механики-полн(часть1)
.pdf11
Гармонические электромагнитные колебания и их характеристики. Дифференциальное уравнение электромагнитных колебаний. Электрический колебательный контур. Энергия электромагнитных колебаний. Дифференциальное уравнение электромагнитных колебаний и его решение. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний и его решение. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний. Случай резонанса. Электромагнитные волны. Дифференциальное уравнение электромагнитной волны. Основные свойства электромагнитных волн. Монохроматическая волна. Энергия электромагнитных волн. Поток энергии. Вектор Умова-Пойтинга. Излучение диполя.
Волновая оптика
Интерференция света. Когерентность и монохроматичность световых волн. Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников. Оптическая длина пути. Интерференция света в тонких пленках. Интерферометры. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Прямолинейное распространение света. Дифракция Френеля на круглом отверстии и диске. Дифракция Фраунгофера на одной щели и дифракционной решетке. Разрешающая способность оптических приборов. Дифракция на пространственной решетке. Формула Вульфа-Брэгга. Принцип голографии. Исследование структуры кристаллов. Оптически неоднородная среда. Дисперсия света. Области нормальной и аномальной дисперсии. Электронная теория дисперсии света. Эффект Доплера. Излучение Вавилова- Черенкова. Поляризация света. Естественный и поляризованный свет. Поляризация света при отражении. Закон Брюстера. Двойное лучепреломление. Одноосные кристаллы. Поляроиды и поляризационные призмы. Закон Малюса.
Квантовая природа излучения
Тепловое излучение. Черное тело. Закон Кирхгофа. Закон Стефана- Больцмана. Распределение энергии в спектре абсолютно черного тела. Закон смещения Вина. Квантовая гипотеза и формула Планка. Оптическая пирометрия. Внешний фотоэффект и его законы. Фотоны. Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта. Масса и импульс фотона. Давление света. Опыты Лебедева. Квантовое и волновое объяснения давления света. Эффект Комптона и его теория. Диалектическое единство корпускулярных и волновых свойств электромагнитного излучения.
Элементы атомной физики и квантовой механики
Опытное обоснование корпускулярно-волнового дуализма свойств вещества. Формула де Бройля. Соотношение неопределенностей как проявление корпускулярно-волнового дуализма свойств материи. Волновая
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
12
функция и ее статистический смысл. Ограниченность механического детерминизма. Принцип причинности в квантовой механике. Стационарные состояния. уравнение Шредингера для стационарных состояний. Свободная частица. Туннельный эффект. Частица в одномерной прямоугольной "потенциальной яме". Квантование энергии и импульса частицы. Понятие о линейном гармоническом осцилляторе. Атом водорода. Главное, орбитальное и магнитное квантовые числа.
Опыт Штерна и Герлаха. Спин электрона. Спиновое квантовое число. Фермионы и бозоны. Принцип Паули. Распределение электронов в атоме по состояниям. Понятие об энергетических уровнях молекул. Спектры атомов и молекул. Поглощение, спонтанное и вынужденное излучения. Понятие о лазере.
Элементы квантовой статистики и физики твердого тела
Фазовое пространство. Элементарная ячейка. Плотность состояний. Понятие о квантовой статистике Бозе-Эйнштейна. Фотонный и фононный газы. Распределение фононов по энергиям. Теплоемкость кристаллической решетки. Сверхтекучесть. Понятие о квантовой статистике Ферми-Дирака. Распределение
электронов проводимости в металле по энергиям при абсолютном нуле температуры. Энергия Ферми. Влияние температуры на распределение электронов. Уровень Ферми. Внутренняя энергия и теплоемкость электронного газа в металле. Электропроводимость металлов. Сверхпроводимость. Магнитные свойства сверхпроводника.
Энергетические зоны в кристаллах. Распределение электронов по энергетическим зонам. Валентная зона и зона проводимости. Металлы, диэлектрики и полупроводники. Собственная проводимость полупроводников. Квазичастицы - электроны проводимости и дырки. Эффективная масса электрона в кристалле. Примесная проводимость полупроводников . Электронный и дырочный полупроводники. Контактные явления. Контакт электронного и дырочного полупроводника (p-n-переход) и его вольтамперная характеристика. Фотоэлектрические явления в полупроводниках. Люминесценция твердых тел.
