- •Теоретическая механика
- •§ 2 Аксиомы статики
- •5. Аксиома равенства действия и противодействия:
- •§ 3 Связи. Силы реакции связей. Аксиома связей
- •Тема 2. Момент силы пара сил.
- •§ 1. Момент силы относительно точки и оси.
- •§ 2.Пара сил и её свойства.
- •Тема 3. Произвольная система сил.
- •§ 1.Теорема о параллельном переносе силы.
- •§ 2.Теорема о приведении произвольной системы сил к заданному центру(основная теорема статики).
- •§ 3. Уравнения равновесия произвольной системы сил.
- •§ 4. Теорема Вариньона.
- •§ 5.Уравнения равновесия системы сил в некоторых частных случаях.
- •§ 6. Решение задач на равновесие тела под действием пространственной системы сил.
- •Тема 4. Параллельные силы. Центр тяжести. Силы трения.
- •§ 1. Система параллельных сил.
- •§ 2. Центр тяжести твёрдого тела.
- •§ 3. Равновесие при наличии трения.
- •Раздел 2. Кинематика.
- •Тема 5. Кинематика точки.
- •§ 1. Векторный способ задания движения точки.
- •§ 2. Координатный способ задания движения точки.
- •§ 3 Естественный метод задания движения точки.
- •Тема 6. Простейшие движения тела.
- •§1. Поступательное движение твёрдого тела.
- •§ 2. Вращательное движение твёрдого тела.
- •Тема 7. Плоскопараллельное (плоское) движение тела.
- •Тема 8. Сложное движение точки.
- •§ 1. Понятия и определения.
- •§ 2. Теорема о скоростях точки при сложном движении.
- •§ 3. Теорема об ускорениях точки тела при сложном движении (теорема Кориолиса).
- •§ 4. Ускорение Кориолиса, его величина и направление; кинематический смысл.
- •Раздел 3. Динамика.
- •Тема 10. Дифференциальные уравнения движения материальной точки.
- •§ 1. Основные аксиомы динамики точки.
- •§ 2. Прямая и обратная задача динамики материальной точки.
- •§ 3. Дифференциальные уравнения движения материальной точки.
- •Тема 11. Колебания материальной точки.
- •§ 1. Введение
- •§ 2. Свободные колебания материальной точки (без учёта сил вязкости).
- •§ 3. Вынужденные колебания материальной точки.
- •Тема 12. Динамика относительного движения материальной точки.
- •Тема 13. Введение в динамику системы материальных точек.
- •§ 1. Основные свойства механической системы.
- •§ 2. Дифференциальное уравнение движения точек механической системы
- •§ 3. Теорема о движении центра масс механической системы.
- •§ 4. Понятие о моментах инерции твёрдого тела.
- •Тема 14. Общие теоремы динамики материальной точки и механической системы.
- •§ 1. Теорема об изменении количества движения.
- •§ 2. Теоремы об изменении момента количества движения.
- •§ 3. Теоремы об изменении кинетической энергии.
- •Тема 16. Элементарная теория удара .
- •§ 1. Общие теоремы теории удара.
- •§ 2. Удар шара о неподвижную поверхность.
- •§ 3. Прямой центральный удар двух тел( двух шаров).
- •§ 4. Удар по вращающемуся телу. Центр удара.
- •Тема 17. Метод кинетостатики.
- •§ 1. Метод кинетостатики для материальной точки.
- •§ 2. Метод кинетостатики для твёрдых тел и механической системы.
- •Тема 18. Элементы аналитической механики.
- •§ 1. Понятие об идеальных связях и обобщённых координатах механической системы.
- •§ 2. Принцип возможных (виртуальных) перемещений.
- •§ 3. Общее уравнение динамики.
- •§ 4. Уравнение Лагранжа II рода.
- •§ 5. Применение методов аналитической механики для анализа поведения механических систем в некоторых частных случаях.
Тема 8. Сложное движение точки.
§ 1. Понятия и определения.
Существуют задачи, в которых изучается движение точки в системе координат X,Y,Z, которая сама вместе с точкой движется относительно другой системы координат X0,Y0,Z0, принимаемой за неподвижную. В этом случае говорят о составном (сложном) движении точки.
Подвижную систему координат XYZ называют переносной. Неподвижную систему координат X0Y0Z0 называют абсолютной. Движение точки относительно переносной системы координат называется относительным. Движение точки вместе с переносной системой координат называется переносным. Движение точки относительно абсолютной системы координат называется абсолютным.
На рис.42 показан пример сложного движения точки. Точка М движется по радиусу диска от центра к периферии. Относительное движение - прямолинейное. Диск вместе с точкой вращается вокруг центра О. Переносное движение - вращательное. Траектория точки в переносном движении - окружность.
Абсолютная же траектория точки в абсолютной системе координат X0Y0-плоская спираль.
При изучении сложного движения точки удобно пользоваться следующим очевидным правилом:
Если в сложном (составном) движении мысленно остановить одно из составляющих движений (относительное или переносное), то оставшееся движение становится абсолютным.
Установим связь между абсолютными, относительными и переносными скоростями и ускорениями точки.
Предварительно рассмотрим особенности дифференцирования векторов в подвижной системе координат и введём понятие относительной производной вектора. Рассмотрим это на примере плоской задачи.
Пусть система координат XOY
вращается относительно неподвижной
системы координат X0OY0 с угловой
скоростью (рис.43).
Представим вектор в этих осях:
на X0OY0: а)
на XOY: б)
Выполним дифференцирование вектора
по времени в разных системах координат,
учитывая, что единичные вектора инеизменны, аиповорачиваются, следовательно переменны.
В координатах X0OY0: a’)
В координатах XOY: б’)
Замечаем, что результат дифференцирования вектора в неподвижной и подвижной системах координат различен.
Величину называют относительной производной вектора
Рассмотрим кинематический смысл второй пары слагаемых в выражении б’).
скорость конца вектора при его вращении, т.е.
аналогично:
Таким образом:
Окончательно выражение б’ можно переписать в таком виде:
.
§ 2. Теорема о скоростях точки при сложном движении.
Пусть точка М движется относительно
подвижной системы координат XOY со
скоростью . Пусть сама система
координат XOY вместе с точкой М
движется относительно абсолютной
системы координат, имея скорость
точки О и угловую скорость .
Определим движение точек М и О
их радиусами-векторами ив абсолютной системе координат и- в подвижной (рис.44).
Из рисунка: .
Выражение для абсолютной скорости получим дифференцированием этого выражения. При этом учтём, что вектор определён в подвижной системе координат .
В полученном выражении:
- относительная скорость точки М.
- абсолютная скорость точки О подвижной системы координат.
- вращательная скорость точки М подвижной системы координат.
Таким образом, ,
где -переносная скорость точки М.
Окончательно: .
Доказана теорема:
Абсолютная скорость точки при сложном движении равна геометрической сумме относительной и переносной скоростей.