- •25 Поверхности уровня пот силового поля и их свойства.
- •26 Пот энергия мат точки. Примеры вычисления силовой ф-ции и пот энергии
- •28 Закон сохранения полной мех энергии системы
- •29 Сила инерции м т. Принцип даламбера для м т и мех сис-темы
- •30 Гл вектор и гл момент силы инерции. Частные случаи приведения сил инерции тв тела в различных случаях его движения
- •31 Основы аналитической механики. Классификация связей. Обобщенные координаты. Число степеней свободы. Возможные перемещения
- •32 Возможная работа силы. Идеальные связи
- •33 Обобщенные силы. Способ вычисления обобщенных сил
- •34 Принцип возможных перемещений
- •35 Условие равновесия сис-мы в обобщенных координатах. Случай потенциальных сил
- •36 Принцип даламбера-лагранжа. Общее ур-е динамики
- •37 Обобщенные силы инерции. Ур-е лагранжа 2 рода. Случай пот сил. Функция лагранжа.
- •38 Основы теории малых колебаний около положения устойчивого равновесия. Теорема лагранжа-дирихле
- •39 Кин и пот энергия системы с одной степенью свободы при малых отклонениях от устойчивого положения.
- •40 Свободные колеб мех сис-мы с одной степенью свободы
- •41 Линейное сопротивление и диссипативная функция
- •42 Свободное движение мех. Сис-мы с учетом сил сопротивления
- •43 Вынужденные колеб мех сис-мы без учета сил сопротивления
- •44 Основные понятия и допущения элементарной теории удара
- •46 Рассмотреть случай прямого удара тела о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления и его опытное определение.
- •47 Прямой центральный удар. Потеря кин энергии при прямом центральном ударе
- •48 Удар по вращающемуся телу. Центр удара
32 Возможная работа силы. Идеальные связи
Возможной работой силы называется работа силы на любом возможном перемещении точки ее приложения: .
Связи называются идеальными, если возможная работа реакций связей на любом возможном перемещении системы из любого ее положения равна нулю.
Для одной точки и одной связи: , то есть реакция перпендикулярна любому перемещению точки.
Идеальные связи характеризуют: абсолютно гладкие поверхности, нерастяжимые нити, цилиндрические и сферические шарниры, качение по твердой шероховатой поверхности без скольжения.
33 Обобщенные силы. Способ вычисления обобщенных сил
Запишем выражение для возможных работ всех сил, прилож. к точкам системы, через обобщ. коорд.:
, тут .
Обобщ. силой, соотв. некоторой обобщ. координате, называется скалярная величина, равная коэффициенту при вариации этой обобщ. координаты в выражении возможной работы всех активных сил, действ. на механическую систему.
Аналитический способ: (1)
Система с числом степеней свободы >1:
Системе можно сообщить такое возможное перемещ., при котором изменяется одна обобщ. координата , соотв. искомой обобщ. силе . Возможное перемещ. этой обобщ. координаты не равно нулю , а остальные равны нулю.
Индекс i означает, что возможная работа сил, соотв. вариации только i-ой обобщ. координате.
Силы потенциальные:
Пот. сила: , подставим в (1): - частная производная силовой ф-ции по i-ой обобщ. координате. Тогда: .
34 Принцип возможных перемещений
Для равновесия механической системы, на которую наложены голономные, стационарные, удерживающие и идеальные связи, необходимо и достаточно, чтобы сумма работ всех активных сил, приложенных к точкам системы, на любом возможном перемещении системы равнялась нулю.
Доказательство необходимости:
Система мат. точек, удовл. принципу возможных перемещений, наход. в равновесии. Докажем, что выполн. равенство: . Если система в равновесии => любая точка системы в равновесии. Сумма активных сил и реакций связи , прилож. к каждой точке системы, должна быть равна нулю: , . Из этого следует, что и работа этих сил на любом возможном перемещении также равна нулю: , .
Просуммирует по k и раскроем скобки: . в силу идеальности связей => . *необходимость доказана*
35 Условие равновесия сис-мы в обобщенных координатах. Случай потенциальных сил
Н а систему из N материальных точек наложены связи, удовл. принципу возможных перемещений. Запишем: (1). Система имеет n степеней свободы => ее положение опред. n обобщ. координатами , а радиус-вектор , k-ой точки: . Возможное перемещ. каждой точки: (2). Подставим (2) в (1): , отсюда получим: (3). Вариации обобщ. координат независимы друг от друга => (3) выполнится, когда все обобщенные силы равны нулю. Условие равновесия голономной системы в обобщ. коорд.: .