- •Основные положения квантовой механики
- •Скорость частицы- волны
- •Например, для частица массой 1 г и со скоростью 1 м/с длина волны
- •Опыты Дэвиссона и Джермера
- •Серия 2: (дифракция Брэгга-Вульфа)
- •Опыты Томсона и Тартаковского
- •Опыты с нейтронами и молекулами
- •Соотношение неопределенностей Гейзенберга
- •После прохождения щели имеем:
- •Если учесть неопределенность импульса в обе стороны, то:
- •Волновая функция и ее свойства.
- •Возникает аналогия – интенсивность волнового процесса в какой-то точке
- •(x,y,z,t) удовлетворяет принципу суперпозиции:
- •Стационарное уравнение Шредингера
- •Движение свободной частицы.
- •Частица в одномерной прямоугольной "потенциальной яме" с бесконечно высокими "стенками".
- •При этих граничных условиях решение уравнения Шредингера
Если учесть неопределенность импульса в обе стороны, то:
x px h2
Формулировка. Микрочастица не может иметь одновременно определенную координату (x, y, z) и определенную, соответствующую проекцию импульса (px, py, pz), их неопределенности удовлетворяют соотношениям:
Невозможно точно и одновременно определить координату и импульс частицы.
Частица не может иметь точное значение в энергии в точно определенный момент времени:
Это проявляется в том, что спектральные линии имеют конечную ширину.
Соотношение неопределенностей - квантовое ограничение применимости классической механики к
микрообъектам.
11
Волновая функция и ее свойства.
Электрон – волна, следовательно, его можно представить в виде уравнения волны и такая функция была введена. Она называется пси - функция:
r |
|
|
rr |
|
rr |
,t A e |
i t kr |
i t |
|||
|
|
i kr |
|||
r |
|
|
A e |
e |
В оптике уравнение волны в квадрате дает интенсивность:
|
|
|
r |
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
rr |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
A |
|
|
i t kr |
|
|
|
|||
|
|
r ,t |
Acos t kr |
e |
|
rr |
|
rr |
|
||||||||||
|
2 |
r |
|
|
2 |
|
2 |
r |
|
|
2 |
|
i t kr |
|
i t kr |
|
|||
I |
,t |
A |
cos |
r |
A |
e |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
r |
|
|
t kr |
|
|
|
|
e |
|
|
|
Дифракция электронов показывает - интенсивность волн де Бройля в данной точке пространства связана с числом частиц, попавших в эту точку.
А это уже статистика, т.е. описание свойств микрочастиц (квантовых частиц, систем) требует статистического (вероятностного) подхода.
12
Возникает аналогия – интенсивность волнового процесса в какой-то точке
пространства соответствует вероятности появления электрона в этой же точке: |
||||
|
dV |
2 |
r |
,t dV |
dP |
|
r |
Следовательно, в микромире физический смысл пси-функция ее квадрат – это плотность вероятности.
А сама функция имеет смысл амплитуды вероятности |
|
|
2 |
r |
,t dV |
|
|
|
1 |
||||
для которой выполняется условие нормировки: |
|
|
r |
Свойства волновой функции:
1) конечна; 2) однозначна; 3) непрерывна; 4) гладкая
Определяет средние значения физических величин, характеризующих данный микрообъект. Например, среднее расстояние:
13
(x,y,z,t) удовлетворяет принципу суперпозиции:
система находящаяся в состояниях, описываемых волновыми функциями 1,2,…, n ..., может находиться и в состоянии описываемом линейной комбинацией этих функций (где Сn –произвольные, комплексные числа).
h h2 ; m масса частицы;
Если электрон – это волна, то его уравнение движения ???
Его предложил Шредингер
Общее уравнение Шредингера
Основное уравнение нерелятивистской квантовой механики
14
Стационарное уравнение Шредингера
Это частный случай для состояний, в которых как , так энергия
не зависит (не изменяются) со временем.
Силовое поле, в котором движется частица, стационарно, имеет смысл потенциальной энергии.
Решение уравнения представляется в виде произведения двух функций функции только координат и функции только времени:
Е полная энергия частицы
Значения энергии, при которых уравнение имеет решения называются
собственными, им соответствуют собственные функциями.
Собственные значения могут образовывать как непрерывный так и дискретный ряд, т.е. сплошной или дискретном спектре.
15
Движение свободной частицы.
16
Частица в одномерной прямоугольной "потенциальной яме" с бесконечно высокими "стенками".
Волновая функция вне "ямы" равна нулю (там частицы нет), поэтому на границах "ямы" непрерывная волновая функция должна обращаться в нуль:
17
При этих граничных условиях решение уравнения Шредингера
Это уровни энергии, число n – главное квантовое число.
Т.е. энергия частицы принимает лишь определенные дискретные значения.
с учетом нормировки
18