- •8) Робочі газоподібні тіла поділяються на ідеальні та реальні. Одне й те ж робоче тіло відноситься до ідеального газу чи реального в залежності від термодинамічного ста-ну, в якому воно знаходиться.
- •1000 Молей. Введемо для кіломоля позначення , . Тоді добуток є об’ємом кіломолю газу , .
- •16) Розрізняють також істинні та середні теплоємкості.
- •20) Ізобарний, ізотермічний, ізохорний, адіабатний.
- •25) Поняття колового процесу чи циклу виникло в тд у зв’язку з вивченням процесів,
- •2 Розглянемо довільний прямий оборотний цикл , зображений на рисунку 5.
- •27) Ентропія є шостим параметром стану робочого тіла. Ентропія характеризує напря-
- •3 Введення поняття ентропії дозволяє застосувати для дослідження термодинаміч-них процесів нову (замість введеної раніше - діаграмі) прямокутну систему коор-
- •2 8) Ізохорним називають процес, який протікає при постійному об’ємі, його
- •29) Процес, який протікає при постійному тиску, називають ізобарним. Рівняння
- •30) Процес, який протікає при постійній температурі ( або , нази-
- •31) Адіабатним називається процес, який здійснюється без теплообміну між газом і зовнішнім середовищем. В такому процесі теплота не підводиться і не відводиться,
- •32) Розділення речовини на газ і пару умовне, бо між ними не існує будь - якої межі.
- •33) ) Розглянемо процес перетворення води в пару в Рv- координатах при деякому постійному тиску р. Нехай при даному тиску р 1 кг води з температурою 0 займає об’єм (точка а на рисунку 5).
- •34) Процес пароутворення в Тs – діаграмі
- •Питання 2 Зображення термодинамічних процесів водяної пари в Рv -, Тs - та і,s – діаграмах
- •3 Процеси змішування двох потоків.
- •41) Згідно закону Фур’є вектор щільності теплового потоку пропорційний вектору градієнту температури, але направле-ний в протилежний бік
- •42) Коефіцієнт теплопровідності, його залежність від різних факторів
- •43) Теплопровідність плоскої одношарової стінки
- •44) Теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •46) Теплопровідність циліндричної багатошарової стінки
- •51) Теплопередача крізь плоску стінку
- •52) Температури на зовнішніх поверхнях стінки і на межі двух будь - яких шарів у багатошаро-
- •53) 2 Теплопередача через циліндричну стінку
- •54) Для багатошарової циліндричної стінки відповідні формули мають вигляд
- •55) Особливістю променистого теплообміну є відсутність безпосереднього стикання тіл. Теплообмін може відбуватися при великій відстані від одного тіла до іншого.
- •Випромінювання.
- •57) Закон Планка встановлює зв’язок енергії власного випромі- нювання абсолютно чорного тіла з довжиною хвилі і температурою
1000 Молей. Введемо для кіломоля позначення , . Тоді добуток є об’ємом кіломолю газу , .
З рівняння (15) виходить, що при однакових тиску і температурі об’єм одного кіломолю будь – якого газу буде мати одне й те ж значення (idem). При нормальних фізичних умовах ( , ) об’єм одного кіломолю будь – якого газу дорівнює 22,4 , тому
(16)
Звідси щільність і питомий об’єм будь – якого газу при нормальних фізичних умовах визначаються з простих співвідношень:
, (17,18)
9)Для рівноважного стану газу існує певна, однозначна залежність між його основ-ними параметрами , v і Т. Ця залежність виражається аналітичним рівнянням, яке називається рівнянням стану. Вперше це рівняння було отримано Клапейроном в 1834 р. шляхом використання дослідних законів Бойля - Маріота і Гей - Люсака. Воно має вигляд:
для 1 кг , (19)
для довільної маси газу , (20)
для 1 кмоля газу (21)
Останнє рівняння називають рівнянням Менделеєва – Клапейрона, а величину
- універсальною газовою постійною, бо для всіх газів і в певному стані вона має одне й те ж значення. Визначити це значення можна по рівнянню (21), якщо параметри стану і Т взяти при нормальних умовах ( =101325 Па, Т=-273,15 ):
(22)
Величина ( ) є індивідуальною характеристикою даної речовини і нази-вається газовою постійною. Газова постійна визначається виразом
. (23)
Фізичний зміст величин і : це робота, яку здійснює або 1 кмоль, або 1 кг газу при зміні температури на 1 .
Властивості реально існуючих газів відрізняються від властивостей ідеальних газів і тим більше, чим вище тиск і нижче температура. В цьому випадку реальні га-зи не підпорядковуються законам ідеальних газів і рівнянню Менделеєва – Клапей-рона. Для реальних газів була запропонована значна кількість емпіричних рівнянь стану, одначе це завдання не може бути остаточно вирішеним.
