- •Введение
- •1. Химическая Термодинамика
- •1.1. Основные определения и понятия термодинамики
- •1.2. Внутренняя энергия, теплота, работа
- •1.3. Первое начало (закон) термодинамики
- •1.4. Тепловые эффекты. Энтальпия
- •1.6. Теплоемкость
- •1.7. Зависимость теплового эффекта от температуры
- •2. Второе начало термодинамики. Энтропия.
- •Химическое равновесие
- •3.1 Закон действующих масс
- •Для гомогенной газовой реакции
- •Для гетерогенной реакции
1.6. Теплоемкость
Теплоемкостьюсистемы называется отношение количества сообщенной ей теплоты к вызываемому этим повышению температуры.
Теплоемкость системы, соответствующая бесконечно малому изменению температуры, называется истинной теплоемкостью:
С = (1.1)
Теплоемкость экстенсивная характеристика системы и может быть отнесена к единице массы, молю или единице объема вещества, что соответствует удельной, мольной (молярной) и объемной теплоемкостям. Их размерности, соответственно, Суд, Дж/(гК) или Дж/(кгК). Смоль, Дж/мольК. Соб, кДж/(м3К)
В зависимости от условий, в которых производится нагрев, различают изобарную теплоемкость - СР(приP = const) и изохорную теплоемкость - СV (при V = const).
В этом случае:
итеплоемкость приобретает свойства функций состояния. Таким образом, из приведенных зависимостей следует, что с ростом температуры энтальпия и внутренняя энергия увеличиваются.
На практике работают со средней теплоемкостью, которая определяется соотношением:
,
где q - количество теплоты, за счет получения (отдачи) которой, температура системы повышается (понижается) от температуры Т1 до Т2.
Средняя и истинная теплоемкости связаны уравнением
.
Зависимость теплоемкости от температуры приведена на рис.3.:
На 1 участке зависимость теплоемкости веществ от температуры описывается уравнением Дебая
С = Т3, иногда С = АТ3
где (А) - коэффициент, зависящий от природы вещества, его можно рассчитать.
Из уравнения Дебая следует, что если Т0, то С0.
В 1819 году французские ученые Пьер Дюлонг и Алекси Пти экспериментально доказали, что мольная теплоемкость одноатомных веществ при комнатной температуре примерно одинакова и равна 26,3 Дж/моль*К – Правило Дюлонга и Пти
В 1831 году немецкие физики Франц Нейман и Герман Копп доказали, что теплоемкости сложных веществ являются аддитивной величиной и определяются как сумма отдельных элементов. Например,
Элемент |
Металл |
Углерод |
Сера |
Водород |
Фтор |
Кислород |
С, Дж/(моль*К) |
26 |
7,6 |
22,6 |
9,6 |
21,0 |
16,8 |
Т.о., СMgCO3 = 26+7,6+3*16,8 = 84 Дж/(моль*К).
Правило Неймана-Коппа:
Теплоемкость многоатомных твердых тел при комнатной температуре равна произведению числа атомов в молекуле вещества на 26,3 Дж/мольК (СР=n26,3).
Участок 2 от комнатной температуры (Тком) до температуры плавления вещества; температурная зависимость теплоемкости вещества может быть описана уравнением степенного ряда вида
С = + Т + Тn,где n= 2 или 1/2. Число варьируемых параметров зависит от точности имеющихся данных и ширины исследованного температурного интервала.
Коэффициенты индивидуальны для различных химических веществ, определяются опытным путем и приводятся в справочниках термодинамических величин.
Например, СР(Мg)=22,3+10,610-3Т-0,42105Т-2, Дж/мольК.
При плавлении теплоемкость веществ уменьшается скачком и в интервале температур от Т плавления - Т кипения теплоемкость жидкости практически не зависит от температуры, чаще всего C=const (участок 3).
Участок 4 характеризует теплоемкости газов и веществ в парообразном состоянии. При переходе вещества в парообразное состояние теплоемкость веществ уменьшается. Для паров и газов различают теплоемкость при постоянном давлении (Ср) и постоянном объеме (Сv).
Для идеальных газов эти величины связаны уравнением:
Ср = Сv + R ,
где R - газовая постоянная; R=8,31 Дж/мольК.
Для расчета теплоемкостей газообразных веществ пользуются уравнениям
Сv = 3/2R (для одноатомных газов)
Cv = 5/2R (для двухатомных газов)
Сv = 6/2R или 7/2 (для трех и многоатомных газов)
Для расчета удельной теплоемкости сплавов, шлаков, стекол и растворов может быть использована приближенная формула
, где q1, q2, ......- массовые проценты соответствующих составных частей смеси; С1, С2, ........- удельные теплоемкости составных частей смеси.
Для расчета теплоты нагревания тела (вещества) от Т1 до Т2можно воспользоваться уравнениями
,
,
где m - масса тела (вещества); М - молекулярная масса вещества; Суд, Смол - удельная и мольная теплоемкости вещества.
Теплоемкости используют в расчетах тепловых балансов работы печей, электролизеров и других металлургических агрегатов.