- •3. Напряжённость электрического по́ля, силовые линии электрического поля.
- •4. Поток вектора напряженности электрического поля и его физический смысл.
- •5. Принцип суперпозиции электрических полей:
- •6. Электрический диполь. Напряженность электрического поля на оси диполя.
- •7. Теорема Остроградского-Гаусса для электрического поля в вакууме:
- •8. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрического поля равномерно заряженной бесконечной плоскости.
- •9. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрического поля равномерно заряженной бесконечной сферической поверхности.
- •10. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрического поля равномерно заряженного шара.
- •11. Работа сил электростатического поля.
- •12. Теорема о циркуляции напряженности электрического поля.
- •14. Связь напряженности и потенциала электрического поля.
- •15. Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков.
- •16. Вектор электрического смещения. Теорема Остроградского-Гаусса для электрического поля в диэлектрике.
- •17. Диэлектрическая проницаемость, диэлектрическая восприимчивость. Поляризованность. Условия на границе раздела диэлектриков.
- •18. Проводники в электрическом поле. Явление электростатической индукции. Электростатическая защита.
- •Электростатическая индукция в проводниках
- •Электростатическая индукция в диэлектриках
- •19. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •20. Электроемкость плоского конденсатора.
- •21. Параллельное и последовательное соединения конденсаторов, вывод емкости.
- •22. Энергия системы неподвижных точечных зарядов. Энергия заряженного конденсатора.
- •23. Энергия заряженного уединенного проводника.
- •24. Энергия электростатического поля.
- •25. Электрический ток, сила и плотность тока.
- •26. Закон Ома для однородного участка цепи:
- •27. Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение.
- •28. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •29. Температурная зависимость сопротивления проводников.
- •30. Работа и мощность тока. Закон Джоуля - Ленца в интегральной и дифференциальной форме.
- •31. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •32. Кпд источника тока. Полезная и полная мощьность.
- •34. Класическая электронная теория электропроводимости металов и ее обоснование.
- •37. Термоэлектронная эмиссия. Ток в вакууме. Вторичная электронная эмиссия.
- •40. Магнитное поле движущегося снаряда.
- •42. Применение закона Био-Савара-Лапласа для вычисления магнитного поля бесконечного прямолинейного проводника с токомю
- •48. Эффект Холла. Его применение.
- •53. Вывод закона фарадея и закона сохранения энергии.
- •56. Вихревые токи (токи Фуко). Их применение.
- •58. Взаимная индукция. Вычисление индуктивности тока трансформатора.
- •60. Вихревые токи.
- •63. Диа и парамагнетизм
14. Связь напряженности и потенциала электрического поля.
Как известно, в потенциальном поле сила может быть получена из потенциальной энергии из соотношения
.
Тогда для напряженности электрического поля из соотношений
, ,.
Получается .
15. Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков.
Диэлектрикаминазываются вещества, которые в обычных условиях практически не проводят электрический ток, их удельное сопротивление враз больше, чем у металлов. Согласно представлениям классической физики, в диэлектриках, в отличие от проводников, нет свободных носителей заряда, которые могли бы под действием электрического поля создавать ток проводимости. К диэлектрикам относятся все газы; некоторые жидкости (дистиллированная вода, масла, бензол); твердые тела (стекло, фарфор, слюда). Термины "диэлектрик" и "диэлектрическая постоянная" были введены в науку в 1837 г. M. Фарадеем.
Электрический дипольный момент молекулы, гдеq- суммарный заряд ядер или электронов;l- вектор, представляющий собой плечо эквивалентного диполя.
Молекулы, обладающие электрическим дипольным моментом, называют полярными. Полярным диэлектриком является вода; следующие вещества: CO; N2O; S2O; NH; HCl также имеют в своем составе полярные молекулы. В объеме вещества дипольные моменты молекул распределены по разным направлениям хаотическим образом, так что их сумма равна нулю. Молекулы, у которых положения эквивалентного положительного и эквивалентного отрицательного заряда совпадают и, следовательно, дипольный момент каждой молекулы равен нулю (), называютнеполярными. Такие вещества, каксостоят из неполярных молекул.
16. Вектор электрического смещения. Теорема Остроградского-Гаусса для электрического поля в диэлектрике.
Электри́ческая инду́кция или электрическое смещение — векторная величина, равная сумме вектора напряжённости электрического поля и вектора поляризации.
В СИ: D = ε 0E + P. Величина электрической индукции в системе СИ: кулон на м² (Кл/м2).
Теорема: поток вектора смещения электростатического поля в диэлектрике сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности свободных электрических зарядов.
, где∑Qi и ∑Qiс – соответственно алгебраические суммы свободных и связанных зарядов, охватываемых замкнутой поверхностью S.
17. Диэлектрическая проницаемость, диэлектрическая восприимчивость. Поляризованность. Условия на границе раздела диэлектриков.
Диэлектрическая проницаемость, величина, характеризующая диэлектрические свойства среды - ее реакцию на электрическое поле. В соотношении D = eЕ, где Е - напряженность электрического поля, D - электрическая индукция в среде, Диэлектрическая проницаемость - коэффициент пропорциональности e.
Диэлектрическая восприимчивость, величина, характеризующая способность диэлектриков к поляризации. Количественно Диэлектрическая восприимчивость - коэффициент пропорциональности c в соотношении = cЕ, где Е - напряженность электрического поля, - поляризация диэлектрика (дипольный момент единицы объема диэлектрика). Диэлектрическая восприимчивость характеризует диэлектрические свойства вещества так же, как и диэлектрическая проницаемость e, с которой она связана соотношением: e = 1 + 4pc.
Поляризованность определяется как дипольный момент единицы объёма диэлектрика. где-диэлектрическая восприимчивость.
Условия на границе раздела диэлектриков:
При наличии на границе раздела стороннего заряда с поверхностной плотностью δ нормальная составляющая вектора D терпит разрыв. При отсутствии стороннего заряда на границе
D1n = D2n
Нормальные составляющие вектора E с разных сторон границы раздела относятся как:
.
Нормальная и тангенциальная составляющие вектора E на границе раздела ведут себя по разному. В результате линии вектора E испытывают преломление.
, .