Элементы физики атомного ядра и элементарных частиц
Заряд, размер и масса атомного ядра. Массовое и зарядовое числа. Момент импульса ядра и его магнитный момент. Состав ядра. Работы Иваненко и Гейзенберга. Нуклоны. Взаимодействие нуклонов и понятие о свойствах и природе ядерных сил. Дефект массы и энергия связи ядра. Закономерности и происхождение альфа-, бета- и гамма-излучений атомных ядер. Ядерные реакции и законы сохранения. Реакция деления ядер. Цепная реакция деления. Понятие о ядерной энергетике. Реакция синтеза атомных ядер. Проблема управляемых термоядерных реакций. Элементарные частицы. Их классификация и взаимная превращаемость. Четыре типа фундаментальных
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
13
взаимодействий: сильные, электромагнитные, слабые и гравитационные. Понятие об основных проблемах современной физики и астрофизики.
РЕКОМЕНДУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА
1Трофимова Т.И. Курс физики. - М.: ВШ, 1998.
2Трофимова Т.И. Сборник задач по курсу общей физики. - М.: ВШ, 1991.
3Цэдрык М.С. Курс агульнай фiзiкi. - Мн.: ВШ, 1994.
4Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. - М.: ВШ, 1989.
5Иванов Б.Н. Законы физики. - М.: ВШ, 1986.
6Мiкулiч А.С. Курс агульнай фiзiкi. - Мн.: ВШ, 1995.
7Мустафаев Р.А., Кривцов В.Г. Физика. - М.: ВШ, 1995.
8Курс общей физики.ч.1, ч.2. - Киев.: Днiпро, 1994.
9Наркевич И.И. и др. Физика для втузов. ч.1. - Мн.: ВШ, 1992.
10Наркевич И.И. и др. Физика для втузов. ч.2. - Мн.: ВШ, 1994.
11Мурзов В.И. и др. Общая физика в задачах и решениях. - Мн.: ВШ, 1986.
12Сивухин Д.В. Общий курс физики. ч.1. - М.: ВШ, 1986.
13Савельев И.В. Курс общей физики. т.1. - М.: Наука, 1987.
14Савельев И.В. Курс общей физики. т.2. - М.: Наука, 1988.
15Сборник качественных вопросов и задач по общей физике. М.: Наука, 1990.
16Физика. Задания к практическим занятиям. - Мн., 1989.
17Чертов А.Г., Воробьев А.А. Задачник по физике. - М.: ВШ, 1981.
18Варыкаш В.М., Цэдрык М.С. Кiраунiцтва да рашэння задач па агульнай фiзiцы. - Мн.: ВШ, 1995.
19Задания для самостоятельной работы по общей физике. Учебное пособие для студентов-заочников всех специальностей ВТУЗов. - Мн.: ВШ, 1984.
20Зборнiк задач па курсу агульнай фiзiкi. Пад рэд.Цэдрыка М.С. - Мн.: ВШ, 1993.
21Иродов И.Е. Задачи по общей физике. - М., 1988.
22Козел С.М. и др. Сборник задач по физике. - М., 1987.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
14
ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ КЛАССИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ
Основные формулы
Кинематическое уравнение движения материальной точки (центр масс твердого тела) вдоль оси x
x = f (t) ,
где f(t) - некоторая функция времени.
Проекция средней скорости на ось х
vx = |
x |
. |
|
||
|
t |
Средняя путевая скорость
v = st ,
где Ds - путь, пройденный точкой за интервал времени Dt. Путь Ds в отличие от разности координат Dх=х2-х1 не может убывать и принимать отрицательные значения, т.е.
Ds³0.
Проекция мгновенной скорости на ось х:
vx = dxdt .
