1. Мгновенное значение тока.

Будем рассматривать процесс в течение времени , равном одному периодуколебаний заряда на конденсаторе.

От доКонденсатор начинает разряжаться, заряд будет уменьшаться, стремясь к нулю. Напряжение на обкладках конденсаторатакже будет уменьшаться. В контуре появится электрический ток, который будет возрастать в этот промежуток времени. Проходя по катушке, возрастающий ток образует вокруг нее магнитное поле, которое будет возбуждать в катушке эдс самоиндукции. Эдс самоиндукции замедляет нарастание тока. Величина эдс определяется, как.

В момент времени параметры контура:(конденсатор разрядился),

3. В промежуток времени от дотокначинает убывать, в катушке возникает эдс индукции, замедляющая убывание тока. Под действием индукционного тока конденсатор перезаряжается–на пластинах появляется заряд противоположного знака. В момент времени параметры контура:

В промежутки времени от дои отдо

процесс повторяется в обратном направлении.

Таким образом, в колебательном контуре возникают электромагтиные колебания –колебаниязаряда, тока, напряжения и эдс индукции.

Рассмотрим теперь эти процессы строго, чтобы выяснить законы, по которым изменяются перечисленные величины.

Незатухающие электромагнитные колебания.

Такие колебания происходят в идеальном колебательном контуре, в котором и не происходит потерь первоначально накопленной энергии на нагревание проводов. Эти колебания являются свободными.

Согласно закону сохранения энергии для этой цепи следует записать

. Следовательно,

, перенесем влево.

Т.к. , тои уравнение запишется как

. Разделим обе части уравнения на , получим

дифференциальное уравнение 2-го порядка для незатухающих электрических колебаний. Его решением является функция

или .

График этой функции:

ННапряжение на конденсаторе рассчитаем по формуле т.е. напряжение совпадает по фазе с зарядом.

Ток в контуре

Эдс индукции.Находится в противофазе с зарядом и с напряжением на конденсаторе.

Период колебаний незатухающих колебаний определяется по формуле Томпсона: .

Затухающие колебания

Рассмотрим свободные колебания в реальном колебательном контуре. В нём, следовательно, провода катушки будут нагреваться, энергия, первоначально накопленная энергия будет теряться. Такие колебания называются затухающими.

Согласно 2-ому правилу Кирхгофа сумма напряжений на элементах замкнутого контура равна сумме эдс, заключенных в этом контуре (следует из закона сохранения энергии): . Следовательно, для данного контура запишем:

.

Т.к. то это уравнение запишется как

или

.

Разделим на и, отметив, что, получим

.

Введя обозначения: где- коэффициент затухания, получим

ДУ 2-го порядка для затухающих колебаний. Его решением является функция

или

.

амплитуда затухающего колебания, убывает с течением времени по экспоненте. Само же колебание остаётся гармоническим. График затухающего колебания

Напряжение на обкладках конденсатора изменяется по такому же закону, как и заряд,

.

Сила тока в контуре

ток в контуре отстает от напряжения по фазе на.

Быстрота затухания колебаний характеризуется логарифмически декрементом затухания

.

На практике удобнее использовать величину, называемую добротностью .

,

т.е. быстрота затухания определяется параметрами контура.

Вынужденные колебания.

Чтобы колебания в контуре были не затухающими, к нему необходимо подать внешнюю эдс, которая должна быть периодической (изменяться по синусу или косинусу) и должна иметь частоту колебаний , отличную от частоты собственных колебаний:

. Источник внешней эдс можно включать как параллельно, так и последовательно.

Тогда 2-ое правило Кирхгофа для такого контура

запишется в виде

или

Производя замену , деля наи введя обозначенияполучим

ДУ 2-го порядка для вынужденных колебаний. Решением этого уравнения является функция

или

.

Анализируя это решение, находим, что колебания происходят с частотой внешней (вынуждающей) эдс. Начальная фаза колеба-

ний меняется на новую фазу , Само же колебание остается гармоническим. И еще одна особенность: амплитуда вынужденных колебаний зависит от параметров источника внешней эдс

.

При малых затуханиях, т.е. при

.

Если , то происходит резкое возрастание амплитуды заряда на пластинах конденсатора и напряжения. Это явление называется резонансом.

В практической медицине, например в аппарате для УВЧ - терапии вынужденные в контуре, содержащем основную нагрузку, поддерживаются с помощью эдс, возбуждаемой со стороны контура, составляющего часть генератора колебаний.

