1_Vyazkost_zhidkosti
.pdfГосударственное образовательное учреждение высшего профессионального образования
"ВОРОНЕЖСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ МЕДИЦИНСКАЯ АКАДЕМИЯ им. Н.Н. БУРДЕНКО"
Министерства здравоохранения и социального развития РФ
КАФЕДРА МЕДИЦИНСКОЙ ФИЗИКИ
Методические указания студентам по теме лабораторного занятия
ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТИ
Воронеж 2010
РАЗДЕЛ: ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА В БИОЛОГИЧЕСКИХ СИСТЕМАХ.
ТЕМА: Вязкость жидкости.
ЦЕЛЬ: Изучить явление внутреннего трения или вязкость жидкости; показать раз-
личие между ньютоновскими и неньютоновскими жидкостями, ламинарным и турбулентным течением жидкости; рассмотреть некоторые методы определе-
ния вязкости жидкости.
ПРАКТИЧЕСКИЕ НАВЫКИ: В ходе выполнения работы студенты должны приоб-
рести навыки определения вязкости исследуемой жидкости капиллярным вис-
козиметром.
МОТИВАЦИЯ ТЕМЫ: Течение вязкой жидкости по трубам представляет для меди-
цины особый интерес, так как кровеносная система состоит из цилиндриче-
ских сосудов разного диаметра. Движение крови по сосудам и особенно рас-
пределение ее между различными частями сосудистой системы зависит не только от работы сердца, но и от общего просвета сосудов, тонуса сосудистых стенок, общего количества циркулирующей крови и ее вязкости. Вязкость крови имеет диагностическое значение. Повышение вязкости наблюдается при гипертонии, желтухе, пневмонии, при больших потерях воды в организме.
Понижение вязкости наблюдается при туберкулезе.
I. САМОСТОЯТЕЛЬНАЯ РАБОТА СТУДЕНТОВ ВО ВНЕУРОЧНОЕ ВРЕМЯ.
Задание 1.
Изучить теоретический материал занятия, используя рекомендованную литературу и
настоящую разработку, по следующей логической структуре учебного материала:
1.Понятие внутреннего трения или вязкости жидкости:
а) проявление внутреннего трения;
б) действие сил внутреннего трения, подчиняющихся уравнению Ньютона;
в) коэффициент внутреннего трения или вязкости
–определение вязкости;
–единицы измерения вязкости и их соотношение;
2
–относительная вязкость.
2.Ньютоновские жидкости:
–свойства ньютоновской жидкости;
–примеры ньютоновских жидкостей.
3.Неньютоновские жидкости:
а) понятие неньютоновской жидкости
–свойство неньютоновской жидкости;
–примеры неньютоновских жидкостей;
б) кровь как неньютоновская жидкость;
в) влияние разнообразных факторов на вязкость крови
–градиент скорости (скорости сдвига);
–температуры;
–объемной концентрации эритроцитов.
4.Ламинарное течение жидкости:
а) понятие ламинарного течения;
б) график распределения скоростей слоев жидкости при ламинарном течении;
в) математическая запись и формулировка закона Пуазейля
–понятие гидравлического давления.
5.Турбулентное течение:
а) понятие турбулентного течения;
б) физический смысл числа Рейнольдса;
в) значение Рейнольдса в различных сосудах.
6.Характер течения крови.
7.Методы определения вязкости жидкости:
а) капиллярный метод;
б) метод падающего шарика, основанный на законе Стокса;
в) метод ротационной вискозиметрии;
г) клинический метод определения вязкости крови.
Профильные вопросы.
а) Лечебный факультет:
– вязкость крови в норме и при патологии;
3
– диагностическое значение вязкости крови.
б) Педиатрический факультет:
– вязкость крови у детей.
в) Стоматологический факультет:
– лабораторные исследования вязкости слюны.
Средства для самоподготовки студентов во внеурочное время
1.Учебная и методическая литература а) основная
– Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика / А.Н. Ремизов, А.Г.