Проекция среднего ускорения на ось х
a x = |
vx |
. |
|
||
|
t |
Проекция мгновенного ускорения на ось х
a x = dvdtx .
Кинематическое уравнение движения материальной точки по окружности
ϕ = f (t), r = R = const .
Модуль угловой скорости
ω = ddtϕ .
Модуль углового ускорения
ε = ddtω .
Связь между модулями линейных и угловых величин, характеризующих движение точки по окружности:
v = ωR, |
aτ = εR, |
an = ω2R , |
где v - модуль линейной скорости, м/с; аτ и аn - модули тангенциального и нормального ускорений, м/с2; w - модуль угловой скорости, с-1; e - модуль углового ускорения, с-2; R - радиус окружности, м.
Модуль полного ускорения
|
|
|
|
|
|
|
a = an2 + aτ2 , |
или |
a = R ε2 + ω4 . |
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
15 |
|
|
|
Угол между полным а и нормальным аn ускорениями |
|
||
æa |
n |
|
ö |
a = arc cosç |
a |
÷ . |
|
è |
|
ø |
Кинематическое уравнение гармонических колебаний материальной точки x = A cos(ωt + ϕ),
где х - смещение, м; А - амплитуда колебаний, м; w - угловая или циклическая частота, с-1; j - начальная фаза, рад.
Скорость и ускорение материальной точки, совершающей гармонические колебания: v = -Awsin(wt + j), a = -Aw2 cos(wt + j).
Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты: а) амплитуда А результирующего колебания
A = A12 + A22 + 2A1A2 cos(j 2 - j1),
где А1 и А2 - амплитуды складываемых колебаний, j1 и j2 - начальные фазы складываемых колебаний.
б) начальная фаза j результирующего колебания
j = arc tg A1 sin ϕ1 + A2 sin ϕ2 , A1 cos j1 + A2 cos j2
где А1 и А2 - амплитуды складываемых колебаний, j1 и j2 - начальные фазы складываемых колебаний.
Связь разности фаз Dj колебаний с расстоянием Dх между точками среды, отсчитанным в направлении распространения колебаний;
Dj = 2lπ Dx ,
где l - длина волны, м.
Импульс материальной точки массой m, движущейся со скоростью v:
p = mv.
Второй закон Ньютона
d p = F dt,
где F - результирующая сила, действующая на материальную точку, Н. Силы, рассматриваемые в механике:
а) сила упругости
F = - k×x,
где k - коэффициент упругости (в случае пружины - жесткость), Н/м; х -абсолютная деформация, м;
б) сила тяжести
P = mg;
в) сила гравитационного взаимодействия
F = G m1m2 , r2
где G - гравитационная постоянная, м3/(кг×с)2; m1 и m2 - массы взаимодействующих тел, кг; r - расстояние между телами (тела рассматриваются как материальные точки), м.
В случае гравитационного взаимодействия силу можно выразить также через напряженность G гравитационного поля:
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
г) сила трения (скольжения)
где m - коэффициент трения; N -
Закон сохранения импульса
16
F=mG;
F=mN,
сила нормального давления, Н.
N
åpi = const ,
i=1
или для двух тел (i=2)
m1v1+m2v2=m1u1+m2u2,
где v1 и v2 - скорости тел в момент времени, принятый за начальный, м/с; u1 и u2 - скорости тех же тел в момент времени, принятый за конечный, м/с.
Кинетическая энергия тела, движущегося поступательно,
Ек=mv2/2, или Ек=p2/(2m).
Потенциальная энергия:
а) упругодеформированной пружины
Ер=1/2кх2,
где к- жесткость пружины; х - абсолютная деформация; б) гравитационного взаимодействия
Ер=-Gm1m2 /r,
где G - гравитационная постоянная; m1 и m2 - массы взаимодействующих тел; r - расстояние между ними (тела рассматриваются как материальные точки);
в) тела, находящегося в однородном поле силы тяжести,
Ер=mgh,
где g - ускорение свободного падения, м/с2; h - высота тела над уровнем, принятым за нулевой (формула справедлива при условии h<< R, где R - радиус Земли), м.