Эти два контура связаны индуктивной связью, а контур основной нагрузки имеет переменную ёмкость для настройки контуров в резонанс. Частота обычно задана, аподбирается с помощью конденсаторатак, чтобы настроить эти контуры в резонанс. Поэтому в контуревозникают колебания, резонансная кривая которых показана на рисунке

Острота кривой пропорциональна добротности контура.

Автоколебания

см. лекцию “Механические колебания”.

Импульсные токи

Апериодический разряд конденсатора

Конденсатор – два проводника, разделенных диэлектриком, имеет ёмкость, имеет ёмкость, зависящую от размеров проводника и расстояния между ними.

= 1 Ф (дольные единицы: 1 мкФ = 10^-6 Ф, 1 пФ = 10^-12 Ф)

Ёмкость плоского конденсатора определяется по формуле , где- диэлектрическая проницаемость диэлектрика,- электрическая постоянная,- площадь пластин,- расстояние между пластинами.

Конденсаторы включаются между собой последовательно

Общая емкость рассчитывается по формуле

или параллельно:

Общая ёмкость:

Апериодический разряд конденсатора

Если конденсатор подключить к генератору постоянного

тока, электроны от отрицательного полюса генератора переходят на соединенную с ним пластину конденсатора, которая заряжается отрицательно. С другой пластины электроны переходят к положительному полюсу генератора, и она заряжается положительно. В диэлектрике между пластинами возникает электрическое поле. Этот процесс называется зарядкой конденсатора. Во внешней цепи появляется кратковременный импульс тока – ток зарядки конденсатора.

Если заряженный конденсатор отключить от источника напряжения и замкнуть его на сопротивление , то разность потенциаловна его пластинах вызовет движение электронов во внешней цепи в направлении обратном первоначальному. В цепи образуется кратковременный импульс тока – ток разрядки конденсатора.

Чтобы выяснить форму и длительность импульсов тока при зарядке и разрядке конденсатора, рассмотрим простейший процесс – разрядки конденсатора.

Мгновенные значения тока разрядки по закону Ома

.

Т.к. , то

.

При .

В этих формулах: - мгновенные значения заряда и напряжения.

По определению

.

Знак “-“означает, что ток возникает за счет убыли заряда. Очевидно, что можно записать

дифференциальное уравнение

с разделяющимися переменными. Откуда

.

Интегрируя при условии, что при призаряд равен, получаем

сила тока при . Поэтому

.

Аналогично изменяется и напряжение на обкладках конденсатора.

Графики тока разрядки и напряжения.

Экспоненциальная зависимость и форма импульса тока делает неопределенной его длительность. При физиологических исследованиях и в практической медицине на объект оказывает влияние только начальная часть импульса с относительно высокими значениями тока. За длительность импульса условно принимается время , такое, что ток уменьшается за это время до. Времяназывается постоянной времени разрядки конденсатора.

Ток зарядки имеет такую же форму, но течет в противоположном направлении.

Таким образом, импульсы –это кратковременные изменения силы тока и напряжения.

Импульсный ток –это повторяющиеся во времени импульсы. Они могут быть самой различной формы:

Характеристики импульсных токов.

Длительность импульса.

У реальных импульсов время начала, вершины и конца импульса размыты, поэтому экспериментальное определение этих величин может внести существенную ошибку. Для уменьшения возможной погрешности условились выделять моменты времени, при которых напряжение имеют значения -начало и конец импульса и , где-амплитуда, т.е. наибольшее значение напряжения.

Таким образом, за длительность импульса принимается время, при котором напряжение (или сила тока) не меньше .

Крутизна фронта характеризует скорость нарастания напряжения или силы тока

.

Период Т характеризует период повторения импульсов –это среднее время между началами двух соседних импульсов.

Частота повторения импульсов

Скважность следования импульсов

Коэффициент заполнения

Генераторы импульсных токов.

Генератор на неоновой лампе

Неоновая лампа зажигается при строго определенном напряжении , а гаснет при меньшем напряжении.

При включении генератора конденсатор заряжается до напряжения (на графике напряжений т.А). Газ в лампе ионизируется, лампа зажигается, и конденсатор разряжается через неё до напряжения(т.В). Конденсатор опять подзаряжается, и процесс повторяется.

