- •Литература
- •Часть1. Основные положения и определения Основные определения
- •Температурное поле
- •Часть2. Теплопроводность Закон Фурье
- •Часть1. Теплообмен излучением Основные преставления о тепловом излучении Законы теплового излучения
- •Угловые коэффициенты
- •Типовая задача
- •Теплообмен между двумя элементарными площадками
- •Теплообмен между двумя плоскими стенками с диатермической средой
- •Теплообмен излучением между тремя плоскопараллельными поверхностями (терморадиационный экран)
- •Теплообмен излучением между двумя плоскими поверхностями бесконечной протяженности между которыми помещены несколько экранов
- •Случай в замкнутой полости
- •Часть 2. Теплообмен излучением в излучающе-поглощающей среде Особенности излучения и поглощения газов
- •Основной закон переноса лучистой энергии в излучающе-поглощающей среде
- •Собственное излучение газового объема
- •Теплообмен излучением
- •Часть 3. Конвективный теплообмен Естественная тепловая конвекция Общие сведения о естественной (свободной) конвекции
- •Физические свойства жидкости
- •Природа естественной конвекции
- •Определяющий размер и температура системы, в которой совершается теплообмен
- •Методы и критерии подобия
- •Естественная конвекция для вертикальных поверхностей
- •Естественная конвекция для горизонтальных поверхностей
- •Естественная конвекция для горизонтально расположенного цилиндра
- •Естественная конвекция на тонких нагретых проволоках
- •Естественная конвекция в узких щелях, плоских и кольцевых каналах
- •Естественная конвекция в узких щелях, плоских и кольцевых каналах
- •Сложный теплообмен
- •Примеры решения задач
- •Вынужденная тепловая конвекция Общие сведения
- •Теплообмен при движении жидкости вдоль пластины
- •Теплообмен при обтекании тел сложной формы
- •Теплообмен при обтекании цилиндра (трубы)
- •Гидродинамические особенности поперечного обтекания цилиндра
- •Теплообмен при обтекании пучков труб (цилиндров)
- •Теплоотдача при течении жидкости (газа) в трубах
- •Теплообмен при фазовых превращениях
Естественная конвекция для вертикальных поверхностей
Средний коэффициент теплоотдачи при смешанном течении жидкости (ламинарный и турбулентный участки) на вертикальной стенке или вертикальной трубе
при tc = const |
Рис. Свободная конвекция от вертикальной пластинки (ламинарный поток). Показаны изотермы полученные с помощью интерферометр Маха-Цендера
Рис. Порождение турбулентности решеткой. Дымовые проволочки демонстрируют прохождение однородного ламинарного потока через пластинку толщиной 1/16 дюйма с квадратными перфорациями размером 3/4 дюйма. Число Рейнольдса, рассчитанное по однодюймовому размеру ячейки решетки, равно 1500. Неустойчивость сдвиговых слоев приводит к развитию турбулентности вниз по потоку.
Естественная конвекция для горизонтальных поверхностей
Средний коэффициент теплоотдачи на горизонтальной плоской стенке с теплоотдающей поверхностью, обращенной вверх, при tс =const:
при |
; |
при |
. |
Характерным размером l является величина , гдеF - площадь пластины, Π - ее периметр.
Здесь и в приведенных ниже случаях определяющая температура
Естественная конвекция для горизонтально расположенного цилиндра
Средний коэффициент теплоотдачи на горизонтально расположенном цилиндре:
при |
; |
при |
; |
при |
; |
при |
. |
Характерным размером является наружный диаметр цилиндра.
Влияние кривизны пограничного слоя у поверхности цилиндра учитывается в следующей формуле:
,
где
.
Рис. Изотермы у горизонтального цилиндра при свободной конвекции. Интерферограмма демонстрирует тепловые пограничные слои, сливающиеся сверху и создающие стационарный ламинарный факел
Естественная конвекция на тонких нагретых проволоках
Средний коэффициент теплоотдачи на тонких нагретых проволоках (пленочный режим имеющий место при очень малых значениях ):
при |
. |
Рис. Плоский конвективный факел поднимающийся от нагретой проволоки
Естественная конвекция в узких щелях, плоских и кольцевых каналах
Плотность теплового потока рассчитывается по формуле:
.
Эквивалентный коэффициент теплопроводности :
Рис. Изотермы в конвективном движении между соосными цилиндрами
Естественная конвекция в узких щелях, плоских и кольцевых каналах
Для воздушной прослойки, образованной двумя концентрическими сферами, уравнение для определения числа Нуссельта имеет вид
,
где d=δ - характерный размер. Определяющая температура равна .
Сложный теплообмен
На практике перенос лучистой энергии между газом и поверхностью твердого тела сопровождается как теплопроводностью, так и конвекцией. В этом случае оценочные расчеты можно проводить на основе принципа аддитивности: отдельно и независимо вычислять тепловые потоки вследствие излучения и теплопроводности или конвективного теплообмена и результаты суммировать. Это означает, что в кондуктивно-радиационных задачах
,
в конвекционно-радиационных задача
,
где ,,- плотности теплового потока за счет лучистого теплообмена, теплопроводности и конвекционного теплообмена.
Если излучающий газовый объем содержит твердые частицы (например, золы угля), то в объеме газа происходит явление рассеяния излучения. Запыленный поток можно трактовать как "серый газ". Если при этом эффективная длина пробега фотонов 1/а (где а - коэффициент поглощения "серого газа") оказывается малой по сравнению с характерными размерами излучающего газового объема, то для описания переноса излучения оправдано приближение диффузии излучения:
.