- •2 Раздел
- •Глава 6
- •§ 6.1. Принцип действия синхронного генератора
- •Эта формула показывает, что при неизменной частоте вращения ротора форма кривой
- •§ 6.2. Принцип действия асинхронного двигателя
- •Контрольные вопросы
- •Глава 7
- •§ 7.1. Устройство статора бесколлекторной машины и основные понятия об обмотках статора
- •§ 7.2. Электродвижущая сила катушки
- •§ 7.3. Электродвижущая сила катушечной группы
- •§ 7.4. Электродвижущая сила обмотки статора
- •§ 7.5. Зубцовые гармоники эдс
- •Глава 8
- •§ 8.1. Трехфазные двухслойные обмотки с целым числом пазов на полюс и фазу
- •Если половину катушечных групп каждой фазной обмотки соединить последовательно в одну ветвь, а затем две ветви соединить параллельно, то получим последовательно –
- •§ 8.2. Трехфазная двухслойная обмотка с дробным числом пазов на полюс и фазу
- •Для этой обмотки эквивалентные параметры будут
- •§ 8.3. Однослойные обмотки статора
- •§ 8.4. Изоляция обмотки статора
- •Глава 9
- •§ 9.1. Магнитодвижущая сила сосредоточенной обмотки
- •§ 9.2. Магнитодвижущая сила распределенной обмотки
- •Например, амплитуда основной гармоники мдс
- •С учетом изложенного амплитуда мдс обмотки фазы статора
- •Мдс однофазной обмотки статора прямо пропорциональна переменному току в этой
- •§ 9.3. Магнитодвижущая сила трехфазной обмотки статора
- •§ 9.4. Круговое, эллиптическое и пульсирующее магнитные поля
- •§ 9.5. Высшие пространственные гармоники магнитодвижущей силы трехфазной обмотки
- •3 Раздел асинхронные машины
- •Однофазные и конденсаторные асинхронные двигатели
- •Глава 10
- •§ 10.1. Режим работы асинхронной машины
- •§ 10.2. Устройство асинхронных двигателей
Глава 9
• Магнитодвижущая сила обмоток статора
§ 9.1. Магнитодвижущая сила сосредоточенной обмотки
При анализе МДС обмоток будем исходить из следующего:
а) МДС обмоток переменного тока изменяется во времени и вместе с тем распределена по периметру статора, т. е. МДС является функцией не только времени, но и пространства;
б) ток в обмотке статора синусоидален, а следовательно, и МДС обмотки является синусоидальной функцией времени;
в) воздушный зазор по периметру статора постоянен, т. е. сердечник ротора цилиндрический;
г) ток в обмотке ротора отсутствует, т. е. ротор не создает магнитного поля.
Рассмотрим двухполюсную машину переменного тока с сосредоточенной однофазной катушкой обмотки статора с шагом у1 = τ (рис. 9.1, а). При прохождении тока по этой обмотке возникает магнитный поток, который, замыкаясь в магнитопроводе, дважды преодолевает зазор σ между статором и ротором.
В связи с тем что обмотка статора сосредоточена в двух пазах, график МДС этой обмотки имеет вид двух прямоугольников: положительного и отрицательного (рис. 9.1, б). Высота каждого из них Fк соответствует МДС, необходимой для проведения магнитного потока через один воздушный зазор σ , т. е.
Fk = 0,5 Imax ωk = 0,5 I1 ωk (9.1)
где I1 — действующее значение тока катушки.
Для сосредоточенной обмотки МДС можно разложить в гармонический ряд, т. е. представить в виде суммы МДС, имеющих синусоидальное распределение в пространстве:
f(α) = Fk (cos α - cos3α + cos5α - ± cos υα ), (9.2)
где α —пространственный угол (рис. 9.1, б).
Из (9.2) следует, что МДС сосредоточенной обмотки статора содержит основную и высшие нечетные гармоники, амплитуды которых обратно пропорциональны порядку гармоники υ.
Мгновенные значения любой гармоники МДС зависят от пространственного положения ее ординат относительно начала отсчета пространственного угла α (рис. 9.1, б). Эта зависимость у разных гармоник различна, т. е. гармоники МДС имеют разную периодичность в пространстве, определяемую законом cos υα . Поэтому гармоники МДС называют пространственными.
Гармоники МДС имеют и временную зависимость, поскольку по катушке проходит переменный ток. Но временная зависимость у всех гармоник одинакова и определяется частотой тока в катушке. Следовательно, все пространственные гармоники пропорциональны sin ωt .
Рассмотренные нами в предыдущих главах гармонические составляющие тока и ЭДС называют временными гармониками. Временная периодичность у этих гармоник определяется номером гармоники (7.6).
Рис. 9.1. МДС однофазной сосредоточенной обмотки статора
Амплитуда первой пространственной гармоники МДС по (9.2)
Fk1 =Fk = I1 ωk = 0,9 I1 ωk (9.3)
Амплитуда пространственной гармоники υ-гo порядка
Fkv = Fk1 / υ =0,9 I1 ωk / υ (9.4)
Зависимость МДС любой гармоники от времени и пространственного угла α определяется выражением
fkv = ±Fkv sin ωt cos υa. (9.5)
С увеличением номера гармоники растет ее пространственная периодичность. Поэтому число полюсов пространственной гармоники МДС равно 2pv = 2pυ.
Полезный магнитный поток в машине переменного тока создает основная гармоника МДС, а высшие пространственные гармоники МДС обычно оказывают на машину вредное действие (действие высших гармоник МДС рассмотрено в последующих главах).