- •3.Криволинейное движение.
- •6. Внешние и внутренние силы.
- •7. Связь между импульсом тела и импульсом силы.
- •8. Центр масс. Закон движения центра масс.
- •9. Степени свободы твёрдого тела.
- •10. Момент силы, момент импульса.
- •11.Уравнение динамики тела, вращающегося относительно неподвижной оси
- •12. Момент инерции мат. Точки.
- •13. Теорема Штейнера.
- •14. Работа силы.
- •15. Потенциальная сила и её работа.
- •16. Работа внешних и внутренних сил.
- •17. Кинетическая энергия.
- •18. Потенциальная энергия.
- •19. Законы сохранения в механике и их связь со свойствами пространства и времени.
- •20. Абсолютно упругий удар.
- •21. Абсолютно неупругий удар.
- •22. Гидростатическое давление
- •23. Уравнение неразрывности
- •24. Уравнение Берноули
- •25. Вязкость жидкостей
- •26. Ламинарный и турбулентный режим течения жидкостей.
- •27. Скорость и ускорение мат.Точки при движении относительно неинерциальной системы отсчёта.
- •28. Основное уравнение динамики относительного движения. Силы инерции.
- •29.Преобразования Галилея. Принцип относительности Галилея.
- •30. Постулаты сто.
- •31.Преобразования Лоренца.
- •32. Однородность длин и промежутков времени.
- •33.Пространственно-временной интервал.
- •34. Основное уравнение релятивистской механики.
- •35.Масса и энергия в сто.
- •36. Статистический и термодинамический метод исследования макросистем.
- •37.Термодинамические системы.
- •38. Термодинамические процессы.
- •39. Термодинамические параметры.
- •40. Идеальный газ и его законы.
- •41. Основное уравнение кинетической теории газов.
- •42. Уравнение кинетической теории для давления идеального газа.
- •43. Средняя квадратичная скорость.
- •44. Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы
- •45. Классическая теория теплоёмкости идеального газа.
- •46. Распределение Максвелла.
- •47. Барометрическая формула.
- •48. Зависимость концентрации газа от высоты.
- •49. Среднее число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул.
- •50. Явление теплопроводности.
- •53.Вакуум и его свойства.
- •54. Способы обмена энергии между системой и внешней средой.
- •55. Первое начало термодинамики.
- •56.Применение первого начала к изопроцессам.
- •58. Политропный процесс.
- •59. Круговой процесс.
- •60. Цикл Карно
- •Смысл формулы Больцмана
24. Уравнение Берноули
Учитывая уравнение неразрывности, можно сделать вывод: при стационарном течении жидкости давление меньше в тех местах, где больше скорость течения, и, наоборот, больше в тех местах, где скорость течения меньше.
К этому выводу впервые пришел Д. Бернулли, поэтому данный закон называют законом Бернулли.
Применение закона сохранения энергии к потоку движущейся жидкости позволяет получить уравнение, выражающее закон Бернулли (приводим без вывода):
— уравнение Бернулли для горизонтальной трубки.
Здесь p1 и p2 — статические давления, ρ — плотность жидкости. Статическое давление равно отношению силы давления одной части жидкости на другую к площади соприкосновения, когда скорость их относительного движения равна нулю. Такое давление измерил бы манометр, движущийся вместе с потоком. Неподвижная монометрическая трубка с отверстием, обращенным навстречу потоку, измерит давление .
Слагаемые и имеют, с одной стороны, размерность давления, с другой — размерность объемной плотности энергии, т. е. энергии, приходящейся на единицу объема. Действительно, , масса жидкости m = ρV. Если V = 1 м3, то . Поэтому — называют динамическим давлением. Это кинетическая энергия потока в единичном объеме жидкости (объемная плотность энергии).
Если трубка не горизонтальная, то надо учитывать и гидростатическое давление жидкости. Уравнение Бернулли будет иметь вид:
где h1 и h2 — высоты, на которых находятся сечения S1 и S2.
Закон Бернулли лежит в основе принципа действия многих технических устройств и приборов: водоструйного насоса, пульверизатора, форсунки карбюратора. Закон Бернулли позволяет объяснить возникновение подъемной силы крыла самолета.
25. Вязкость жидкостей
Вязкость - свойство жидкости оказывать сопротивление относительному движению (сдвигу) частиц жидкости. Это свойство обусловлено возникновением в движущейся жидкости сил внутреннего трения, ибо они проявляются только при ее движении благодаря наличию сил сцепления между ее молекулами. Характеристиками вязкости являются: динамический коэффициент вязкости μ и кинематический коэффициент вязкости ν.
Единицей динамического коэффициента вязкости в системе СГС является пуаз (П): 1 П=1 дина·с/см2=1 г/(см·с). Сотая доля пуаза носит название сантипуаз (сП): 1 сП=0,01П. В системе МКГСС единицей динамического коэффициента вязкости является кгс·с/м2; в системе СИ - Па·с. Связь между единицами следующая: 1 П=0,010193 кгс·с/м2=0,1 Па·с; 1 кгс·с/м2=98,1 П=9,81 Па·с.
Кинематический коэффициент вязкости
ν=μ/ρ,
Единицей кинематического коэффициента вязкости в системе СГС является стокc (Ст), или 1 см2/с, а также сантистокс (сСт): 1 сСт=0,01 Ст. В системах МКГСС и СИ единицей кинематического коэффициента вязкости является м2/с: 1 м2/с=104Ст.
Вязкость жидкости с повышением температуры уменьшается. Влияние температуры на динамический коэффициент вязкости жидкостей оценивается формулой μ = μ0·ea(t-t0), где μ = μ0 - значения динамического коэффициента вязкости соответственно при температуре t и t0 градусов; а - показатель степени, зависящий от рода жидкости; для масел, например, значения его изменяются в пределах 0,025—0,035.
Для смазочных масел и жидкостей, применяемых в машинах и гидросистемах, предложена формула, связывающая кинематический коэффициент вязкости и температуру:
νt=ν50·(50/t0)n,
где νt - кинематический коэффициент вязкости при температуре t0; ν50 - кинематический коэффициент вязкости при температуре 50 0С; t - температура, при которой требуется определить вязкость, 0С; n - показатель степени, изменяющийся в пределах от 1,3 до 3,5 и более в зависимости от значенияν50.
С достаточной точностью n может определяться выражением n=lgν50+2,7.