10) Газова суміш – суміш газів, які не вступають між собою в хімічні реакції. Їх розглядають як суміші ідеальних газів, що підпорядковуються законам ідеального газу і рівнян-ню Менделєєва – Клапейрона. Окремі гази, складові суміші називають компонентами.
Тиск, який би мав кожен компонент гаової суміші, якщо б він знаходився один, в тому ж об’ємі і при тій же температурі, що й суміш, називають парціальним (від латин. pars – частина).
Тиск суміші газів дорівнює сумі парціальних тисків однорідних газів (тобто компонентів суміші)
- це закон Дальтона, (1)
де - повний тиск суміші газів, Па;
- парціальні тиски компонентів суміші, Па.
11) Склад суміші може бути заданий 2 способами:
масами компонентів (або масовими частками);
об’ємами компонентів (або об’ємними частками).
12) Нехай газова суміш складається з п компонентів, маси яких т1, т2,…,тп. Через те, що в
суміші не відбувається ніяких хімічних реакцій
. (2)
Поділивши ліву і праву частини рівняння на тсум і позначивши
, ;…; , (3)
отримають . (4)
Тут - масові частки компонентів суміші ідеальних газів
13) Крім мас, суміш може бути задана об’ємами компонентів, що взяті при тиску і температурі суміші, тобто парціальними об’ємами. Нехай V1,V2,…,Vn – парціальні об’єми компонентів газової суміші. Тоді
Vсум = V1 + V2 + … + Vn. (5)
Аналогічно поділивши ліву і праву частини рівняння на Vсум і позначивши
об’ємні частки компонентів суміші ідеальних газів, (6)
отримують r1 + r2 + … + rn = 1. (7)
Між масовими й об’ємними частками існують такі прості співвідношення, які мають вид для і – го компоненту суміші
.
14) Питомою теплоємкістю або просто теплоємкістю називається кількість теплоти, яку необхідно надати одиниці кількості газу для зміни температури на 1 в даному процесі.
В залежності від одиниці кількості газу теплоємкість буває:
1 кг газу - масова, позначається і виміряється в ;
1 , взятого при норм. умовах – об’ємна, позначається і виміряється в
(оскільки в 1 м3 в залежності від параметрів стану міститься різна маса газу, то об’ємну теплоємкість завжди відносять до 1 м3 при норм. умовах);
1 кмолю газу - мольна, позначається і виміряється в .
Між вказаними теплоємкостями існують прості співвідношення, наприклад:
або або , (24-26)
де і 22,4 – відповідно питомий об’єм, щільність та об’єм 1 кмолю газу
при нормальних умовах.
Теплоємкість ідеальних газів залежить від атомності, характеру процесу і тем-ператури. А теплоємкість реальних газів ще й від тиску. Теплоємкості газів, крім одноатомних, з підвищенням температури збільшуються.
15) Між ізохорною й ізобарною теплоємкостями існує співвідношення
Cp = Cv + R – рівняння Майєру. (9)
З рівняння витікає, що масова ізобарна теплоємкість газу завжди більше масової ізохорної. Крім цього, газова постійна є роботою 1 кг газу в ізобарному процесі, яка виміряється в кДж при зміні температури на 1 о С.
Помножуючи останнє рівняння на , одержують
або . (10)
Мольна ізобарна теплоємкість більше мольної ізохорної на величину універсальної газової постійної . В цьому рівнянні ліву і праву частини ділять на 22,4 (об’єм 1 кмолю газу при нор-мальних умовах) і отримують
. (11)
Із рівняння видно, що об’ємна ізобарна теплоємкість більше об’ємної ізохорної на величи-ну 0.3712.
Теплоємкість суміші ідеальних газів
При заданні суміші масовими частками масова теплоємкість суміші може бути визначена за формулою
= , (12)
При заданні суміші об’ємними частками об’ємна теплоємкість може бути визначена як
(13)
Також є формула для розрахунку мольної теплоємкості суміші газів, котра визначається через об’ємні частки
, (14)
Визначення кількості теплоти
Для визначення кількості теплоти, яка витрачається на нагрівання (або охолодження) робо-чого тіла, користуються однією з трьох формул. Вони написані з урахуванням зміни теплоємкості в залежності від температури.
Якщо відома маса робочого тіла т, тоді кількість теплоти на нагрівання (або охолодження) його може бути підрахована
, кДж (15)
де середня масова теплоємкість газу в інтервалі температур від t1 до t2, .
При відомому об’ємі газу V
, кДж (16)
де середня об’ємна теплоємкість газу в інтервалі температур від t1 до t2 , .
Якщо відома кількість молей газу n
, кДж (17)
де - середня мольна теплоємкість газу в інтервалі температур від t1 до t2 ,
.
Якщо зміну теплоємкості при зміні температури не враховувати, то ці формули набудуть вигляду
, кДж; (18)
, кДж; (19)
, кДж.