Закон сохранения механической энергии
Е=Ек+Ер=const.
Работа А, совершаемая результирующей силой, определяется как мера изменения кинетической энергии материальной точки:
А=DЕк=Ек2-Ек1.
Основное уравнение динамики вращательного движения относительно неподвижной
оси z
Mz = Jzε ,
где Мz - результирующий момент внешних сил относительно оси z, действующих на тело, Н×м; e - угловое ускорение, с-2; Jz - момент инерции относительно оси вращения, кг×м2.
Моменты инерции некоторых тел массой m относительно оси z, проходящей через центр масс:
а) стержня длиной l относительно оси, перпендикулярной стержню, Jz = 1/12 m l2;
б) обруча (тонкостенного цилиндра) относительно оси, перпендикулярной плоскости
обруча (совпадающей с осью цилиндра),
Jz = m R2,
где R - радиус обруча (цилиндра);
в) диска радиусом R относительно оси, перпендикулярной плоскости диска, Jz = 1/2 m R2.
Проекция на ось z момента импульса тела, вращающегося относительно неподвижной оси z ,
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
17
Lz = Jz ω,
где ω - угловая скорость тела.
Закон сохранения момента импульса систем тел, вращающихся вокруг неподвижной оси z ,
Jz ω = const,
где Jz - момент инерции системы тел относительно оси z ; ω - угловая скорость вращения тел системы вокруг оси z.
Кинетическая энергия тела, вращающегося вокруг неподвижной оси z,
Ек=1/2Jzω2, или Ек=Lz2/(2Jz).
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
18
ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ.
Пример 1. Движение тела массой 0.1 кг задано уравнением x=2t3+t2+t-1. Найти зависимость скорости и ускорения от времени. Вычислить силу, действующую на тело в конце первой секунды.
Решение. Мгновенную скорость находим как производную от координаты по времени:
v = |
dx |
, |
v=6t2+2t+1. |
|
dt |
||||
|
|
|
Мгновенное ускорение - это первая производная от скорости по времени: a = dvdt ,
a=12t+2.
Сила, действующая на тело, определяется по второму закону Ньютона: F=ma, где "а", согласно условию задачи, - ускорение в конце первой секунды. Тогда F=m×(12t+2). При t=1 с
F = 0.1 кг×(12+2) м/с2 = 1,4 Н Ответ: v=6t2+2t+1; a=12t+2; F=1,4 Н.
Пример 2. |
Сплошной цилиндр массой 0,5 кг и радиусом 0,02 м вращается |
относительно оси, |
совпадающей с осью цилиндра по закону j=12+8t-0,5t2. На цилиндр |
действует сила, касательная к поверхности. Определить эту силу и тормозящий момент. |
|
Решение: Цилиндр вращается относительно оси, совпадающей с его осью, по закону |
j=12+8t-0,5t2.
