- •Квантовые и оптоэлектронныеприборыиустройства
- •СмирновЕ.А.
- •Введение
- •Оптическоеизлучение
- •1.1.Свойства оптического излученияиспособыегоописания
- •Особенности оптическогоизлучения
- •Оптическиепереходы
- •Спонтанноеизлучение
- •Вынужденноеизлучение
- •Вынужденноепоглощение
- •СвязьмеждукоэффициентамиЭйнштейна
- •АнализсоотношениймеждукоэффициентамиЭйнштейна
- •Ширинаиформалинийизлучения
- •Естественнаяширинаиформалинийизлучения
- •Однородноеуширениелинииизлучения
- •Неоднородноеуширениелинииизлучения
- •ДифференциальныеиинтегральныекоэффициентыЭйнштейна
- •2.Усилениеоптическогоизлучения
- •Прохождениеоптическогоизлучениячерезвещество
- •Инверсиянаселенностейиактивныесреды
- •Коэффициентусиленияактивнойсреды
- •Схемысозданияинверсиинаселенностей
- •Насыщениеусилениявактивнойсреде
- •Параметрнасыщенияактивнойсреды
- •Генерациялазерного излучения
- •Принципработылазера
- •Условиестационарнойгенерациилазера
- •Насыщениеусилениявлазере
- •Выходная(энергетическая)характеристикалазера
- •Пороговоеусловиегенерации
- •Пороговаямощностьнакачки
- •Графикэнергетическойхарактеристикилазера
- •Оптическиерезонаторы
- •Особенностиоптическихрезонаторов
- •Основныетипыоптическихрезонаторов
- •Устойчивостьоптическихрезонаторов
- •Собственныеколебанияоптическогорезонатора
- •Продольныемоды
- •Методыселекциипродольныхмод
- •Поперечныемоды
- •Методыселекциипоперечных модлазера
- •Кпдлазеров
- •КпДтвердотельныхлазеров
- •КпДнакачкиТтл
- •КпДактивнойсредыТтл
- •КпДоптическогорезонатораТтл
- •КпДгазоразрядных лазеров
- •КпДнакачкиГрл
- •КпДактивнойсредыиоптическогорезонатораГрл
- •КпДинжекционныхполупроводниковыхлазеров
- •Мощность(энергия)накачкилазера
- •Основные типы лазеров
- •Газоразрядныелазеры
- •Гелий-неоновыелазеры
- •Контрольныевопросы
- •Молекулярныелазерына углекисломгазе
- •Контрольныевопросы
- •Лазерына парахметаллов
- •Контрольныевопросы
- •Твердотельныеижидкостные лазеры
- •Контрольныевопросы
- •Инжекционныеполупроводниковыелазеры
- •Списоклитературы
Устойчивостьоптическихрезонаторов
Форма отражающей поверхности зеркала ОР может быть плоской илисферической,вогнутойиливыпуклой.Взависимостиотсоотношениярадиу-
совR1,R2кривизны зеркал, знаков радиусов и расстоянияLмежду зеркала-ми различают устойчивые и неустойчивые ОР. Под устойчивостью понима-ется – способность оптического резонатора накапливать энергию и миними-зироватьеепотери.
ПредставимсебеОР,образованныйдвумяодинаковымивогнутымисферическими зеркалами с радиусами кривизныR1=R2=Rи, соответствен-но,фокуснымрасстояниемF=R/2(рис.4.9).Пустьрасстояниемеждузерка-
ламиL=R=2F.Такойрезонаторназываетсясимметричнымконфокальным
(софокусным) ОР. В конфокальном резонаторе луч, падающий на правое зер-кало параллельно оси симметрии, согласно законам оптики после отраженияпройдет через точку фокуса. Выйдяиз точкиFи отразившись от левого зер-кала, луч вновь будет двигаться параллельно оси,далее после отражения по-вторнопройдет черезфокус и т.д.