Т.к. , то скорость нарастания напряжения можно изменять, меняяи, можно так подобрать эти параметры, что напряжение будет пилообразным:

Блокинг-генератор

В начальный момент положительное напряжение на базе транзистора создается за счет базового тока от источника питания через резистор .В последующий момент через транзистор проходит импульс коллекторного тока, который поддерживается эдс индукции в трансформаторе. При этом конденсатор заряжается. Пока конденсатор заряжается, на базе создается отрицательный потенциал, и ток через транзистор не идет (транзистор заперт). Наступает пауза, в течение которой конденсатор разряжается через резистори источник тока. В результате разряда конденсатора база транзистора снова получает положительный потенциал через от источника тока, и процесс повторяется.

3. Мультивибратор

Мультивибратор содержит два конденсатора, два транзистора, два конденсатора и по паре сопротивлений и.

Конденсаторы служат для генерации импульсов (заряжаются от источника постоянного тока и сопротивления, а разряжаются через сопротивления). Транзисторы играют роль “включателей”. Симметричное их расположение в схеме обеспечивает поочередную зарядку конденсаторов: если открыт транзистор ,тозаряжается конденсатор ,если открыт транзистор , то заряжается конденсатор .Выходное напряжение

имеет прямоугольную форму.

Изменение формы импульса.

После мультивибратора получаются импульсы прямоугольной формы. Но для лечения различных заболеваний используют импульсы различной формы. Чтобы изменить форму импульса, на выходе мультивибратора собирают дифференцирующую или интегрирующую цепь:

Дифференцирующая цепь

Её применяют в том случае, если .

На вход цепочки подается входное напряжение прямоугольной формы.

Очевидно,

.

Выходное напряжение включено параллельно резистору . Поэтому

.

Форму выходного напряжения можно получить при графическом вычитании.

На рис. а) показан импульс входного напряжения. При вклю-чении цепочки конденсатор заряжается в течение времени. В течение времени напряжение на конденсаторе остается постоянным. Затем импульс прекращается, конденсатор разряжается (рис. б). Вычитая значения функции, представленной на рис.б из значений функции, представленной на рис.а, получаем вид функции выходного напряжения (рис. в). Т.о. на выходе из цепочки получаются два кратковременных остроконечных импульса противоположного знака.

Рассмотренная цепочка называется дифференцирующей по-

тому, что выходное напряжение пропорционально производной от входного напряжения .

Интегрирующая цепь.

Применяется в том случае, если .

Выходное напряжение включено параллельно конденсатору. Поэтому

.

Если на вход цепи подан прямоугольный импульс (рис. а), то напряжением на выходе является напряжение на пластинах конденсатора, которое при зарядке имеет экспоненциально нарастающую и при зарядке экспоненциально спадающую форму (рис.б). Конденсатор не успевает зарядиться до,т.к. на резисторе происходит падение напряжения, во-первых, и, во-вторых, . Такие импульсы применяются при электростимуляции. При достаточно большой постоянной времени нарастание выходного импульса происходит по начальной части экспоненты (пунктирная линия), которая приближается к прямой линии - касательной к кривой в начальной точке. Этот случай называется идеальным интегрированием.

Рассмотренная цепочка называется интегрирующей потому, что выходное напряжение пропорционально интегралу .

Действие импульсного тока на ткани организма

В основе действия электрического тока на ткани организма лежит движение электрически заряженных частиц, преимущественно ионов тканевых электролитов, в результате чего изменяется обычный состав ионов по обе стороны мембраны, в связи, с чем в клетке происходит ряд биофизических и физиологических процессов, вызывающих её возбуждение.

Постоянный ток почти не оказывает раздражающего действия на ткани организма. Раздражение вызывается при изменении силы тока и зависит от скорости, с которой это изменение происходит.Это положение известно как закон Дюбуа-Реймона. Сила тока в растворе электролита зависит как от числа движущихся ионов, так и от скорости их перемещения. Скорость изменения силы токасоответствует ускорению движения ионов. Поэтому можно считать, чтораздражающее действие импульсного тока обусловлено ускорением при перемещении ионов тканевых электролитов.

Очевидно, что раздражающее действие зависит от крутизны импульсов. Применяются одиночные импульсы, посылки (серии), определенного числа импульсов, а также импульсы, повторяющиеся ритмически с определенной частотой.

