6. Источник света. Их спектральная характеристика. Классификация источников света по типу излучения. Формула Планка и Вина.

7. Фотометрические свойства источников излучения. Классификация по геометрическим величинам: точечный и протяженный источники света, фотометрическое тело.

В зависимости от соотношения размеров излучателя и расстояния его до исследуемой точки поля источники излучения можно условно разделить на 2 группы:

1)точечные источники излучения

2) источник конечных размеров(линейный источник) Источник излучения у которого размеры значительно меньше расстояния до исследуемой точки называются точечными. На практике за точечный источник принимают такой, максимальный размер которого не менее чем в 10 раз меньше расстояния до приемника излучения. Для таких источников излучения соблюдается закон обратных квадратов расстояния.

Е=I/r²косинус альфа, где альфа=угол между лучом света и перпендируляром к поверхности С.

Если из точки в которой расположен точечный источник излучения отложить в различных направлениях пространства вкторы единичной силы излучений и через их концы провести поверхность, то получиться ФОТОМЕТРИЧЕСКОЕ ТЕЛО силы излучения источника. Такое тело полностью характеризует распределение потока излучения данного источника в окружающем его пространстве

8. Преобразование излучений оптическими средами. Характеристики преобразования излучения: световые коэффициенты, кратности, оптические плотности, связь между ними. Светофильтры Определение термина. Спектральная кривая, как универсальная характеристика светофильтра.

При попадании потока излучения Ф0 на реальное тело (оптическую среду) часть его Ф(ро) отражается поверхностью, часть Ф(альфа) поглощается телом, а часть Ф(тау) проходит через него. Способность тела (оптической среды) к подобному преобразованию характеризуется коэффициентом отражения ро=Фро/Ф0, коэффициентом тау=Фтау/Ф0.

Если коэффициенты определяются по преобразованию световых потоков (F,лм), то их называют световыми (фотометрическими)

Росв = Fо/Fо; Альфасв=Fальфа/Fо ;таусв=Fтау/Fо

Для оптических и световых коэффициентов справедливо утверждение, что их сумма равна 1,0(ро+альфа+тау=1)

Имеется еще два рода коэффициентов – монохроматические и зональные. Первые оценивают действие оптической среды на монохроматическое излучение с длиной волны лямда.

Зональные коэффициенты оценивают преобразование излучения, занимающего из зон спектра(синюю с дельта лямда = 400- 500 нм, зеленую с дельта лямда=500-600 нм и красную с дельта лямда= 600-700 нм)

9. Закон Бугера-Ламберта-Беера. Величины, связываемые законом. Аддитивность оптических плотностей, как основной вывод из закона Бугера-Ламберта-Беера. Индикатрисы светорассеяния, мутность сред. Типы светорассеяния.

F₀/F_t=10^kl,, k-показатель поглощения. Беер установил что показатель поглощения зависит также от концентрации светопоглощаемого в-ва с, к=Хс, х- молярный показатель поглощения, выражающийся числом обратным толщине слоя, ослабляющего свет в 10 раз при концентрации светопоглощающего в-ва в нем 1 моль/л.

Окончательно уравнение выражающее закон Бугера- ламберта- беера, выглядит сл образом: Ф0/Фт=10в степени Хс1

Световой поток пропущенный слоем связан с упавшим потоком экспоненциально через молярный показатель поглощения, толщину слоя и концентрацию светопоглощающего в-ва. Из рассмотренного закона вытекает физический смысл понятия оптической плотности. Проинтегрировав выражение Ф0/Фт=10в степени Хс1

Получим Д=Х*с*л, те. Оптическая плотность среды зависит от ее природы, пропорциональна ее толщине и концентрации светопоглощающего в-ва. Так как закон бугера- ламберта- беера характеризует долю поглощенного света через долю света прошедшего то он не учитывает отраженный и рассеянный свет. Кроме того полученное соотношение выражающее закон бугера- ламберта- беера справедливо только для гомогенных сред и не учитывает потери отражения света от поверхности тел. Отклонение от закона приводит к неаддитивности оптических сред.