- •Курс Твердотельной электроники
- •1. Физические основы твердотельной электроники
- •1.1. Диффузионный и дрейфовый ток в полупроводниках
- •1.2. Зависимость подвижности от концентрации примесей,
- •1.3. Фундаментальная система уравнений
- •1.4. Обеднение, обогащение и инверсия
- •1.5. Потенциальный барьер
- •1.6. Область пространственного заряда p-n перехода
- •1.7. Зависимость концентраций неосновных неравновесных носителей зарядов на границах от напряжения на переходе
- •1.8. Рекомбинация неравновесных носителей заряда
- •1.9. Условия на контактах и поверхностная рекомбинация
- •1.10. Распределение неосновных носителей заряда вблизи p-n-перехода
- •2. Элементы и процессы твердотельной электроники
- •2.1. Распределение носителей и коэффициент передачи тока в транзисторной структуре
- •2.2. Физическая структура биполярного транзистора
- •2.3. Биполярные транзисторы интегральных схем
- •2.4. Кремниевые транзисторы свч диапазона
- •2.5. Энергетическая диаграмма контакта металл-полупроводник
- •2.6. Токи в контакте металл-полупроводник
- •2.7. Гетеропереходы
- •2.8. Туннелирование в p-n-переходе
- •2.9. Лавинное умножение
- •2.10. Структура металл-диэлектрик-полупроводник
- •2.11. Пороговое напряжение мдп транзистора
- •2.12. Вольт-амперная характеристика мдп транзистора
- •2.13. Конструктивные разновидности мдп транзисторов
- •2.13.1. Мощные моп транзисторы
- •2.13.2. Элементы сбис
- •2.14. Элементы зу на мдп транзисторах
- •2.14.1. Мноп транзистор
- •2.14.2. Транзисторы с плавающим затвором
- •2.15. Приборы с зарядовой связью
- •2.15.1. Передача заряда между затворами
- •2.15.2. Накопление заряда в моп структурах
- •2.15.3. Связь между зарядом и поверхностным потенциалом
- •2.15.4. Перенос заряда под затвором
- •3. Основные технологические процессы микроэлектроники
- •3.1. Диффузия
- •3.2. Окисление
- •3.3. Ионное легирование
- •3.3.1. Распределение Гаусса
- •3.3.2. Другие распределения
- •3.3.3. Боковое уширение распределения ионов
- •3.4. Эпитаксия
- •4. Курсовое проектирование
- •4.2. Резкий p-n-переход
- •4.3. Диффузионные переходы
- •4.4. Токи диффузионных переходов
- •4.5. Биполярный транзистор интегральных схем
- •4.6. Малосигнальные параметры биполярных транзисторов
- •4.7. Полевой транзистор с управляющим p-n-переходом
- •4.8. Полевой транзистор с изолированным затвором
2.10. Структура металл-диэлектрик-полупроводник
На рис. 25 представлена энергетическая диаграмма структуры металл-диэлектрик-полупроводник (МДП). В качестве верхнего энергетического уровня диаграммы показана энергия вакуума над затвором и подложкой. Материалом затвора в старых структурах 70-х гг. служил алюминий, в новых структурах – это поликристаллический кремний. Энергетическая диаграмма построена для положительного фиксированного в окисле заряда, сосредоточенного на границе раздела. Энергия вакуума повторяет ход потенциала и на границе раздела отрицательная напряженность поля меняется на положительную именно из-за действия сосредоточенного положительного заряда.
Рис.
25.
Энергетическая диаграмма структуры
металл-диэлектрик-полупроводник
В действительности максимум гауссова распределения плотности фиксированного заряда расположен в глубине на расстоянии отдоот границы раздела. В настоящее время толщина слоямежду кремниевой подложкой и поликристаллическим кремнием уменьшается дои менее, поэтому уже нельзя пренебрегать пространственным распределением фиксированного в окисле заряда.
В обозначениях рис.25
,
где – работа выхода из материала затвора; для алюминия это его химическое сродство, а для поликристаллического кремния – его термодинамическая работа выхода, т. е. расстояние от энергии вакуума до уровня Ферми в кремнии.
–падение напряжения в диэлектрике,
– изгиб зон в полупроводнике,
– энергетическое расстояние от уровня Ферми до дна зоны проводимости в полупроводнике, – положительное внешнее напряжение, т. е. плюсом приложенное к затвору. Если обозначить, как и в контакте металл-полупроводник, контактной разностью потенциалов величинутак, что
, то (2.8)
При контактная разность потенциаловраспределяется между диэлектриком и полупроводником. Например, при, как в обычном контакте металл-полупроводник. В режиме плоских зонизаряд в полупроводнике равен нулю и напряженность поля в диэлектрике будет уравновешиваться суммарной поверхностной плотностью фиксированного в окисле зарядаи заряда поверхностных состоянийв запрещенной зоне полупроводника.
, (2.9)
–толщина диэлектрика, – относительная диэлектрическая проницаемость,. Eмкость диэлектрика
.
Объединяя (2.8) и (2.9) для , получим
(2.10)
Обычно из-за положительных знаков зарядови.
Для заряда в полупроводнике можно ввести соотношение
,
где – емкость полупроводника, знак минус связан с тем, что положительный поверхностный потенциал вызывает накопление на поверхности полупроводника отрицательного заряда электронов либо акцепторов и наоборот, отрицательныйjsобнажает доноры и притягивает дырки. Тогда
.
Очевидно, что для тонких диэлектриков с малой плотностью поверхностных состояний в запрещенной зоне .
Напряжение плоских зон служит важной практической характеристикой МДП структуры. По мере уменьшения толщины диэлектрика все в большей мере определяется уровнем легирования поликристаллического кремния затвора.