Формы импульсных токов	Применение
ПРЯМОУГОЛЬНЫЕ	- электросон - электрокардиостимуляция
ТРЕУГОЛЬНЫЕ	- возбуждение мышц, электрогимнастика
ТЕТАНИЗИРУЮЩИЕ	- электростимуляция здоровых мышц
ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНЫЕ	- электростимуляция
ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНЫЕ	Электростимуляция пораженных мышц
ДИАДИНАМИЧЕСКИЕ	Электротерапия

При физиологических исследованиях емкостные свойства тканей приводят к тому, что на емкости происходит падение напряжения (рис.б). Следовательно, напряжение на ткани станет по форме таким, как показано на рис.в) (график получен сложением и ). Следовательно, по ткани будет идти ток по форме аналогичный напряжению .Раздражающее действие прямоугольных импульсов в значительной мере зависит от их длительности , обусловливающей наибольшее смещениеионов за время действия импульса. Эта зависимость описывается уравнением Вейса-Лапика

где - пороговая сила тока (амплитуда импульса),и- коэффициенты, зависящие от природы возбуждаемой ткани и её функционального состояния. Зависимостьотпоказана на рисунке:

При достаточно длительных импульсах (правая ветвь кривой) раздражающее действие становится независимым от длительности (). Значение порогового тока при этом называют реобазой. Точкакривой, ордината которой равна удвоенной реобазе, определяет длительность импульса и называется хронаксией. Хронаксия и реобаза характеризуют возбудимость органа и могут служить показателями их функционального состояния или диагностического признака их поражения.

Лекция 11

Импеданс тканей организма.

Биологические основы реографии

Известно, что относительное изменение объёма кровенаполнения и относительное изменение сопротивления органа или ткани связаны зависимостью:

закон Кедрова.

В широком смысле реография – метод исследования кровенаполнения органов и тканей или отдельных участков тела на основе регистрации измерения их сопротивлений электрическому току.

Сущность этого метода заключается в том, что на исследуемый объект накладываются электроды и пропускают переменный электрический ток высокой частоты. Изменение степени кровенаполнения и скорости движения крови в кровеносных сосудах сопровождается колебаниями электрического сопротивления в тканях между электродами. Таким образом, по изменению сопротивления можно судить о состоянии органа или биологической ткани.

Встает вопрос, а что считать сопротивлением органов и тканей переменному току. Ведь ткани проводят и постоянный, и переменный электрический токи, но природа этих сопротивлений различна. Чтобы ответить на этот вопрос, рассмотрим различные электрические цепи переменного тока.

Переменный ток – ток, мгновенный значения которого изменяются по величине и направлению (колебательное движение носителей заряда):

амплитудные значения силы тока и напряжения.

мгновенные значения силы тока и напряжения.

Получение переменного тока мы рассмотрели на первой лекции. Рассмотрим ЦПТ с различными элементами, включенными в них.

Цепи переменного тока, содержащие отдельные элементы:

а) ЦПТ с активным сопротивлением .

Cопротивление называется активным, потому,что в нем происходит необратимая потеря энергии.

Вданной цепи резистор включен параллельно входному напряжению, поэтому на резисторе напряжение:

_,

откуда следует, что колебания тока и напряжения происходят в одной фазе:

Закон Ома для амплитудных значений , для мгновенных значений.

На рисунке приведена векторная диаграмма, однако на практике пользуются векторной диаграммой, которую строят так: на плоскости выбирают точку О и из неё проводят вектор, затем из этой же точки проводят векторпод углом, равным сдвигу фаз между током и напряжением. Для данной цепи векторная диаграмма:

б) ЦПТ с катушкой индуктивности

Считаем .

, т.е., т.к. катушка включена параллельно

входному напряжению.

При прохождении переменного тока по катушке в ней созда-

ется эдс самоиндукции . Мгновенные значения напряжения на катушке и эдс индукции уравновешиваются:

, откуда

.

Интегрирование дает

.

Здесь - закон Ома.

- индуктивное сопротивление. Оно учитывает влияние эдс индукции, противодействующей приложенному напряжению, на силу тока. Нанет потерь энергии, поэтому его называют реактивным сопротивлением.

Из формулы тока видим, что ток отстает от напряжения по фазе на .

в) ЦПТ с конденсатором.

Конденсатор не пропускает постоянный ток, но его перезарядка при подключении к источнику переменного тока приводит к наличию тока в цепи, можно сказать, что конденсатор пропускает переменный ток. , . Конденсатор включен параллельно, поэтому

.

Мгновенные значения входного напряжения и напряжения на конденсатореуравновешиваются, поэтому

Сила тока в цепи

ток опережает по фазе напряжение на .

