ФизЭлектроника PDF-лекции / (Лекция 9)
.pdfEm = |
2Ee |
(Ee |
+ 2m0 c2 ) |
, эВ, |
где M - масса атома |
|
|
Mc2 |
|
||||
|
|
|
|
На рисунке приведены значения Ем, передаваемые атомов различных элементов электронами при упругих взаимодействиях
Было показано, что электрон с энергией 0.5 – 8 МэВ создает один смещенный атом в твердых телах с Z от 10 до 85 [Томпсон М. Дефекты и радиационные повреждения в металлах // пер с англ М: Мир 1971, с.368]. таким образом,
число смещенных атомов равно числу поглощенных электронов, что позволяет контролировать количество введенных дефектов в металлах( в
ионных кристаллах: другие механизмы).
При малых энергиях превалируют ионизационные потери, а с ростом энергии электронов растут радиационные потери Итак, при очень высоких энергиях электронов удельные радиационные потери энергии можно представить в виде:
|
|
dE |
e |
|
|
E |
e |
|
|
|
|
−1 |
|
|
- |
|
|
= |
|
, |
L |
|
= [4nαZ (Z +1)r 2 |
ln(183 × Z −1 3 )] |
, |
||
|
|
|
|
r |
|||||||||
|
|
dx рад |
|
Lr |
|
e |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
где Lr – так называемая радиационная длина.
Получим закон убывания энергии электрона за счет тормозного излучения:
dEe |
= - |
dx |
Ee (x)= Ee (0)exp(- x Lr ). |
Ee |
|
||
|
Lr |
Таким образом, при прохождении электроном слоя вещества толщиной Lr его энергия в среднем за счет тормозного излучения уменьшается в e раз.
dE |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
dx R |
||
dE |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
dx i |
≈ Ee Z
1600m0 c 2
dE
- радиационные потери
dx R
dE
- ионизационные потери
dx i
E –' энергия электрона эВ, Z атомный номер вещества, m масса электрона кг,
С скорость света м/с
Величина энергии электронов , при которых радиационные и ионизационные
потери равны.
E e ≈ 800 , МэВ
Z
Д ля металлов Cu, Fe, Al, Mo, Ti, W значения энергии соответственно равны
27.7; 30.8; 61.5; 19; 36.3; 10.8 МэВ
|
− |
dE |
= |
Eкрит |
|
− |
dE |
= |
Eкрит |
|
E |
= |
Eкрит |
(X |
|
= ρL |
) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
E |
|
|
|
|
|
E |
|
X 0 |
|
X |
|
|
r |
|
|
|
|
ρdx ион |
|
|
|
ρdx рад |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
Величина радиационных потерь энергии электронов дает возможность оценить параметры тормозного излучения при использовании материалов в качестве конвертора энергии электронов, которые зависят от материала мишени энергии и интенсивности потока электронов
Рис. (Слева) Зависимость удельных потерь энергии в меди от энергии электрона.
Штриховая линия отвечает удельным радиационным потерям в рамках модели (- dE/ρdx)рад= E/X0, где X0 – радиационная
длина (в г/см2). (Справа) Зависимость критической энергии от вещества. + – твердые тела; ○ – газы.