11. Диэлектрическая восприимчивость вещества. Диэлектрическая проницаемость среды. Электрическое смещение.
При
внесение диэлектрика в поле – он
поляризуется. Поле поляризации будет
напр. против осн. поля и ослаблять поле
Е. Поле
возникает в результате образования
связанных зарядов в диэлектрике.
Результирующее поле внутри диэл-ка:
(
-
поле поляризации,
-
внешнее поле)
Дипольный момент Pv=PV=Qd; (d –расст-е между пластинами, если он нах. внутри конденсатора)
(ε-
диэлектр. прониц. показыв. во сколько
раз поле ослабляется диэл-ком, количественно
характеризует способность диэл-ка
поляризоваться в эл. поле)
Электр. смещение- напр-ть эл. стат. поля Е зависит от св-в среды т.е вектор Е при переходе через границу диэл-ка., изменяется скачком. Вводится эл. смещение D. Для изотропной среды
;
D характеризует электростатич поле свободн. з-дов, но при таком их распределении в простр-ве, какое имеется при наличии диэл-ка.
12. Сегнетоэлектрики. Особенности. Пьезоэффект
.;
;
Точка Кюри – такая температура, что сегнетоэлектрик становится диэлектриком.
Гистерезис
СЕГНЕТОЭЛЕКТРИКИ - кристаллич. диэлектрики(полупроводники), обладающие в определённом диапазоне темп-р спонтаннойполяризацией, к-рая существенно изменяется под влиянием внеш воздействий. Отличительными чертами сегнетоэлектриков являются также высокие значения диэлектрической проницаемости, наличие пьезоэлектрического и пироэлектрического эффектов, зависимость показателя преломления от величины приложенного электрического поля.
Пьезоэлектри́ческий эффе́кт — эффект возникновения поляризации диэлектрикапод действием механических напряжений (прямой пьезоэлектрический эффект). Существует и обратный пьезоэлектрический эффект— возникновение механических деформаций под действием электрического поля.
При прямом пьезоэффекте деформация пьезоэлектрического образца приводит к возникновению электрического напряжения между поверхностями деформируемого твердого тела, при обратном пьезоэффекте приложение напряжения к телу вызывает его деформацию.
13. Проводники в электрическом поле.
Проводниками называют материалы, имеющие так называемые свободные заряды, которые могут перемещаться в объеме проводника под действием сколь угодно малого внешнего электрического поля. При помещении проводников во внешнее электрическое поле, свободные заряды начинают перемещаться в этом поле, если в объем проводника был дополнительно внесен некоторый заряд, то под действием этого внешнего поля, этот дополнительный заряд распределиться по поверхности проводника. Таким образом, при электризации проводника сообщенный ему дополнительный заряд оказывается, распределен в области поверхности проводника. Это распределение заряда будет происходить до тех пор, пока при распределении заряда потенциал поля в любой точке проводника не станет одинаковым.
14.Электроёмкость проводников. Конденсаторы. Соединения конденсаторов
Электроёмкость – физическая величина, численно равная заряду, сообщ. к-му уедин. пр-к изм. его потенциал на единицу.
где q — заряд,
—
потенциал проводника.
Ёмкость определяется геометрическими размерами и формой проводника и электрическими свойствами окружающей среды (её диэлектрической проницаемостью) и не зависит от материала проводника. К примеру, ёмкость заряженного шара:
где ε0 — электрическая постоянная, равная 8,854·10^-12Ф/мВ этом случае ёмкость (взаимная ёмкость) этих проводников (обкладок конденсатора) будет равна отношению заряда, накопленного конденсатором, к разности потенциалов между обкладками. Для плоского конденсатора ёмкость равна:
c=(ɛɛ˳S)/d
где S — площадь одной обкладки (подразумевается, что обкладки одинаковы), d — расстояние между обкладками, εr — относительная диэлектрическая проницаемость среды между обкладками.
Последовательное соединение
Параллельное