Максина, А.Я. Потапенко. – М.: Дрофа, 2007. – С. 113-129.
– Физика и биофизика / Под ред. В.Ф. Антонова. – М.: ГЭОТАР-Медиа, 2008. –
С. 319-329.
– Лекционный материал по разделу " Процессы переноса в биологических сис-
темах. Биомеханика ".
б) дополнительная
–Ливенцев Н.М. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1974. – С. 54-68.
–Блохина М.Е. Руководство к лабораторным работам по медицинской и биоло-
гической физике: учебное пособие / М.Е. Блохина, И.А. Эссаулова, Г.В. Ман-
сурова. – М.: Дрофа, 2001. – С. 63-76.
–Левтов В. А. Реология крови. – М.: Медицина, 1982. – С. 75-80.
–Физиология человека / Под ред. Г.И. Косицкого. – М.: Медицина, 1985. – С. 212.
2.Консультации преподавателей (еженедельно по индивидуальному графику).
ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ МАТЕРИАЛ ПО ТЕМЕ ЗАНЯТИЯ
Вязкость жидкости
В реальной жидкости вследствие взаимного притяжения молекул имеет место внутреннее трение. Оно проявляется как сила сопротивления при помешивании жидкости, вызывает замедление скорости падения в ней тел и т. д.
4
Явление внутреннего трения или вязкости можно рассматривать следующим образом. Пусть два слоя жидкости, отстоящие друг от друга на расстоянии dx, име-
ют скорости 1 и 2. Со стороны слоя, который движется быстрее, на слой, который движется медленнее, действует ускоряющая его сила. Наоборот, на быстрый слой действует тормозящая сила со стороны медленного слоя. Это сила внутреннего тре-
ния, направленная по касательной к поверхности слоя.
Ньютон установил, что сила внутреннего трения между двумя параллельными слоями жидкости, движущимися с различными скоростями, тем больше, чем больше площадь соприкосновения слоев, и зависит от изменения скорости течения жидко-
сти при переходе от слоя к слою (уравнение Ньютона):
Fтр. η dυ S dx
где η (эта) – коэффициент внутреннего трения ил динамическая вязкость; dυ – изме- dx
нение скорости, отнесенное к расстоянию между слоями в направлении, перпенди-
кулярном скорости (градиент скорости); S – площадь соприкосновения слоев.
η
Fтр.
S dυ dx
т.е. вязкость есть величина, численно равная силе трения, возникающей при течении между двумя слоями жидкости, соприкасающимися на площади, равной единице при градиенте скорости между ними, так же равном 1.
Единицей вязкости в СИ является паскаль секунда (Па с = Н с/м2). Внесистем-
ной единицей вязкости является пуаз (П) – 1 Па с = 10 П.
В медицинской практике пользуются понятием относительной вязкости ηотн,
под которым понимают отношение вязкости данной жидкости η к вязкости воды η0
при той же температуре: ηотн = η / ηо. Тогда абсолютная вязкость η (в пуазах) вычис-
ляется по формуле η = 0,01 ηотн, где 0,01 П – вязкость воды при 20 С.
Для жидкостей, течение которых подчиняется уравнению Ньютона, вязкость не зависит от градиента скорости. Такие жидкости называются ньютоновскими. К
ним относятся: вода, водные растворы неорганических солей, кислот, оснований,
5
глюкозы, сахарозы, органические растворители (бензол, бензин, спирт и пр.), плазма крови, содержащая 90-92% воды и 8-10% сухого вещества, главным образом белков и солей. Вязкость таких жидкостей зависит только от природы жидкости и темпера-
туры. С повышением температуры вязкость уменьшается. Так при температуре 20ºС
вязкость воды равна 0,001 Па с, а при температуре 40ºС – 0,00066 Па с, т.е. вязкость уменьшилась в 1,5 раза.
