- •В.Г. Крыштоп, н.И. Филиппова основы атомнОй и ядернОй физикИ
- •Введение
- •1. Тепловое излучение
- •2. Фотоэффект
- •3. Тормозное рентгеновское излучение
- •Эффект Комптона
- •Примеры решения задач
- •Проектное задание
- •Модуль 1. Полуклассические теории строения атома Комплексная цель модуля
- •1.1. Первая физическая модель атома – модель Томпсона
- •1.2. Опыт Резерфорда. Планетарная модель атома.
- •1.3. Спектральные закономерности
- •1.4. Постулаты Бора. Опыты Франка и Герца
- •1.5. Боровская модель атома водорода
- •1.6. Магнитный момент атома водорода
- •1.7. Гипотеза де-Бройля
- •1.8. Принцип неопределенности
- •1.9. Примеры решения задач
- •Выполните следующие задания
- •1.10. Тесты рубежного контроля
- •1.10. Принципы оценивания
- •Модуль 2. Основы квантовой механики Комплексная цель модуля
- •2.1 Уравнение Шредигера
- •2.2. Частица в прямоугольной яме
- •2.3. Потенциальные барьеры
- •2.4. Туннельный эффект.
- •2.5. Квантование момента импульса
- •2.6. Атом водорода
- •2.7. Спин электрона
- •2.8. Полный момент импульса электрона.
- •2.9. Примеры решения задач
- •2.10. Тесты рубежного контроля
- •2.11. Принципы оценивания
- •Заключение
- •Ответы на тесты рубежного контроля
- •Литература
- •Содержание
2.7. Спин электрона
Гипотеза спина. Тонкая структура спектральных линий, т. е. их расщепление, как было сказано в конце предыдущего параграфа, является следствием расщепления самих энергетических уровней. Это был первый экспериментальный факт, побудивший Гаудсмита и Уленбека (1925) выдвинуть гипотезу о наличии у электрона собственного момента, названного спином. В дальнейшем эта гипотеза была подтверждена и рядом других весьма убедительных экспериментальных фактов
Гипотеза спина сразу открыла возможность простого объяснения большого числа экспериментальных фактов, некоторые из которых мы рассмотрим далее.
Спин — существенно квантовая величина, не имеющая классического аналога. Он ничего общего не имеет с представлением о вращающейся частице, как первоначально предполагали (отсюда и название).
Спин характеризует внутреннее свойство электрона подобно массе и заряду. Выяснилось, что спян является свойством одновременно квантовым и релятивистским*. В отличие от орбитального момента, спин всегда сохраняется (как внутреннее свойство).
Спин электрона определяется по общим законам квантовой теории. Аналогично орбитальному моменту, определенные значения в одном и том же состоянии могут иметь квадрат спина М, (а значит и модуль спина Ms), и одна из его проекций MS2 на произвольно выбранную ось Z:
(2.39)
(2.40)
Значение s = 1/2 получено из следующих соображений. Аналогично орбитальному моменту число возможных значений проекции ms, соответствующих данному значению s, равно 2s + 1. Экспериментально было установлено, что это число для электрона равно двум, т. е. 2s + 1 = 2, откуда s = 1/2.
Отметим, что спином обладает подавляющее большинство частиц. Например, у протона и нейтрона s = 1/2, а у фотона в = 1.
Поскольку спин электрона s = 1/2, а его проекции ms равны 1/2 и -1/2, то становится понятным, почему кратность вырождения n-го энергетического уровня атома водорода равна не п2, а 2п2. Впрочем, это скорее кратность вырождения не п-то уровня, а суммарная кратность вырождения двух подуровней, соответствующих квантовому числу п.
2.8. Полный момент импульса электрона.
С механическими моментами (орбитальным и спиновым) связаны магнитные моменты. В результате их взаимодействия происходит сложение моментов — возникает полный момент импульса электрона. Символически это записывают так: Mj = Мl + Ms , где j — квантовое число полного момента.
Правила сложения угловых моментов в квантовой теории не зависят от того, являются ли моменты орбитальными или спиновыми. Поэтому полный момент электрона My определяется формулой, аналогичной формулам для орбитального и спинового моментов, а именно
(2.40)
Таким образом, квантовое число j является полуцелым, поскольку l — целое, причем, если l = 0, то j = s = 1/2. Кроме того, j всегда положительно.
В связи со знаками + перед спином s в (2.40) условно принято говорить, что спиновый момент либо «сонаправлен» с орбитальным моментом (знак +), либо они взаимно противоположны «по направлению» (знак –).
Возможные проекции момента (2.40) на ось Z определяются как
(2.41)
т. е. при данном j возможны (2j + 1) квантовых состояний, отличающихся значениями mj. Например, при l = 1
Если же l = 0, то весь момент импульса чисто спиновый.