- •Кафедра физики
- •Элементы статистической физики
- •Введение
- •Микро- и макропараметры
- •Флуктуации
- •Броуновское движение
- •3. Плотность потока физических величин
- •Величина потока
- •Физический смысл плотности потока импульса
- •4 Понятие вероятности
- •Многокомпонентные случайные величины
- •Теоремы сложения и умножения вероятностей
- •1.Теорема сложения вероятностей
- •2. Теорема умножения вероятностей
- •Условие нормировки
- •5. Формальные задачи статистики
- •6. Термодинамическое равновесие. Распределение Гиббса
- •7. Распределения Максвелла
- •Среднее значение компоненты скорости
- •Среднее значение квадрата компоненты скорости
- •Распределение Максвелла для модуля скорости.
- •9. Основное уравнение кинетической теории газов
- •10. Уравнение состояния идеального газа. Закон равнораспределения Больцмана
- •Количество вещества
- •11. Чёрное излучение.
- •12. Функции распределения в квантовой механике
- •Контрольные тестовые вопросы и упражнения для самоподготовки
- •Библиографический список
- •Оглавление
9. Основное уравнение кинетической теории газов
Микроскопическая плотность потока импульса переносит микроскопическое же флуктуирующее давление. Когда этот поток ударяется в стенку, то какой же импульс передается самой стенке? Здесь могут иметь месть различные ситуации, в зависимости от конкретных условий задачи. При условии термодинамического равновесия взаимодействие со стенкой должно быть упругим. Это означает, что импульс каждой частицы просто поворачивается в противоположном направлении с сохранением его величины (рис. 4). Тогда стенка получает импульс, равный:
|
(9.1)
|
Таким образом, стенка от каждой частицы получает удвоенное значение ее импульса. Отметим, что именно упругое взаимодействие со стенкой не нарушает термодинамическое равновесие газа.
Итак, флуктуирующее микродавление на стенку дается выражением:
|
(9.2)
|
Макродавление Р, в обычном смысле слова, дается средним значением:
(9.3) |
Здесь есть одно тонкое обстоятельство, которое следует иметь в виду. Дело в том, что, здесь нас интересует поток, идущий к стенке (в положительном направлении оси Х!). Частицы, идущие от стенки, не должны учитываться. Однако, поскольку функция, стоящая в интеграле для усреднения, оказывается четной, то вклады от области Vx > 0 и от области Vx < 0 совершенно одинаковы! Поэтому, если опустить условие Vx > 0, то в выражении для Р следует опустить коэффициент 2! Тогда:
(9.4)) |
Здесь использовано значение табличного интеграла:
|
(9.5) |
Выводы
Уравнение (9.3) может быть записано различным образом через разные параметры. Этот факт и используется в постановке различных задач для студенческого практикума.
Итак, имеем:
(9.5) |
Но, учитывая, что:
(9.6) |
можно записать это выражение и иначе:
(9.7)
|
Напомним, что мы обозначаем р - объемная плотность газа:
(9.8) |
Далее, поскольку средняя кинетическая энергия одной молекулы равна:
(9.9) |
то можно записать:
(9.10) |
Эти уравнения, фактически и представляют в различной форме то, что обычно в литературе называют как основное уравнение кинетической теории газов. Еще раз подчеркнем, что часто используется запись через разные, удобные для конкретной задачи, параметры.
Можно ввести полное число частиц N, тогда:
(9.11) |
Вводя полную кинетическую энергию Е, получим:
(9.12) |
.