Жидкости, вязкость которых зависит также от режима течения – давления и градиента скорости, называются неньютоновскими. К ним относятся растворы вы-
сокомолекулярных соединений, растворы полимеров и дисперсные системы (сус-
пензии и эмульсии). Из биологических жидкостей к неньютоновским относятся желчь, моча, кровь, которая представляет суспензию форменных элементов в белко-
вом растворе – плазме.
Вязкость крови в норме составляет (4,3-5,3) 10-3 Па с для мужчин и (3,9- 4,9) 10-3 Па с для женщин. Соответственно, относительная вязкость составляет 4,3- 5,3 для мужчин и 3,9-4,9 для женщин, а при патологии может изменяться от 1,7 до
22,9. Относительная вязкость плазмы составляет 1,5-1,8.
На вязкость крови влияют разнообразные факторы: градиент скорости (ско-
рость сдвига), температура, объемная концентрация эритроцитов и др.
1. Вязкость крови зависит от градиента скорости (скорости сдвига). При малом градиенте скорости, равным 0,01 с–1 вязкость крови составляет 0,8 Па с – в 130 с
лишним раз больше, чем при градиенте скорости 100 с–1. При значениях гради-
ента скорости >100 с–1 изменения вязкости не столь резки, а после достижения градиента скорости порядка 200 с–1 вязкость практически постоянна, приближа-
ясь к значению, равному в обычных условиях около 4-5 10–3 Па с.
2. Вязкость крови зависит от объемной концентрации эритроцитов, с ее увеличе-
нием вязкость крови возрастает.
3.Вязкость плазмы возрастает при повышении концентрации белка.
4.Вязкость крови зависит от температуры, что обусловлено молекулярно-
кинетическими процессами. Охлаждение крови с 37°С до 10°С ведет к увеличе-
нию вязкости примерно в 2 раза.
Различают ламинарное и турбулентное течения реальной жидкости. При ла-
6
минарном течении жидкость разделяется на молекулярные слои, которые движутся с различными скоростями, не перемешиваясь и как бы скользя один относительно другого.
Скорость молекулярных слоев жидкости возрастает от пристеночных слоев к центру трубы. Распределение скоростей по слоям жидкости в трубе кругового сече-
ния показано на рисунке 1, из которого видно, что это распределение имеет парабо-
лический характер.
Рис. 1. Распределение скорости слоев жидкости в сечении трубы
Пуазейль опытным путем установил, что средняя скорость ( ср) ламинарного течения жидкости по круглой трубе постоянного сечения прямо пропорциональна градиенту давления (p1 – p2) / l, квадрату радиуса трубы (R2) и обратно пропорцио-
нальна вязкости жидкости (η):
υср. p1 p2 R2
l 8η
где p1 и p2 – давления в начале и в конце трубы длиной l. Средняя скорость ( ср) те-
чения жидкости определяет количество жидкости (Q), протекающее через попереч-
ное сечение трубы (S) в единицу времени: Q = ср S, где S = R2. Тогда
Q p1 p2 πR4 l 8η
Это выражение называют формулой Пуазейля. Формуле Пуазейля можно придать и такой вид:
Q |
p1 p2 |
, где ω |
8l η |
|
π R4 |
||
|
ω |
Величину ω называют гидравлическим сопротивлением. Оно обратно пропор-
ционально четвертой степени радиуса, поэтому резко возрастает с уменьшением ра-
7
диуса трубы (сосуда).
Увеличение скорости течения вязкой жидкости вследствие неоднородности давления по поперечному сечению трубы создает завихрение и движение становит-
ся вихревым или турбулентным.
При турбулентном течении скорость частиц в каждом месте беспрерывно и хаотически меняется. Первыми научными наблюдениями турбулентного течения были опыты английского ученого Рейнольдса. В 1883 г. им было открыто существо-
вание критического значения числа Рейнольдса – Reкрит.=2300. При Re < Reкрит. дви-
жение оставалось ламинарным, при Rе > Rекрит. течение становится турбулентным.
Таким образом, характер течения жидкости определяется числом Рeйнольдса,
зависящим от свойств жидкости, скорости ее течения, размеров трубы (сосуда) и
вязкости жидкости.