закон Ома для ЦПТ с конденсатором.

ёмкостное сопротивление.

ЦПТ, содержащая последовательно включенные

активное, индуктивное и ёмкостное сопротивления

Сила тока на всех элементах одинакова и равна силе входного тока:

Напряжения на элементах цепи:

опережает ток на

отстает от тока на .

В цепях постоянного тока общее напряжение рассчитывается арифметическим сложением напряжений на элементах цепи, но в цепях переменного тока такое сложение громоздкое. Поэтому для расчёта общего напряжения проще воспользоваться методом

или

векторных диаграмм:

Из закона Ома:

Из треугольника напряжений рассчитать модуль вектора напряжения:

Разделив стороны треугольника напряжений на , получим треугольник сопротивлений:

- импеданс (общее сопротивление цепи) можно определить из треугольника сопротивлений:.

Если , то в цепи наблюдается резонанс напряжений – резкое возрастание напряжения, при котором

ЦПТ, содержащая параллельно включенные

активное, индуктивное и ёмкостное сопротивления

В этой цепи напряжения на всех элементах равны:

.

Общий ток разделяется в точке соединения и токи на элементах цепи:

совпадает по фазе с напряжением;

опережает напряжение по фазе на ;

отстаёт от напряжения по фазе на .

Поэтому общий ток складывается векторно:

Легко показать, что импеданс в этой цепи рассчитывается из формулы

Если, тои общий ток в цепи будет максимальным:. Это явление называется резонансом токов.

Органы и ткани как элементы ЦПТЮ

Реография.

Активное сопротивление обусловлено взаимодействием в веществе зарядов противоположного знака, следовательно, ткани и органы организма обладают активным сопротивлением.

Как известно, в организме нет органов подобных катушке индуктивности, следовательно, в организме отсутствует индуктивное сопротивление.

Ёмкостное сопротивление обусловлено в организме наличием мембран и макроскопических образований, состоящих из различных соединительных оболочек и перегородок.

При прохождении электрического тока через ткани в мембране с одной стороны скапливается заряды одного знака, с другой – противоположного знака. Такую систему следует рассматривать как систему конденсаторов.

Макроскопические же образования являются плохими проводниками. По обе стороны от них находятся ткани, обильно снабженные жидкостью (электролиты). При прохождении тока через перегородки на них также скапливаются заряды, знаки которых противоположны. Значит, их также следует рассматривать как конденсаторы.

Таким образом, если на участок ткани наложить электроды и пропустить переменный электрический ток, то такую цепь можно моделировать либо как

При постоянном токе сопротивление стремится к бесконечности, причем очень резко. Это предполагает, что сопротивление тканей организма бесконечно большое, что противоречит действительности;

либо как

Из графика следует, что при переменном токе высокой частоты () импеданс тканей стремится к нулю, но опыт показывает, что даже при больших частотах биологические ткани обладают сопротивлением.

Поэтому ткани или органы как элемент цепи переменного тока следует моделировать так:

Зависимость важно знать для оценки жизнедеятельности тканей организма. Например,

кривая для здоровой клетки;

для мертвой клетки, убитой кипячением (конденсаторы – мембраны разрушены, осталось только активное сопротивление)

Диагностический метод, основанный на регистрации изме-нения импеданса тканей организма в процессе сердечной деятельности, называется реографией (импеданс-плетизмографией).

Блок-схема реографа:

Электромагнитное поле.

Электромагнитные волны

Основные положения электромагнитной теории Максвелла.

В колебательном контуре электрическая энергия конденсатора переходит в энергию магнитного поля катушки. Максвелл обобщил это явление электромагнитной индукции и развил теорию электромагнитного поля. Мы рассмотрим основные положения её.

1)

Изменение напряженности магнитного поляв какой-либо точке пространства вызывает появление в смежных точках вихревого электрического поля, силовые линии которого охватывают линии магнитного поля и расположены в перпендикулярных линиямплоскостях:

градиент напряженности характеризует конфигурацию поля в пространстве

Чтобы определить направление линий напряженности электрического поля, вводят характеристику электрического поля . Он расположен в центре поля, перпендикулярно плоскости его силовых линий. Применяя правило буравчика, определяют направление линий.

.

Знак “-” означает, что он направлен в сторону, обратную причине его вызвавшей (если скорость изменения напряженности возрас-тает, то против линий , если скорость убывает - сонаправлен с линиями).

