- •Б. Динамика механической системы
- •Глава 14. Введение в динамику системы
- •14.1 Основные определения
- •Теорема Гюйгенса
- •14.2. Вычисление моментов инерции однородных тел
- •14.3. Дифференциальные уравнения движения механической системы
- •Глава 15. Общие теоремы динамики механической системы
- •15.1. Теорема о движении центра масс механической системы
- •15.2. Теорема об изменении количества движения системы
- •15.3. Теорема об изменении главного момента количеств движения механической системы
- •15.4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Определение кинетической энергии твердого тела
- •Работа внутренних сил абсолютно твердого тела
- •3. Работа момента трения качения
3. Работа момента трения качения
Пусть тело катится при наличии трения качения без скольжения. Момент трения качения (рис. 3.38)
,
где – коэффициент трения качения.
Тогда элементарная работа момента трения качения
.
Угол найдем из следующих соображений. Так как колесо катится без скольжения, то МЦС находится в точке A. Тогда
.
Следовательно, . Окончательно получим выражение для элементарной работы
.
Полная работа момента трения качения
. |
(3.131) |
Работа силы трения в данном случае на любом перемещении равна нулю, так как скорость точки ее приложения .
4. Работа реакций идеальных связей
Идеальными называются связи, работа реакций которых на любом перемещении равна нулю. Такими связями можно считать, например, гладкую поверхность, реакция которой состоит только из нормального давления , перпендикулярного скорости скольжения. С другой стороны, если связью является шероховатая твердая поверхность с большим трением, то по такой поверхности качение твердого тела будет происходить без скольжения и деформации, следовательно такую связь можно считать идеальной, так как работа и нормального давления и силы трения на любом перемещении будет равна нулю.
Допущение о существовании идеальных связей упрощает решение реальных задач динамики.