- •§1 Основные понятия и определения
- •Теплопроводность
- •§2 Температурное поле
- •Гипотеза Фурье
- •§3 Дифференциальное уравнение теплопроводности
- •§4. Методы решения уравнения Фурье
- •Когда все условия выполнены, получаем конкретные константы c1, c2, c3…
- •§5. Граничные условия
- •Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •§6.1 Плоская однослойная стенка г.У I р
- •6.2.Плоская многослойная стенка.
- •§ 6.3 Плоская однослойная стенка г.У III р.
- •6.4 Теплопередача через плоскую многослойную стенку
- •6.5 Совместное задание гуiIр и гуiiIр
- •6.6 Графо-аналитический метод расчета промежуточных
- •7. Теплопередача через цилиндрическую стенку
- •7.1 Однослойная цилиндрическая стенка. Гу1
- •7 .2 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.Гуiii
- •7.3 Многослойная цилиндрическая стенка
- •8. Обобщенный метод решения задач теплопроводности при стационарном тепловом режиме
- •9. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •10. Интенсификация теплопередач
- •10.1 От чего зависит k ?
- •10.2 Как влияют термические сопротивления
- •10.3 Другие пути
- •11. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.1 Дифференциальное уравнение теплопроводности ребра постоянного поперечного сечения
- •11.2 Стержень (ребро) бесконечной длины
- •§14 Анализ полученного решения
- •§14.2 Нагрев или охлаждение ?
- •§14.3 Вид температурных кривых
- •11.3 Ребро конечной длины
- •11.4. Теплопередача через ребристую стенку
- •11.5 Уравнение теплопередачи через ребристую стенку
- •12. Теплопередача при стационарном режиме с внутренними источниками теплоты.
- •13. Нагрев (охлаждение) бесконечной пластины
- •§14.4. Очень малые числа Bi (Bi®0)
- •§15. Определение количества теплоты, отдаваемое пластиной в процессе охлаждения
- •§ 16. Нагрев (охлаждение) бесконечно длинного цилиндра
- •§18. Нагрев тел реальных размеров (Теорема о перемножении решений)
- •Цилиндр конечной длины.
- •§19. Влияние формы и размеров тела на скорость охлаждения
- •§20. Регулярный режим нагрева, охлаждения тел
- •Конвективный теплообмен
- •§21. Основные понятия, определения
- •Пограничные слои
- •§22. Диф. Уравнение конвективного теплообмена
- •§22.1 Уравнение теплоотдачи
- •§22.2. Ду энергии
- •§22.3. Дифференциальное уравнение движения
- •§22.4. Дифференциальное уравнение неразрывности (сплошности)
- •§24. Теплоотдача плоской поверхности
- •§24.1. Гидродинамика
- •§25. Теплоотдача при течении в каналах
- •§25.1. Гидродинамика
- •§27. Теплоотдача при свободной конвекции
- •§27.1. Неограниченный объем
- •§27.2. В ограниченном объеме
- •§28. Отдельные задачи конвективного теплообмена
- •§28.1. Понятие сплошной среды
- •§28.2. Теплоотдача при движении с большими скоростями
- •§28.3. Теплоотдача жидких металлов
- •§28.4. Теплоотдача разрежённых газов
- •Конвекция при фазовых превращениях
- •§29. Теплоотдача при конденсации
- •§ 29.1. Чистый пар, вертикальная стенка пленочный режим, насыщенный пар
- •§29.2. Т/о при пленочной конденсации чистого насыщенного неподвижного пара на вертикальной стенке при ламинарном и турбулентном режиме течения пленки конденсата
- •§ 29.3. Наклонная стенка и горизонтальная труба
- •Наружное омывание.
- •§ 29.8. Теплоотдача влажного пара
- •§ 29.9. Теплоотдача при капельной конденсации
- •§30. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей
- •§ 30.1. Физика кипения
7.1 Однослойная цилиндрическая стенка. Гу1
Дано: = const, r1, r2 z,t
Г У1: r = r1, t = tc1
r = r2, t = tc2
Решение: пусть U = dt
dr
dU+ U = 0
dr r
dU + dr =0
U r r
lnU+lnr=lnc1
Ur=c1
r dt =c1 dt= c1 dr t= c1lnr+c2
dr r
r=r1, tc1 = c1lnr1 + c2
r=r2, tc2= c2lnr2 +c2
tc1 - tc2= c1(lnr1 - lnr2)
c1= (tc1-tc2)/ln(r1/r2)= -(tc1-tc2)/ln(r2/r1)
c2=tc1 - c1lnr1 = tc1 + (tc1-tc2)ln(r1)/ln(r2/r1)
t= (tc1-tc2)ln(r)/ln(r2/r1) + tc1+ (tc1-tc2)ln(r1)/ln(r2/r1)
t=tc1 - (tc1-tc2)ln(r/r1)/ln(r2/r1)
t - tc1 = tc1 - tc2 = tc1 - tc2 * ln(r/r1)
tc1 - tc2 tc1 - tc2 tc1 -tc2 ln(r2/r1)
= t - tc1 = t
tc1 - tc2 tполн
R = ln(r/r1)
ln(r2/r1) 1
= 1 - R
q - ? Q - ?
1 R
Плотность q = const
Для цилиндрической стенки стац. означает: Q = const
Закон Фурье Q= - dt F F=2rl
dr
dt = c1 Q= tc1 - tc2) 2rl Q= 2ltc1 - tc2)
dr r r ln(r2/r1) ln(r2/r1)
Для плоской стенки:
Q=tc1 - tc2)F
Q=tc1 - tc2)
Rl
Пагонная плоскость теплового потока - количество теплоты, деленное на длину l:
Q/l = ql = 2tc1 - tc2)
ln(d 2/d 1)
7 .2 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.Гуiii
Дано: =const
r1, r2
ГУIII: tж1 = const
tж2 = const
1 = const
2= const
Определить: tc1, tc2, ql, Q.
Решение: закон Ньютона - Рихмана:
1. Q = 1(tж1 - tс1) Fвнутр = 1(tж1 - tс1)d1l
2. Q = 2(tс2 - tж2) Fнаруж = 2(tс2 - tж2)d2l
3. Q = 2tс1 - tс2l
ln( d2/d1)
ql = Q / l - отнесем к единицы длины трубы
1. tж1 - tс1 = ql. / (d1)
2. tс1 - tс2 = ql ln( 2/ 1)
2
3. tс2 - tж2 = ql. / (d2)
(складываем)
(tж1 - tж2) = ql ( 1 + ln(d2/d1) + 1 )
1d1 2d2
ql = (tж1 - tж2 ) - полное линейное термическое
1 + ln(d2/d1) + 1 сопротивление теплопередачи
1d1 2d2 цилиндрической стенки.
Rl = 1 + ln(d2/d1) + 1 ;
1d1 2d2
kl = 1 / Rl - коэффициент теплопередачи цилиндрической стенки, он характеризует интенсивность переноса теплоты через цилиндрическую стенку и равен количеству теплоты, перед. в 1 с на 1 м при разности температур в 1 град
[ Дж ] .
с м град