
(10)
Таким образом, при соединении звездой вектор линейного напряжения равен геометрической разности векторов двух соответствующёих фазных напряжений.
Решим полученные равенства графически с учетом того, что идеальный генератор вырабатывает симметричную систему фазных напряжений, которая может быть представлена симметричной трехлучевой звездой векторов (рис. 7).
Рис. 7
Для необходимых графических построений воспользуемся правилом сложения векторов методом многоугольника [1] (в нашем случае методом треугольника), представив записи полученных зависимостей (9) и (10) в виде суммы типа
(11)
Рассмотрим подробно (рис. 7) построение вектора (все операции выполняются с соблюдением выбранного масштаба напряжений). Методом параллельного переноса совмещаем начало вектора с концом вектора первого слагаемого . Как известно суммарный вектор получится соединением начала первого слагаемого с концом последнего (в нашем случае второго ).
Проделав аналогичные операции в соответствии с равенствами (10) получаем расположения векторов и (рис. 7). Как видно из рисунка 7 три вектора линейных напряжений , и образуют симметричную трехлучевую звезду векторов, которая опережает звезду фазных напряжений на 30° (с учетом вращения векторов против часовой стрелки).
Чтобы выяснить соотношение между линейным UЛ и фазным UФ напряжениями, рассмотрим прямоугольный треугольник mq0 (рис. 7), который получается, если опустить из вершины тупого угла одного из равнобедренных треугольников высоту (которая является и медианой).
Из mq0 следуют очевидные равенства: отрезок = ; поскольку он является прилегающим к углу 30° катетом, то = cos30°=UФ ( =UФ).
Приравняв правые части двух равенств, получим:
U
(12)
то есть линейное напряжение генератора, соединенного звездой, в раз больше фазного ( = 1,73).
Что касается приемника, соединенного звездой, то это соотношение соблюдается только при симметричной нагрузке или при наличии нейтрального (нулевого) провода, если пренебречь его сопротивлением и сопротивлениями линейных проводов.
В дальнейшем будем, как правило, рассматривать трехфазные цепи, считая сопротивления линейных проводов и сопротивление нейтрального провода (если он есть) равными нулю.
С учетом этого предположения можно утверждать, что на приемник, соединенный звездой с нейтральным проводом, передаются от генератора без изменения величины потенциалы начал фаз А, В, С и нейтральные точки N. Таким образом система линейных и фазных напряжений на приемнике при наличии нейтрального провода будет такой же, как и на генераторе, то есть симметричной.
В этом случае электрические потенциалы линейных проводов будут равны потенциалам начал одноименных фаз генератора и приемника, а потенциал нейтрального провода будет иметь потенциал концов всех трех фаз генератора и приемника.
С учетом сказанного является очевидным, что фазное напряжение генератора или приемника можно определить как разность потенциалов между соответствующим линейным проводом и нейтральным проводом, а линейное напряжение как разность потенциалов между двумя линейными проводами.
Отметим, что векторная диаграмма фазных и линейных напряжений генератора, соединенного звездой (рис. 7), может быть представлена в более компактном виде, поскольку векторы линейных напряжений , , одновременно являются сторонами равностороннего треугольника, вершины которого – концы векторов соответствующих фазных напряжений , , (рис. 8).
Н а рисунке 8 такая диаграмма показана в комплексной плоскости, что позволяет по аналогии с равенствами (9) и (10) получить комплексы линейных напряжений:
(13)
(13)
где в соответствии с равенствами (2): ; ; .
Сделав соответствующие подстановки в (13), получим:
(14)
Нетрудно убедиться, что ввиду симметрии системы линейных напряжений всегда будет справедливо равенство (необходимо сложить правые части равенств (13) или (14)):
(15)