- •1. Векторные величины, характеризующие электромагнитное поле (привести все векторные величины, характеризующие поле, их единицы измерения, формулы для их расчета).
- •6. Система уравнений Максвелла с учётом сторонних источников (записать систему уравнений Максвелла со сторонними источниками, пояснить их физический смысл).
- •7. Граничные условия для касательных составляющих векторов электромагнитного поля (записать граничные условия, пояснить их физический смысл, знать из каких уравнений они выводятся и почему).
- •1) При наличии поверхностных токов:
- •2) Отсутствуют поверхностные токи:
- •3) Граничные условия в векторной форме:
- •8. Граничные условия для нормальных составляющих векторов электромагнитного поля (записать граничные условия, пояснить их физический смысл, знать из каких уравнений они выводятся и почему).
- •9. Граничные условия для векторов электромагнитного поля над идеальным проводником (записать граничные условия, пояснить их физический смысл, знать из каких уравнений они выводятся и почему).
- •12. Тангенс угла потерь (что это за величина, ее единица измерения, что данная величина показывает, показать графически и пояснить, что показывают оси действительных и мнимых значений).
- •13. Применение метода зеркальных изображений (суть метода зеркальных изображений, пример его применения, для чего применяется).
- •14. Комплексная диэлектрическая проницаемость (из какого уравнения получается, ее смысл, какие величины в нее входят).
- •15. Элементарные излучатели над полупроводящей поверхностью.
- •20. Средний за период баланс мощностей эм поля.
- •21. Характеристики излучения элементарного электрического диполя.
- •22. Анализ структуры электромагнитного поля элементарного электрического диполя.
- •23. Общие понятия о волновых уравнениях для векторов эм поля.
- •24. Метод решения уравнений Гельмгольца (Электродинамические потенциалы).
- •25. Волновое уравнение для плоской волны и его решение.
- •26. Понятие об излучении электромагнитного поля.
- •27. Понятие о волновом характере электромагнитного поля.
- •28. Линии передачи с поверхностной волной.
- •29. Плоские волны в среде без потерь.
- •30. Классификация направляющих систем, требования к ним.
- •31. Классификация направляемых волн.
- •32. Волноводные линии передачи (прямоугольный волновод)
- •33. Волноводные линии передачи (круглый волновод)
- •34. Плоские волны в средах с потерями.
- •35. Линии передачи с волной tem.
- •36. Ориентация векторов электромагнитного поля.
- •37. Линейная поляризация.
- •38. Условие распространения электромагнитных волн в направляющих системах (критическая длина волны).
- •39. Вращающаяся поляризация.
- •40. Классификация направляемых волн.
- •41. Законы отражения и прохождения на границе раздела двух сред.
- •42. Общие сведения о направляющих системах и направляемых волнах.
- •4 3. Наклонное падение плоской волны при горизонтальной поляризации.
- •44. Наклонное падение плоской волны при вертикальной поляризации.
- •45. Нормальное падение плоской волны.
- •46. Объемные резонаторы.
6. Система уравнений Максвелла с учётом сторонних источников (записать систему уравнений Максвелла со сторонними источниками, пояснить их физический смысл).
Иллюстрацией стороннего источника может служить напряженность электрического или (и) магнитного поля, например антенны. Тогда ЭМП в пространстве определяется с помощью неоднородных интегральных или дифференциальных уравнений, например:
где и – вторичное ЭМП, наводимое его источниками и .
7. Граничные условия для касательных составляющих векторов электромагнитного поля (записать граничные условия, пояснить их физический смысл, знать из каких уравнений они выводятся и почему).
Пусть поверхность является границей раздела двух однородных изотропных сред с параметрами и . Через нормаль к границе проведем плоскость . На линии пересечения поверхности раздела S и плоскости P выделим контур , так, чтобы единичные векторы (орты) и находились в плоскости контура и удовлетворяли соотношению =
Граничные условия для касательной составляющей вектора получаются из первого уравнения Максвелла в интегральной форме:
Где
Циркуляцию вектора по контуру можно заменить линейными интегралами по касательным ( ) и боковым ( ) сторонам этого контура. Тогда, устремляя высоту контура и его площадь к нулю, учитывая, что линейные интегралы по боковым сторонам контура и плотность тока смещения также стремятся к нулю, уравнение выполняется, при условии
Верхнее уравнение справедливо для любого направления касательной ; поэтому граничные условия можно также представить в векторной форме:
где значения вектора у границы раздела двух сред.
Касательные для вектора Н:
1) При наличии поверхностных токов:
2) Отсутствуют поверхностные токи:
3) Граничные условия в векторной форме:
Граничные условия для касательных составляющих вектора E выводятся аналогично граничным условиям для вектора H. В этом случае применяется второе уравнение Максвелла для контура ABCD:
Получаем:
Касательные составляющие вектора E непрерывны при переходе через границу раздела двух сред.
Граничные условия для касательных составляющих векторов следуют из уравнений:
8. Граничные условия для нормальных составляющих векторов электромагнитного поля (записать граничные условия, пояснить их физический смысл, знать из каких уравнений они выводятся и почему).
На поверхности раздела двух изотропных сред без потерь выделим достаточно малый элемент . Пусть замкнутой поверхностью такого элемента будет поверхность цилиндра, высота которого а его верхнее и нижнее основания находятся в разных средах.
Для такой замкнутой поверхности применим третье и четвертое уравнения Максвелла в интегральной форме:
Где поверхность цилиндра, его объём
Поверхность цилиндра можно представить в виде суммы:
Уравнения Максвелла принимают вид:
При уменьшении высоты цилиндра :
потоки векторов и
Нормальные составляющие для векторов и можно получить с помощью равенств
Нормальные составляющие векторов при переходе через поверхность раздела двух сред претерпевают разрыв, величина которого зависит от параметров сред.