2) Изменение напряженности электрического поля в какой-либо точке пространства вызывает появление в смежных точках вихре-вого магнитного поля, силовые линии которого охватывают линии

электрического поля и расположены в перпендикулярных линиям плоскос-тях:

.

Вихревое магнитное поле характеризуется вектором

.

Если , тонаправлен вдоль линий, если,направлен против линий.

Если в электрическом колебательном контуре магнитное поле образовывалось электрическим током, то в пространстве магнитное поле образуется за счет изменения электрического поля и наоборот электрическое поле – за счет изменения магнитного поля.

Уравнение электромагнитной волны.

Система уравнений

описывает электромагнитное поле и называется уравнениями максвелла для электромагнитной волны.

Решением этой системы уравнений является система уравнений:

уравнение электромагнитной волны.

мгновенные значения напряженностей,

амплитудные значения,

круговая частота колебаний,

расстояние от источника волны до точки, в которой исследуется электромагнитная волна,

скорость распространения волны вдоль направления.

Энергия электромагнитной волны

Полная энергия волны складывается из суммы электрической и магнитной энергий:

.

Удобнее представлять энергию через объёмную плотность энергии волны:

Согласно закону сохранения энергии , т.к. векторыиколеблются в одной фазе. Поэтому можно записать

.

Плотность потока энергии электромагнитной волны определяется как

.

Здесь ;скорость света в вакууме, поэтому

.

Подставив значения векторов и, получим

,

а так выражается векторное произведение двух векторов, следовательно, является вектором:

вектор Умова-Пойнтинга, направлен в сторону распространения волны

Шкала электромагнитных волн.

Длина электромагнитной волны связана с периодом (и частотой ) формулой

.

Из теории Максвелла следует, что различные электромагнитные волны имеют одинаковую природу и могут быть представлены в виде единой шкалы электромагнитных волн. Волны разных диапазонов возбуждаются различными физическими процессами, но имеют одинаковые свойства:

низкие частоты – возбуждаются электрическими токами:

радиоволны – создаются в колебательных контурах;

ИК – волны, возбуждаются процессами, происходящими при вращательном, колебательном движении молекул и атомов;

видимое излучение – возбуждаются возбуждением электронов в атомах;

УФ – излучение ;

Рентгеновское излучение;

- излучение.

Деление это не всегда строгое, т.к. некоторые диапазоны перекрываются, хотя источники их различны.

В медицине несколько иная шкала электромагнитных волн:

1) низкие частоты (НЧ	до 20 Гц
2) звуковые частоты (ЗЧ)	от 20 кГц до 20 кГц
3) ультразвуковые частоты (УЗЧ)	от 20 кГц до 200 кГц
4) высокие (ВЧ)	от 200 кГц до 30 МГц
5) ультравысокие частоты (УВЧ)	от 30 МГц до 300 МГц
6) сверхвысокие частоты (СВЧ)	свыше 300 МГц

Физические процессы, происходящие в тканях

организма под действием токов и электромагнитного поля

Постоянный ток – первичное действие связано с движением ионов, их разделением и изменением их концентраций на мембранах, что приводит к различным биохимическим и биофизическим процессам.

Переменный ток. Действие его на организм зависит от частоты тока.

При низких, звуковых и ультразвуковых частотах переменный ток вызывает раздражающее действие. При этом первичное действие связано, как и действие постоянного тока, связано со смещением ионов, разделением и изменением концентрации их. Эти токи применяются для раздражающего действия, но раздражающее действие вызывает импульсный ток, что обусловлено законом Дюбуа-Реймона. Т.о. токи этих частот – импульсные. Но для прогревания эти токи применять нельзя, т.к. они могут привести к электролизу и разрушению тканей.

Высокочастотный ток применяется для прогревания внутренних частей организма. Эти токи вызывают легкое раздражение нервных рецепторов кожи и слизистых оболочек, находящихся в зоне разряда. Выделяемая током теплота зависит от диэлектрической проницаемости вещества ткани органа, удельного сопротивления, частоты колебаний. Количество теплоты, выделяю-

щееся в 1м³ за 1с определяется как

,

где - плотность тока.

Методы: диатермия (метод опасный из-за высоких значений силы тока и напряжения, поэтому из медицины постепенно исключается); дарсанвализация – местное прогревание; электрохирургия – для сваривания тканей (диатермокоагуляция), рассечения тканей (диатермотомия).