- •Лекция 1 Основы теории Максвелла для электромагнитного поля
- •I уравнения Максвелла в интегральной форме
- •Ток смещения. II уравнение максвелла
- •3 И 4 уравнения Максвелла. Полная система уравнений Максвелла
- •Лекция 2 Основные свойства Эл/м волн Оптика
- •Интерференция волн
- •Когерентность и монохроматичность световых волн
- •Лекция 3 Интерференция света
- •Интерференция света в тонких пленках
- •Дифракция света
- •Лекция 4
- •Дифракция света Френеля
- •Дифракция Фроунгофера
- •Дифракция света на одномерной дифр. Решетке
- •Лекция5 Дифракция на пространственной решетке
- •Голография Поляризация света
- •Дисперсия света Лекция6
- •Квантовая физика Квантовая природа излучения. Тепловое излучение
- •Лекция7 Формула Планка
- •Основы квантовой оптики Внешний фотоэффект и его законы
- •Закон внешнего фотоэффекта
- •Эффект Комптона
- •Диалектическое единство корпускулярных и волновых свойств Эл.М. Излучения и частиц вещества
- •Лекция8
- •Уравнение Шредингера. Движение свободных частиц
- •Лекция10 Постулаты Бора
- •Условие стационарности орбиты
- •Квантовое представление о строение атома водорода
- •Лекция15
- •Фотопроводимость полупроводников
3 И 4 уравнения Максвелла. Полная система уравнений Максвелла
Максвелл предложил, что т. Остроградского- Гаусса справедлива только для любого Эл. Поля. Тогда 3-е уравнение §(по S)D’dS’=qсвоб/охв
Теорема Остроградского- Гаусса справедлива для любого магн. Поля. 4-е уравнение в интегральной форме: §(по S)B’dS’=0
В векторном анализе существует т. Гаусса по которой поток произвольного вектора А’ через поверхность S: §(поS)A’dS’=§(поV)divA’dV
Интегрируя по всему объему, который ограничен поверхностью S, а
divA’=∂Ax/∂x+∂Ay/∂y+∂Az/∂z
С помощью этой теоремы из 3 и 4 уравнения в интегральной форме получается в дифференциальной: dixD’=ρdivB’=0
ρ=dqсвоб/dV-объемная плотность свободных зарядов в данной точке поля
Система из 4 уравнений максвелла. Если Эл. И магн. Поля стационарны, то
dD’/dt=dB’/dt=0 Эти поля существуют независимо др. от друга.
Эл. Поле будет описываться 2 уравнениями электростатики
rote=0 rot H’=j’ и divD’=0 divB’=0
В системах из 4 уравнений надо дополнить материал-ми Ур-и, которые характеризуют Эл. И магн. Свойства среды. В случае изотропных, несегментоэл. И неферромагн. Сред и макротоков, подчиненных з-ну Ома, эти уравнения принимают следующий вид:
D’=ξξ0E’ B’=μμ0H’ j’макро=γE’
Лекция 2 Основные свойства Эл/м волн Оптика
Раздел физики, занимающийся изучением природы света, изучающий природу света, закономерности его испускания, взаимодействия с вещами. В волновой оптике-опт. Явление, при котором проявл. Волн. Природы света,т.к. свет представляет собой Эл./м. Волны, то в ее основе- уравнение Максвелла и вытекающие из них соот-я Эл./м волн.В классической оптике рассматриваются среды, линейные по своим оптическим свойствам. Такие среды, относительно Эл. И магн. Проницаемость которых (ξ, μ) не зависят от интенсивности света. Справедлив принцип суперпозиции: явление, кот. Наблюдается при распространении света в оптически нелинейных средах исследуются в нелинейной оптике.
Нелинейные оптические эффекты проявл. При больших интенсивностях света, которые могут быть получены лазерами. Действие света на устройства регистрации опред. Действия поля E’ и Эл. Поля световой волны. Вектор напряженности световой волны- световой. К такому же выводу приводит нас классическая электронная теория, по которой процессы, которые вызываются светом в веществе, связанные с действием поля световой волны на заряженные частицы вещества (электроны, ионы), т.к. часта видимого света и более коротковолнового достаточно велика, то значит. по амплитуде вынужденные колебания могут совершать только электроны. Силы, которые действуют наe’ со стороны Эл.магн. поля:F’=-e{E’+[V’B’]}=eE’. Свет- волновой процесс.
Интерференция волн
2 волны называются когерентными, если разность их фаз не зависит от времени. Синусоидальные волны, частоты которых одинаковы всегда когерентны.При наложение некогерентных синусоидальных волн, кот. Возбуждаются 2 точечными источниками S1 иS2 квадрат амплитуды из результирующего колебания (А*А) в точке М будет изменяться с течением времени.A*A=A1*A1+A2*A2+2A1A2cos[(w2-w1)t-(k2r2-k1r1)+(a2-a1)], где a1,a2- начальные фазы, k- волновые числа. K=2*pi/a
Интерференция- явление наложения волн при котором происходит устойчивое во времени их взаимное усиление в одних точках пространства и ослабление в других в зависимости от соотношения между фазами этих волн. Интерферировать могут только когерентные волны, которые совершают колебания вдоль 1 и того же или близких направлениях.
При наложении когерентных сферических волн, которые возбуждаются точечными источниками S1 иS2 :S1=A1sin(wt-kr1+a1)=A1sinФ1.S=S1+S2=AsinФ,
A*A=A1*A1+A2*A2+2A1A2cos[k(r2-r1)-(a2-a1)], поскольку фазы колебанийS1 иS2 неизменяются, то а2-а1=const, то результат интерференции 2 волн, в различных точках /\=r2-r1 (разность хода волн). В интер. Максимумах:A=A1+A2, в мин.A=!A1-A2!. Макс. Наблюдаются при условиях:K/\-(a2-a1)=+-2mPi;m=0,1,2. Мин.k/\-(a2-a1)=+-(2m-1)pi,m=1,2,3. В частном случае интерф. Волн являются стоячие волны: образуются в результате наложения 2 предыдущих синус. Волн, распр. Навстречу друг другу имеют равные частоты, а в случае поляризации еще и одинаковую поляризацию.