- •Материалы электронной техники
- •Предисловие
- •Лабораторная работа № 1 исследование зависимости электропроводности полупроводника от напряженности внешнего электрического поля
- •Пояснения к работе
- •Задание
- •Указания по выполнению работы в лаборатории
- •Содержание отчета
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 2 исследование полупроводниковых терморезисторов
- •Пояснения к работе Общие сведения
- •Технология производства терморезисторов
- •Основные параметры и характеристики
- •Задание
- •Указания по выполнению работы в лаборатории
- •Содержание отчета
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 3 исследование диэлектрической проницаемости и электрических потерь диэлектрических материалов
- •Пояснения к работе Поляризация диэлектриков
- •Потери в диэлектриках
- •Температурная зависимость диэлектрической проницаемости и tgδ
- •Описание лабораторной установки
- •Задание
- •Порядок проведения лабораторной работы
- •Содержание отчета
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 4 исследование характеристик ферромагнитных материалов
- •Пояснения к работе
- •Описание лабораторной установки
- •Задание
- •Порядок проведения лабораторной работы
- •Содержание отчета
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 5 исследование магнитной проницаемости магнитомягких материалов
- •Пояснения к работе
- •Описание лабораторной установки
- •Задание
- •Порядок проведения лабораторной работы Измерение индуктивностей
- •Снятие температурных зависимостей
- •Содержание отчета
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 6 исследование термоэлектрического эффекта
- •Пояснения к работе Контактные явления
- •Термоэлектрический эффект
- •Материалы, применяемые для термопар
- •Описание лабораторной установки
- •Порядок проведения лабораторной работы
- •Содержание отчета
- •Описание лабораторной установки
- •Задание
- •Порядок проведения лабораторной работы
- •Содержание отчета
- •Контрольные вопросы
- •Исходные данные для индивидуальных заданий по вариантам
- •Библиографический список
- •Содержание
Термоэлектрический эффект
Термоэлектрический эффект также возникает при контакте двух разнородных металлов. При различной температуре мест контакта (Т1 и T2) в замкнутой цепи из двух металлов возникает термоэлектрический ток (рис. 6.1), т. е. если цепь разорвать в произвольном месте, то на концах цепи появится термоЭДС. По имени первооткрывателя это явление получило название эффекта Зеебека.
а б
Рис. 6.1. Иллюстрация термоэлектрического эффекта:
а – общий случай; б – термопара
На некотором температурном интервале термоЭДС ε прямо пропорциональна разности температур контактов (спаев):
(6.1)
где аT – коэффициент, характеризующий дифференциальную удельную термоЭДС, зависящий от природы контактирующих проводников и температуры Т1 и Т2.
Эта термоЭДС объясняется тремя причинами.
Первая из них обусловлена температурной зависимостью контактной разности потенциалов, так как в металлах с увеличением температуры уровень Ферми уменьшаеться. Следовательно, на холодном конце проводников он будет выше, чем на горячем, вследствие этого равновесие нарушается и возникает контактная составляющая термоЭДС.
Вторая составляющая термоЭДС обусловлена диффузией носителей заряда от горячих спаев к холодным, так как средняя энергия электронов в металле изменяется от температуры. Тогда электроны, сосредоточенные на горячем конце, будут обладать большей кинетической энергией и большей скоростью движения по сравнению с электронами холодного конца. Следовательно, они будут диффундировать в направлении от горячего конца к холодному.
Третья составляющая термоЭДС возникает в контуре вследствие увлечения электронов квантами тепловой энергии (фононами). Их поток также распространяется к холодному концу.
Следует отметить, что термоэлектрический эффект является обратимым. То есть, если через цепь, состоящую из двух различных проводников, пропустить электрический ток, то тепло будет выделяться в одном контакте и поглощаться в другом.
Обратный эффект был открыт Жаном Пельтье и назван его именем. Теплота Пельтье связана с силой тока линейной зависимостью в отличие от теплоты Джоуля. При этом нагревание или охлаждение спая определяется направлением тока.
Термоэлектрический эффект положен в основу работы термоэлементов (термопар), преобразующих тепловую энергию в электрическую. Термопары получили широкое распространение в измерительной технике для измерения температур.
С точки зрения практического использования милливольтметр к термопаре подключается в соответствии с рис. 6.1, б. Такое включение позволяет иметь только одно место спая разнородных металлов, которое является рецептором температуры в измеряемой точке, а второй контакт (холодный) металлов обеспечивается через измерительный прибор. Очевидно, что для однозначности преобразования тепловой энергии в электрическую, согласно выражению (6.1), необходимо обеспечить стабилизацию температуры холодного контакта.
Следует отметить, что в соответствии с представленными объяснениями причин возникновения термоЭДС в однородном проводнике, т. е. изготовленном из одного металла, при наличии градиента температуры на концах его также возникает разность потенциалов. Ее значение, отнесенное к единичной разности температур на концах проводника, называется абсолютной удельной термоЭДС. Следовательно, в термопаре дифференциальная удельная термоЭДС aT представляет собой разность абсолютных удельных термоЭДС составляющих ее проводников:
(6.2)
где и – абсолютные удельные термоЭДС контактирующих металлов А и В.
Из выражения (6.2) следует, что если известно абсолютное значение удельной термоЭДС одного материала, принятого в качестве эталона, то для любого другого материала этот параметр легко получить экспериментально с помощью измерений относительно этого эталона. Для определения абсолютных термоЭДС в качестве эталона, как правило, используется свинец, у которого термоэлектрические свойства выражены очень слабо. Знак термоЭДС считается отрицательным, если горячий конец проводника заряжается положительно. Численные значения абсолютной удельной термоЭДС для различных металлов и сплавов приводятся в справочной литературе.