Re ρ υ D ,
η
где – плотность жидкости, – скорость течения, D – диаметр трубы, η – вязкость жидкости.
По этой формуле можно рассчитать значение числа Рейнольдса для крови при
еедвижении в различных сосудах человека.
Втаблице 1 раздела "Приложение" приведены основные параметры движения крови в сосудах человека, в том числе значение числа Рейнольдса.
Прослеживая изменение параметров вдоль сосудистого русла, необходимо от-
метить два важных обстоятельства: резкое уменьшение числа Рейнольдса в малых сосудах и возрастание, вплоть до артериол скоростного сдвига (градиента скорости)
в артериальном русле. Малые скорости сдвига (градиенты скорости) имеют место только в венах, за исключением самых крупных.
Данные о числах Рейнольдса, характерных для кровеносных сосудов, свиде-
тельствуют, что турбулентность возможна лишь в начале аорты и в местах ветвле-
ния крупных сосудов.
Течение крови в большинстве сосудов кровеносной системы в нормальных условиях имеет ламинарный характер. Оно может переходить в турбулентное при нарушении этих условий. Например, при резком сужении просвета сосуда. Подоб-
8
ные явления могут иметь место, например, при не полном открытии или, наоборот,
при неполном закрытии сердечных клапанов. При этом появляются звуки, называе-
мые сердечными шумами.
Прослушивание звуков, сопровождающих турбулентное течение при прохож-
дении крови по искусственно сжатой артерии, используется при измерении артери-
ального давления.
Методы определения вязкости жидкости
Совокупность методов измерения вязкости называют вискозиметрией, а при-
боры, используемые для таких целей – вискозиметрами.
Для жидкостей с невысокой вязкостью применяется капиллярный метод. Он основан на формуле Пуазейля и заключается в измерении времени протекания через капилляр определенного объема жидкости. Этот метод лежит в основе выполнения длиной лабораторной работы и подробно изложен при проведении опыта.
Капиллярный вискозиметр применяется для определения вязкости крови.
Метод падающего шарика используется в вискозиметрах, основанных на за-
коне Стокса:
Fтр. = 6 η r ,
где r – радиус шарика; – скорость движения.
Измеряя скорость равномерного движения шарика, можно найти вязкость данной жидкости. Применяются так же ротационные вискозиметры, в которых жид-
кость находится в зазоре между двумя телами, например, цилиндрами. Один из ци-
линдров (ротор) вращается, а другой не подвижен. Вязкость измеряется по угловой скорости ротора, создающего определенный момент силы на неподвижном цилинд-
ре.
В клинике для определения вязкости крови используют вискозиметр Гесса с двумя капиллярами.
9
II. РАБОТА СТУДЕНТОВ ВО ВРЕМЯ ПРАКТИЧЕСКОГО ЗАНЯТИЯ.
Задание 1.
Получить допуск к занятию. Для этого необходимо:
– иметь конспект в рабочей тетради, содержащий название работы, основные тео-
ретические понятия изучаемой темы, задачи эксперимента, таблицу по образцу для внесения экспериментальных результатов;
–успешно пройти контроль по методике проведения эксперимента;
–получить у преподавателя разрешение выполнять экспериментальную часть ра-
боты.
Задание 2.
Выполнение лабораторной работы, обсуждение полученных результатов, оформле-
ние конспекта.
Приборы и принадлежности
1.Капиллярный вискозиметр.
2.Резиновая груша.
3.Флаконы с дистиллированной водой и спиртом.
Прибором для измерения вязкости жидкости является капиллярный вискози-
метр. Он состоит из капиллярной трубочки с двумя утолщениями в виде шариков определенного объема (рис. 2).
В данной работе используется капиллярный метод, который основан на фор-
муле Пуазейля:
Q p1 p2 πR4 l 8η
Заменив Q отношением V/τ, имеем:
V π R4 Δp τ ,
8η l
где V – объем жидкости, протекающей за время τ (тау) через трубку длиной l; ∆p –
10