Угловое ускорение определяется как вторая производная от угла поворота по времени:
|
|
|
ε = |
d2 |
ϕ |
или |
ε = |
|
dω |
, |
|
|
|
|||
|
|
|
dt |
2 |
|
|
dt |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
где w - угловая скорость, равная первой производной от угла поворота по времени |
|||||||||||||||
ω = |
dϕ |
, |
|
w=8-t. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда e= - 1 рад/с2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Момент силы относительно оси вращения |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
или M=Frsina. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M = [rF] |
|
|
|
|
|
|||
|
Сила действует касательно к поверхности, поэтому sina=1, тогда |
|
||||||||||||||
|
|
|
M=Fr, откуда |
|
|
F = |
|
|
M |
. |
(1) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
||
|
Тормозящий момент можно определить из основного уравнения динамики |
|||||||||||||||
вращательного движения: |
|
|
|
|
|
|
|
M=I e, |
(2) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
где I - момент инерции цилиндра относительно оси вращения. В данном случае ось |
|||||||||||||||
вращения совпадает с осью цилиндра, поэтому |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I = |
1 |
mr 2 . |
(3) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2
Подставляя выражение (3) в формулу (2), имеем
M = 12 mr 2ε ,
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
|
19 |
|
|
M = |
1 × 0,5кг × (0,02м)2 × (-1рад) = -1×10−4 Н × м, |
||
|
2 |
с2 |
|
|
F = M , |
|
|
|
r |
|
|
|
F= -1×10−4 Н × м |
= -5 ×10−3 Н. |
|
|
0,2м |
|
|
Ответ: F= -5×10-3 Н; М=-1×10-4 Н×м. |
|
|
|
Пример 3. Тело массой m1=1 кг ударяется о неподвижное тело массой m2=4 кг. Считая |
|||
удар центральным и абсолютно упругим, найти, какую часть энергии передает первое тело |
|||
второму при ударе. |
|
|
|
Решение: |
|
|
|
m 1 |
m 2 |
m 1 |
m 2 |
|
v1 |
u1 |
u2 |
0 |
|
|
X |
До взаимодействия |
После взаимодействия |
||
Рисунок 1 - Абсолютно упругое взаимодействие тел |
Поскольку удар абсолютно упругий, выполняется закон сохранения энергии:
m v2 |
|
m |
2 |
v2 |
|
m |
u2 |
|
m |
u2 |
|
|
1 1 |
+ |
|
2 |
= |
1 |
1 |
+ |
2 |
2 |
, |
(1) |
|
2 |
|
2 |
2 |
2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
где v1, v2, u1, u2 - скорости тел до и после удара, соответственно. Кинетическая энергия второго тела до удара была равна 0. После удара изменение энергии второго тела DТ2=Т2, где Т2 - кинетическая энергия второго тела после удара. По определению
T = |
m2u22 |
; |
T = |
m1v12 |
. |
|
|
||||
2 |
2 |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
Так как удар центральный и абсолютно упругий, то выполняется закон сохранения импульса:
m1v1 + m2v2 = m1u1 + m2u2 , |
(2) |
Выберем координатную ось так, как показано на рисунке 1. В проекции на ось ОХ уравнение (2) принимает вид:
m1v1 + m2v2 = m1u1 + m2u2 , |
(3) |
Поскольку v2=0, то выражения (1) и (3) можно переписать в виде:
m v2 |
|
m |
u2 |
|
m |
u2 |
|
|
|
1 1 |
= |
1 |
1 |
+ |
2 |
2 |
, |
(4) |
|
2 |
2 |
2 |
|||||||
|
|
|
|
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
20 |
|
m1v1 = m1u1 + m2v2 . |
(5) |
Решая систему уравнений (4)-(5), находим:
u 2 = |
2m1v1 |
. |
|
||
|
m1 + m2 |
Тогда кинетическая энергия второго тела после удара
T = |
m2u22 |
= |
2m2m12v12 |
. |
|
|
|||
2 |
2 |
|
(m1 + m2 )2 |
|
|
|
Определим часть энергии, которую передаст первое тело при ударе:
|
|
|
|
T2 |
= |
|
4m1m2 |
. |
|
T2 |
|
|
T1 |
(m1 + m2 )2 |
|||
|
|
|
|
|
||||
Выполним расчеты: |
= |
4 ×1кг × 4кг |
= 0,64 . |
|
||||
T1 |
(1кг + 4кг)2 |
|
||||||
|
|
|
|
Ответ: Т2/Т1=0,64.
Пример 4.
Тело, массой 1 кг под действием постоянной силы движется прямолинейно. Зависимость пути, пройденного телом, от времени задана уравнением S=2t2+4t+1. Определить работу силы за 10 с от начала ее действия и зависимость кинетической энергии от времени.
Решение: Работа, совершаемая силой,
|
A = òFdS. |
|
|
(1) |
||
По второму закону Ньютона сила, действующая на тело, равна |
|
|||||
F = ma |
или |
F = m |
d2S |
|
(2) |
|
dt2 |
||||||
|
|
|
|
Мгновенное ускорение определяется первой производной от скорости по времени или второй производной от пути по времени.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com