- •Представления о природе света
- •Интерференция световых волн
- •Когерентные источники
- •Следствия.
- •Метод зон френеля
- •Дифракция френеля от круглого отверстия
- •Дифракция Фраунгофера от щели.
- •Дифракционная решетка
- •Основные характеристики дифракционной решетки.
- •Дифракция на пространственной решетке
- •Поглощение света
- •Рассеяние света
- •Дисперсия света
- •1. Дисперсии нет. Пусть волна описывается уравнением
- •2. Дисперсия есть. В этом случае центр группы волн перемещается со скоростью
- •Классическая электронная теория дисперсии света
- •Поляризация при отражении и преломлении
- •Поляризация при двойном лучепреломлении
- •Искусственное двойное лучепреломление
- •Вращение плоскости поляризации
Поляризация при двойном лучепреломлении
При прохождении света через некоторые кристаллы световой луч разделяется на два луча. Это явление, получившее название двойного лучепреломления, было наблюдено в 1670 г. Эразмом Бартоломином для исландского шпата (разновидность углекислого кальция, СаСОз —кристаллы гексагональной системы). При двойном лучепреломлении один из лучей удовлетворяет обычному закону преломления и лежит в одной плоскости с падающим лучом и нормалью. Этот луч называется обыкновенным и обозначается на чертежах буквой о. Для другого луча, называемого необыкновенным (его принято обозначать буквой е), отношение не остается постоянным при изменении угла падения. Даже при нормальном падении необыкновенный луч, вообще говоря, отклоняется от первоначального направления. Кроме того, необыкновенный луч не лежит, как правило, в одной плоскости с падающим лучом и нормалью к преломляющей поверхности.
Явление двойного лучепреломления наблюдается для всех прозрачных кристаллов, за исключением принадлежащих к кубической системе. У так называемых одноосных кристаллов имеется направление, вдоль которого обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются, не разделяясь и с одинаковой скоростью.
Оптической осью кристалла называется направление, вдоль которого света распространяется, не разделяясь на два луча. Оптическая ось — это не прямая линия, проходящая через какую-то точку кристалла, а определенное направление в кристалле. Любая прямая, параллельная данному направлению, является оптической осью кристалла.
Главным сечением или главной плоскостью кристалла называется любая плоскость, проходящая через оптическую ось.
Исследование обыкновенного и необыкновенного лучей с помощью, например, стеклянного зеркала показывает, что оба луча полностью поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях. Плоскость колебаний обыкновенного луча перпендикулярна к главному сечению кристалла. В необыкновенном луче колебания светового вектора совершаются в плоскости, совпадающей с главным сечением. По выходе из кристалла оба луча отличаются друг от друга только направлением поляризации, так что названия «обыкновенный» и «необыкновенный» луч имеют смысл только внутри кристалла.
В некоторых кристаллах один из лучей поглощается сильнее другого. Это явление называется дихроизмом. Весьма сильным дихроизмом в видимых лучах обладает кристалл турмалина. В нем обыкновенный луч практически полностью поглощается на длине 1 мм. Таким же свойством обладает поляроид — целлулоидная пленка, в которую введено большое количество одинаково ориентированных кристалликов сульфата йодистого хинина (в этих кристаллах один из лучей поглощается на пути примерно в 0,1 мм). Следовательно, поляроид может быть использован в кач естве поляризатора. Большое распространение получил поляризатор, называемый призмой Николя (или сокращенно просто николем). Он представляет собой призму из исландского шпата, разрезанную по диагонали и склеенную канадским бальзамом. (Канадским бальзамом называется смолообразное вещество, добываемое из канадской пихты. Показатель преломления этого вещества близок к показателю преломления стекла, поэтому канадский бальзам применяется для склеивания стеклянных частей в оптических приборах.)
Показатель преломления канадского бальзама n лежит между показателями преломления no и ne обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле (no > n > ne). Угол падения оказывается таким, что обыкновенный луч претерпевает на прослойке бальзама полное внутреннее отражение и отклоняется в сторону, необыкновенный же луч свободно проходит через эту прослойку и выходит из призмы.
Помимо одноосных кристаллов (таких как исландский шпат, турмалин, кварц) существуют двуосные кристаллы (например, слюда, гипс), у которых имеется два направления, в которых свет не разделяется на два луча. В таких кристаллах оба луча необыкновенные — показатели преломления для них зависят от направления в кристалле.
Двойное лучепреломление объясняется анизотропией кристаллов. В кристаллах некубической системы зависимость от направления обнаруживает, в частности, диэлектрическая проницаемость . В одноосных кристаллах в направлении оптической оси и в направлениях, перпендикулярных к ней, имеет различные значения и . В других направлениях имеет промежуточные значения. Если значения для разных направлений в одноосном кристалле изображать отрезками, отложенными по этим направлениям из некоторой точки, то концы отрезков расположатся по поверхности эллипсоида вращения, ось симметрии к оторого совпадает с оптической осью кристалла. Раньше мы показали, что . Следовательно, из анизотропии вытекает, что электромагнитным волнам с различными направлениями колебаний вектора соответствуют разные значения показателя преломления n. Поэтому скорость световых волн в кристалле будет зависеть от направления колебаний светового вектора .
В обыкновенном луче колебания светового вектора происходят в направлении, перпендикулярном главному сечению кристалла (точки). Поэтому при любом направлении обыкновенного луча (на рис. три направления) вектор образует с оптической осью кристалла прямой угол и скорость световой волны будет одна и та же, равная . Изображая скорость обыкновенного луча в виде отрезков, отложенных по разным направлениям, мы получим сферическую поверхность. На рис. показано пересечение этой поверхности с плоскостью чертежа. Такая картина наблюдается в любом главном сечении, то есть в любой плоскости, проходящую через оптическую ось кристалла. Представим себе, что в точке О кристалла помещается точечный источник света.
Вывод. Волновая поверхность обыкновенных лучей в кристалле представляет собой сферу.
В необыкновенном луче колебания совершаются в главном сечении. Поэтому для разных лучей направления колебаний вектора (двухсторонняя стрелка) образует с оптической осью разные углы . Для луча 1 угол , вследствие чего скорость равна . Для луча 2 угол = 0 и скорость равна . Для луча 3 скорость имеет промежуточное значение.
Вывод. Волновая поверхность необыкновенных лучей представляет собой эллипсоид вращения. В местах пересечения с оптической осью кристалла сфера и эллипсоид пересекаются.
Величина называется показателем преломления обыкновенного луча. Величина называется показателем преломления необыкновенного луча.
В зависимости от того, какая из скоростей vo или ve больше различают положительные и отрицательные одноосные кристаллы. У положительных кристаллов ve < vo (no > ne). У отрицательных кристаллов ve > vo (no < ne).