- •Елементи теорії поля Тема 15.1. Основні поняття теорії поля
- •Тема 15.2. Скалярне поле
- •15.2.1. Поверхні і лінії рівня
- •15.2.2. Похідна за напрямом
- •15.2.3. Градієнт скалярного поля і його властивості
- •Тема15.3. Векторне поле
- •15.3.1. Векторні лінії поля
- •15.3.2. Потік поля
- •15.3.3. Дивергенція поля. Формула Остроградського – Гаусса
- •15.3.4. Циркуляція поля
- •15.3.5. Ротор поля. Формула Стокса Ротором (або вихором) векторного поля
- •Тема 15.4. Оператор Гамільтона
- •15.4.1. Векторні диференціальні операції першого порядку
- •15.4.2. Векторні диференціальні операції другого порядку
- •1. .
- •Тема 15.5. Деякі властивості основних класів векторних полів
- •15.5.1. Соленоїдальне поле
- •15.5.2. Потенціальне поле
- •15.5.3.Гармонійне поле
15.3.4. Циркуляція поля
Нехай векторне поле утворене вектором (3.1). Візьмемо в цьому полі деяку замкнену криву і виберемо на ній певний напрямок.
Нехай - радіус-вектор точки на контурі . Відомо, що вектор, напрямлений по дотичній до кривої в напрямку її обходу (див. рис. 10) і , де- диференціал дуги кривої.
Рис. 10
Криволінійний інтеграл по замкнутому контурі від скалярного добутку векторана вектор, дотичний до контуру, називаєтьсяциркуляцією вектора вздовж , тобто
. (3.10)
Розглянемо різні форми запису циркуляції. Оскільки
,
де - проекція векторана дотичну, проведену в напрямку обходу кривої, то рівність (3.10) можна записати у вигляді
, (3.11)
або
(3.12)
Циркуляція , записана у вигляді (3.12) має простий фізичний зміст: якщо криварозташована в силовому полі, то циркуляція – це робота силиполя при переміщенні матеріальної точки вздовж.
Відзначимо, що вздовж замкнених векторних ліній циркуляція відмінна від нуля, тому що в кожній точці векторної лінії скалярний добуток зберігає знак: додатній, якщо напрямок векторазбігаєтьсяз напрямком обходу векторної лінії; від’ємний – у іншому випадку.
Приклад 3.5. Знайти циркуляцію вектора поля лінійних швидкостей тіла обертання (див. приклад 1.2) вздовж замкненої кривої, що лежить у площині, перпендикулярній осі обертання.
○Будемо вважати, що напрямок нормалі до площини збігається з напрямком осі. Відповідно до формули(3.12), маємо:
,
де - площа поверхні, обмежена кривою.
Помітимо, що якщо нормаль до поверхні утворить кутз віссю, то циркуляція буде рівною; зі зміною кутавеличиназмінюється. ●
Приклад 3.6.Обчислити циркуляцію векторного поля
вздовж периметра трикутника з вершинами ,,(див. рис. 11).
○ Відповідно до формули (3.12), маємо:
.
Рис. 11
На відрізку :,, отже,
.
На відрізку :,, отже,
На відрізку :,, отже,
.
Отже, . ●
15.3.5. Ротор поля. Формула Стокса Ротором (або вихором) векторного поля
називається вектор, що позначається й визначається формулою
(3.13)
Формулу (3.13) можна записати за допомогою символічного визначника у вигляді, зручному для запам'ятовування:
.
Відзначимо деякі властивості ротора.
Якщо - постійний вектор, то.
, де .
, тобто ротор суми двох векторів дорівнює сумі роторів доданків.
Якщо - скалярна функція, а- векторна, то
.
Ці властивості легко перевірити, використовуючи формулу (3.13). покажемо, наприклад, справедливість властивості 3:
Використовуючи поняття ротора і циркуляції, векторного поля, запишемо відому в математичному аналізі формулу Стокса:
. (3.14)
Ліва частина формули (3.14) являє собою циркуляцію вектора по контуру, тобто(див. (3.11)), тобто
.
Отже, формулу Стокса можна записати у вигляді
Рис. 12
. (3.15)
Таке представлення формули Стокса називають її векторною формою. У цій формулі додатній напрямок на контурі і вибір сторони у поверхніпогоджені між собою так само, як у теоремі Стокса.
Формула (3.15) показує, що циркуляція вектора вздовж замкненого контурудорівнює потоку ротора цього векторачерез поверхню, що лежить у полі векторай обмежену контуром(натягнутий на контур) (див. рис. 12).
Використовуючи формулу (3.14), можна дати інше означення ротора поля, еквівалентне першому і не залежне від вибору координатної системи.
Для цього застосуємо формулу Стокса (3.15) для досить малої плоскої площі з контуром, що містить точку.
За теоремою про середнє для поверхневого інтеграла (властивість 7) маємо:
,
де - якась (середня) точка площі(див. рис. 13).
Рис.13
Тоді формулу (3.15) можна записати у вигляді
.
Звідси:
.
Нехай контур стягається в точку. Тоді, а. Перейшовши до границі отримаємо:
.
Ротором вектора в точці називається вектор, проекція якого на кожний напрямок дорівнює границі відношенню циркуляції вектора по контуру плоскої площадки, перпендикулярної цьому напрямку, до площі цієї площадки.
Як видно з означення, ротор вектора є векторна величина, що утворює власне векторне поле.
Дамо фізичне тлумачення поняття ротора векторного поля. Знайдемо ротор поля лінійних швидкостей твердого тіла, що обертається навколо осі з постійною кутовою швидкістю (приклад 1.2), тобто ротор вектора.
За означенням ротора
.
Ротор цього поля напрямлений паралельно осі обертання, його модуль дорівнює подвоєній кутовій швидкості обертання.
З точністю до числового множника ротор поля швидкостей являє собою кутову швидкість обертання твердого тіла. З цим зв'язана сама назва “ротор” (лат. “обертання”).
Зауваження. З означення (3.13) ротора випливає, що напрямок ротора – це напрямок, навколо якого циркуляція має найбільше значення (густину) у порівнянні з циркуляцією навколо будь-якого напрямку, що не збігається з нормаллю до площадки .
Тому зв'язок між ротором і циркуляцією аналогічний зв'язку між градієнтом і похідною за напрямом.