- •Оглавление
- •Введение
- •1.Основные определения
- •1.1.Классификация средств измерения параметров электромагнитных полей
- •1.2.Измеряемые параметры
- •2.Магнитометрические преобразователи
- •2.1.Классификация
- •2.2.Гальваномагнитные преобразователи
- •2.2.1.Первичные преобразователи Холла
- •2.2.2.Магниторезистивные преобразователи.
- •2.3.Индукционный преобразователь для измерения переменного магнитного поля.
- •2.3.1.Магнитные характеристики сердечников
- •2.3.2.Магнитная проницаемостью вещества
- •2.4.Магнитомодуляционные первичные преобразователи (феррозонды).
- •2.4.1.Феррозонд для измерения постоянного магнитного поля
- •2.4.2.Феррозонд для измерения низкочастотного магнитного поля
- •2.4.3.Феррозондовые градиентометры
- •2.4.4.Феррозондовый компас
- •2.4.5.Чувствительность и порог чувствительности феррозонда
- •2.5.Квантовые преобразователи
- •3.Первичные преобразователи для измерения параметров электрического поля
- •3.1.Контактный метод измерения электрического поля.
- •3.1.1.Хлорсеребряные первичные преобразователи
- •3.1.2.Контактные первичные преобразователи на основе углеродистых волокон
- •3.1.3.Примеры многокомпонентных контактных преобразователей
- •3.1.4.Схемы компенсации помех.
- •3.1.5.Способ автокомпенсации помехи
- •3.1.6.Автоматическая компенсация температурной погрешности контактных датчиков.
- •3.2.Модуляционный преобразователь напряженности магнитного поля.
- •3.3.Трансформаторный датчик для измерения переменного электрического поля
- •3.4.Измерение электрической проводимости воды
- •3.5.Коэффициенты формы
- •4.Методы измерения магнитного момента
- •4.1.Классификация методов измерения магнитных моментов
- •4.2.Одноточечный компонентный метод
- •4.3.Градиентный метод
- •4.4.Плоскостной, цилиндрический и сферический методы измерения магнитного момента
- •4.5. Определение магнитного момента при известных дистанциях между источником и приемником магнитного поля
- •4.6.Модульные измерения.
- •4.7.Потоковые методы
- •4.7.1.Использование колец Гельмгольца и способ параллелепипеда
- •4.7.2.Общие соотношения для потокового метода
- •4.7.3.Определение магнитного потока через произвольный кусочно-линейный контур
- •4.7.4.Практический пример
- •5.Первичные преобразователи интегрального вида
- •6.Магнитные и электрические меры
- •6.1.Меры магнитной индукции
- •6.1.1.Магнитная мера на основе обмотки с сердечником
- •6.2.Меры напряженности электрического поля
- •7.Методы натурных измерений электромагнитных полей морских объектов
- •7.1.Основные этапы развития электромагнитных полигонов
- •7.2.Методы проведения натурных измерений
- •7.3.Практический пример. Магнитный полигон немецкой фирмы sam Electronics
- •7.4.Магнитный траектограф
- •7.5.Контролируемые источники физических полей для тестирования полигонов
- •8.Пересчет электромагниных полей
- •8.1.Основные определения
- •8.2.Методы пересчета непосредственно по измеренным данным
- •8.2.1.Пересчет постоянного электрического поля
- •8.2.2.Пересчет постоянного магнитного поля
- •8.3.Пересчет поля методом фиктивных источников
2.Магнитометрические преобразователи
2.1.Классификация
Классификация магнитометрических преобразователей показана на рис.2.1.
Магнитометрические
преобразователи
Магнитомеханические
преобразователи
Индукционные
преобразователи
Гальваномагнитные
преобразователи
Квантовые
преобразователи
Рис. 2.1 Классификация магнитометрических преобразователей
Принцип действия магнитомеханических преобразователей основан на взаимодействии постоянного магнита с магнитным полем. Типичным и самым старым представителем данного типа преобразователей является магнитная стрелка компаса. Угол поворота магнита оптическим или иным способом преобразуется в значение составляющей или градиента магнитной индукции. Такие преобразователи используются в основном в стационарных условиях. Например, в вариометрах - приборах для измерения вариаций магнитного поля Земли. Особыми свойствами обладают, так называемые, астатические преобразователи, которые содержат несколько постоянных магнитов, составленных таким образом, чтобы их суммарный магнитный момент был равен нулю. Они не реагируют на однородное магнитное поле, и предназначены для измерения слабо изменяющейся в пространстве магнитной индукции на фоне медленно изменяющегося во времени однородного магнитного поля Земли. Современные астатические преобразователи имеют порог чувствительности менее 0.01 нТл.
Гальваномагнитными называются преобразователи, принцип действия которых основан на воздействии магнитного поля на движущиеся заряды. Согласно формуле Лоренца, сила, действующая на частицу с положительным зарядом , имеет вид:
,
где первое слагаемое - это электрическая часть силы, зависящая от напряженности электрического поля , а второе слагаемое – магнитная часть силы, действующая только на движущийся со скоростью заряд в магнитном поле .
В измерительной технике используется два гальваномагнитных эффекта. Поперечный эффект Холла заключается в возникновении поперечной разности потенциалов (ЭДС Холла), пропорциональной магнитной индукции и протекающему току и эффект изменения внутреннего сопротивления полупроводника при изменении магнитного поля (эффект Гаусса).
Принцип действия индукционных преобразователей основан на законе электромагнитной индукции Фарадея:
,
где - ЭДС в контуре , - магнитный поток, - напряженность электрического поля, - скорость перемещения контура в магнитном поле или магнитного поля относительно неподвижного контура .
Составляющая - называется трансформаторной ЭДС, а - ЭДС перемещения.
Для любой поверхности , натянутой на замкнутый контур магнитный поток определяется по формуле
.
При перемещении в однородном магнитном поле катушки с площадью витка и числом витков магнитный поток определяется по формуле
,
где - угол между векторами и .
Из приведенных выражений следует, что данные преобразователи могут измерять переменное магнитное поле и помощью неподвижной катушки с сердечником или без него, и постоянное магнитное поле посредством перемещающегося или вращающегося замкнутого контура.
Квантовыми называются преобразователи, использующие внутриатомные явления (взаимодействие ядер, атомов или молекул с индукцией магнитного поля). Эти частицы, обладающие зарядом, имеют также и массу и поэтому обладают механическим моментом. Внешнее магнитное поле воздействует на магнитный момент частицы, а механический момент, обладая свойством гироскопа, приводит к прецессии магнитного момента относительно внешнего магнитного поля. Частота прецессии связана с модулем индукции внешнего магнитного поля соотношением
,
где - гиромагнитное отношение ( -механический момент, а - магнитный момент частицы).
Измерение частоты можно осуществить достаточно просто с очень большой точностью. Так как гиромагнитное отношение является мировой константой, то, измеряя частоту прецессии, можно очень точно измерить индукцию внешнего магнитного поля.