Рис.4.9.ХодлучейвконфокальномОР
ВитогеизлучениемногократноциркулируетвОР,ноневыходитнаружу (не теряется) через боковые поверхности. При циркуляции излученияв конфокальном ОР после каждого цикла отражений пучок излучения сме-щается к оси резонатора, т. е. происходит как бы фокусировка излучения. Врезультате плотность потока в приосевой области резонатора достигает мак-симальных значений и спадает к периферии. После необходимого количествациркуляций (проходов) в ОР устанавливается стационарное распределениеполя в форме двухсторонней воронки (рис. 4.10). Область, где сосредоточенаосновная доля энергии световой волны, называетсямодовым объемом ОР. Вреальных лазерах существуют потери, снижающие добротность ОР и увели-чивающие необходимое количество проходов излучения в оптическом резо-наторе.
З1
Областьоптическойволны
З2
Выходноеизлучениелазера
Рис.4.10.Модовыйобъемрезонатора
Вопросомустойчивостиоптическихрезонаторовзанималисьамери-канские ученые Фокс и Ли, которые показали, что любой ОР может бытьсведенкэквивалентномуконфокальному.Ониввелипараметрыустойчиво-
сти для зеркалg1= 1 –L/R1,g2= 1 –L/R2и получили условие устойчивостиОРввиде неравенства
0≤g1g2≤ 1. (4.1)
Свойстваоптическогорезонатораудобноанализироватьспомощьюдиаграммыустойчивости(рис.4.11),построеннойна основе(4.1).
Рис.4.11.Диаграмма устойчивостиоптическихрезонаторов
Из(4.1)следует,чтодляустойчивогоОРпроизведениеg1g2должно
быть положительным. Иными словами, значенияg1иg2должны иметь оди-наковые знакии принадлежать первому или третьему квадрантам коорди-натнойплоскости(g1,g2).Второйичетвертыйквадранты–областинеустой-
чивости ОР.Условиеg1g2= 0 является одной из границ устойчивости и со-ответствуетосямординатиабсцисс.Второеграничноеусловие,вытекающее
из (4.1),g1g2= 1 соответствует гиперболеg1= 1/g2и локализует областиустойчивости в первом и третьем квадрантах. Рассмотрим несколько частныхслучаев.
Резонатор типа «плоскость – плоскость»: некие сферы имеют беско-нечные радиусы кривизны:R1=R2= ∞ =>g1=g2=1 – (∙)Ана граничной ги-перболевпервомквадранте.
Симметричный конфокальный резонатор:R1=R2= 2F = L. Следова-тельно,g1=g2= 0–(∙)0вначалекоординат.
Сферическийрезонатор–вкачествезеркалиспользуютсядвапроти-
воположных участка сферы:R1=R2=R=L/2 илиL= 2R= 4F.Данные усло-вияg1=g2=–1– (∙)Вна граничной гиперболевтретьем квадранте.
ПолуконфокальныйОРпредставляетсобойполовинусимметричного
конфокального резонатора, у которого плоское выходное зеркало располага-етсявфокусесферическоголевогозеркала:L=F=R1/2,R2=∞(рис.4.12).
Следовательно,g1= 0,5;g2= 1, а рабочая точкаСнаходится в зоне устойчи-вости.
Рис.4.12.Ходлучейвполуконфокальномрезонаторе
Наиболеераспространенныминапрактикеявляютсяустойчивыеопти-ческиерезонаторы.Приэтомвподавляющембольшинствеслучаеввкаче-ствеОРгазоразрядныхитвердотельныхлазеровиспользуются полуконфо-кальные резонаторы, обеспечивающие малую расходимость лазерного пучка.Иногдаприменяютинеустойчивыерезонаторы,которыеобеспечиваютхорошеесогласованиеполяоптическойволнысактивнымисредами,имею-щимиотносительнобольшиепоперечныеразмеры.Например,используют
неустойчивый ОР, образованныйвыпуклым(F1)и вогнутым (F2= 2F1) зер-калами. Расположение зеркал являетсясофокусным, т. е. ихфокусные точкисовпадают.