- •3. Напряжённость электрического по́ля, силовые линии электрического поля.
- •4. Поток вектора напряженности электрического поля и его физический смысл.
- •5. Принцип суперпозиции электрических полей:
- •6. Электрический диполь. Напряженность электрического поля на оси диполя.
- •7. Теорема Остроградского-Гаусса для электрического поля в вакууме:
- •8. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрического поля равномерно заряженной бесконечной плоскости.
- •9. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрического поля равномерно заряженной бесконечной сферической поверхности.
- •10. Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета электрического поля равномерно заряженного шара.
- •11. Работа сил электростатического поля.
- •12. Теорема о циркуляции напряженности электрического поля.
- •14. Связь напряженности и потенциала электрического поля.
- •15. Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков.
- •16. Вектор электрического смещения. Теорема Остроградского-Гаусса для электрического поля в диэлектрике.
- •17. Диэлектрическая проницаемость, диэлектрическая восприимчивость. Поляризованность. Условия на границе раздела диэлектриков.
- •18. Проводники в электрическом поле. Явление электростатической индукции. Электростатическая защита.
- •Электростатическая индукция в проводниках
- •Электростатическая индукция в диэлектриках
- •19. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •20. Электроемкость плоского конденсатора.
- •21. Параллельное и последовательное соединения конденсаторов, вывод емкости.
- •22. Энергия системы неподвижных точечных зарядов. Энергия заряженного конденсатора.
- •23. Энергия заряженного уединенного проводника.
- •24. Энергия электростатического поля.
- •25. Электрический ток, сила и плотность тока.
- •26. Закон Ома для однородного участка цепи:
- •27. Сторонние силы. Электродвижущая сила и напряжение.
- •28. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •29. Температурная зависимость сопротивления проводников.
- •30. Работа и мощность тока. Закон Джоуля - Ленца в интегральной и дифференциальной форме.
- •31. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •32. Кпд источника тока. Полезная и полная мощьность.
- •34. Класическая электронная теория электропроводимости металов и ее обоснование.
- •37. Термоэлектронная эмиссия. Ток в вакууме. Вторичная электронная эмиссия.
- •40. Магнитное поле движущегося снаряда.
- •42. Применение закона Био-Савара-Лапласа для вычисления магнитного поля бесконечного прямолинейного проводника с токомю
- •48. Эффект Холла. Его применение.
- •53. Вывод закона фарадея и закона сохранения энергии.
- •56. Вихревые токи (токи Фуко). Их применение.
- •58. Взаимная индукция. Вычисление индуктивности тока трансформатора.
- •60. Вихревые токи.
- •63. Диа и парамагнетизм
30. Работа и мощность тока. Закон Джоуля - Ленца в интегральной и дифференциальной форме.
За время dt через сечение проводника переносится заряд dq=Idt Работа тока dA=Udq=IUdt.
Мощность тока: P=dA/dt=UI=I2R=U2/R. Работа выражается в джоулях (Дж). Мощность тока выражается в ваттах (Вт).
Закон Джоуля – Ленца: Если ток идёт по неподвижному проводнику, то вся работа идёт на нагревание и по закону сохранения энергии dQ=dA, dQ=IUdt=I2Rdt=U2dt/R.
Закон Джоуля - Ленца в интегральной форме: Если сила тока изменяется со временем, то количество тепла, выделяющееся за время t, вычисляется по формуле: .
Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме: удельная мощность тока равна скалярному произведению векторов плотности тока и напряженности электрического поля: w=jE= γE2=E2/ρ (w=ρj2, j=γE, ρ=1/γ).
31. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
Участок цепи, содержащий источник тока, называется неоднородным. Закон Ома для неоднородного участка цепи в интегральной форме, который является обобщённым законом Ома: I = (φ1 - φ2 + ε 12)/R, где ε - э.д.с., действующая в цепи, R - суммарное сопротивление всей цепи, φ1-φ2 – разность потенциалов.
(Если на данном участке цепи источник тока отсутствует (ε 12 = 0), то приходим к закону Ома для однородного участка цепи: I = (φ1 - φ2)/R = U/R. Если же электрическая цепь замкнута, то выбранные точки 1 и 2 совпадают, φ1 = φ2; тогда получаем закон Ома для замкнутой цепи: I = ε /R).
32. Кпд источника тока. Полезная и полная мощьность.
Рассмотрим элементарную электрическую цепь, содержащую источник ЭДС с внутренним сопротивлением r, и внешним сопротивлением R (рис. 7.5).
КПД всегда определяем как отношение полезной работы к затраченной:
|
(7.8.1) |
|
Полезная работа – мощность, выделяемая на внешнем сопротивлении Rв единицу времени. По закону Ома имеем: атогда
.
Таким образом, имеем, что при но при этом ток в цепи мал и полезная мощность мала. Вот парадокс – мы всегда стремимся к повышенному КПД, а в данном случае нам это не приносит пользы.
Найдем условия, при которых полезная мощность будет максимальна. Для этого нужно, чтобы
.
|
. |
(7.8.2) |
|
В выражении (7.8.2) , , следовательно, должно быть равно нулю выражение в квадратных скобках, т.е.r=R. При этом условии выделяемая мощность максимальна, а КПД равен 50%.
33. Зако́ны Кирхго́фа (или правила Кирхгофа) — неизменные соотношения целостности, которые выполняются между токами и напряжениями на участках любой электрической цепи.
Для формулировки законов Кирхгофа, в электрической цепи выделяются узлы — точки соединения трёх и более проводников и контуры — замкнутые пути из проводников. При этом каждый проводник может входить в несколько контуров.В этом случае законы формулируются следующим образом.
Первый закон гласит, что алгебраическая сумма токов в любом узле любой цепи равна нулю (значения вытекающих токов берутся с обратным знаком). Иными словами, сколько тока втекает в узел, столько из него и вытекает. Данный закон следует из закона сохранения заряда. Если цепь содержит p узлов, то она описывается p − 1 уравнениями токов.
Второй закон гласит, что алгебраическая сумма падений напряжений по любому замкнутому контуру цепи равна алгебраической сумме ЭДС, действующих вдоль этого же контура. Если в контуре нет ЭДС, то суммарное падение напряжений равно нулю. Иными словами, при обходе цепи по контуру, потенциал, изменяясь, возвращается к исходному значению. Если цепь содержит ветвей, из которых содержат источники тока ветви в количестве mi , то она описывается m – mi –(p - 1) уравнениями напряжений.
Законы Кирхгофа справедливы для линейных и нелинейных цепей при любом характере изменения во времени токов и напряжений. Если направление тока совпадает с направлением обхода контура (которое выбирается произвольно) перепад напряжения считается положительным, в противном случае — отрицательным.