- •Принцип независимости действия сил
- •Абсолютно упругий и неупругий удар
- •1)Идеальный газ
- •Классический идеальный газ
- •Квантовый идеальный газ
- •Ферми-газ
- •Бозе-газ
- •Электростатическая индукция в проводниках
- •Электростатическая индукция в диэлектриках
- •Плотность зарядов (линейная поверхностная, объемная)
- •Другие определения
- •[Править]Теплоёмкость для различных состояний вещества
- •[Править]Теория теплоёмкости
- •Майера уравнение
- •Теория теплоёмкости Эйнштейна
- •[Править]Недостатки теории
- •Модель Дебая
- •История
- •Физический смысл адиабатического процесса Работа газа
- •[Править]Внутренняя энергия идеального газа
- •[Править]Адиабатический процесс
- •[Править]Энтропия и обратимость
- •Уравнение Пуассона для идеального газа [править]Адиабата Пуассона
- •[Править]Вывод уравнения
- •Описание цикла Карно
- •[Править]кпд тепловой машины Карно
- •[Править]Связь между обратимостью цикла и кпд
- •Формулировки
- •[Править]Ограничения
- •[Править]Второе начало термодинамики и «тепловая смерть Вселенной»
- •[Править]Энтропия и критика эволюционизма
- •Общее описание
- •[Править]Уравнения Фика
- •[Править]Геометрическое описание уравнения Фика
- •Закон теплопроводности Фурье
- •[Править]Коэффициент теплопроводности вакуума
- •[Править]Связь с электропроводностью
- •[Править]Коэффициент теплопроводности газов
- •[Править]Обобщения закона Фурье
- •Сила вязкого трения
- •[Править]Вторая вязкость
- •[Править]Вязкость газов
- •[Править]Влияние температуры на вязкость газов
- •Вязкость жидкостей [править]Динамический коэффициент вязкости
- •[Править]Кинематическая вязкость
- •[Править]Ньютоновские и неньютоновские жидкости
- •[Править]Вязкость аморфных материалов
- •[Править]Физика реального газа
- •Уравнение состояния
- •Внутренняя энергия газа Ван-дер-Ваальса
- •Критические параметры
- •Приведённые параметры
- •Недостатки уравнения Ван-дер-Ваальса
- •Коэффициент k
- •[Править]Закон Кулона в квантовой механике
- •[Править]Закон Кулона с точки зрения квантовой электродинамики
- •[Править]История
- •[Править]Закон Кулона, принцип суперпозиции и уравнения Максвелла
- •[Править]Cтепень точности закона Кулона
- •[Править]Поправки к закону Кулона в квантовой электродинамике
- •[Править]Закон Кулона и поляризация вакуума
- •[Править]Закон Кулона и сверхтяжелые ядра
- •[Править]Значение закона Кулона в истории науки
- •Лектрический заряд, напряжение, потенциал
- •[Править]Принцип суперпозиции в электродинамике
- •[Править]Примеры нарушения электродинамического принципа суперпозиции
- •[Править]Отсутствие принципа суперпозиции в нелинейных теориях
- •Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Теорема Остроградского—Гаусса и ее применение для расчета электростатических полей
- •Равномерно заряженная бесконечная плоскость
- •Бесконечная равномерно заряженная нить
- •Разность потенциалов
- •32 Диэлектрики в электрическом поле. Вектор поляризации. Диэлектрическая восприимчивость вещества. Диэлектрическая проницаемость. Электрическое смещение.
- •Типы поляризации
- •[Править]Зависимость вектора поляризации от внешнего поля [править]в постоянном поле [править]в слабых полях
- •[Править]в сильных полях
- •[Править]в зависящем от времени поле
- •Зависимость от времени
- •[Править]Тензор поляризуемости
- •Практическое применение
- •[Править]Зависимость от частоты
- •Электроемкость. Конденсаторы
- •Проводники электричества
- •Электрические изоляторы
- •Гальванические элементы
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи
[Править]Закон Кулона и поляризация вакуума
Явление поляризации вакуума в квантовой электродинамике заключается в образовании виртуальных электронно-позитронных пар. Облако электронно-позитронных парэкранирует электрический заряд электрона. Экранировка растет с ростом расстояния от электрона, в результате эффективный электрический заряд электрона ee является убывающей функцией расстояния ee = ee(r)[20]. Эффективный потенциал, создаваемый электроном с электрическим зарядом e, можно описать зависимостью вида ee(r) / r. Эффективный заряд ee(r) зависит от расстояния r по логарифмическому закону:
где,
— т. н. постоянная тонкой структуры α≈7.3×10−3;
— т. н. классический радиус электрона re≈2.8×10−13 см.[21][22].
[Править]Закон Кулона и сверхтяжелые ядра
В сильном электромагнитном поле вблизи сверхтяжелых ядер с зарядом Z > 170 осуществляется перестройка вакуума, аналогичная обычному фазовому переходу. Это приводит к поправкам к закону Кулона[23]
[Править]Значение закона Кулона в истории науки
Закон Кулона является первым открытым количественным, сформулированным на математическом языке законом для электромагнитных явлений. С открытия закона Кулона началась современная наука о электромагнетизме[24].
Лектрический заряд, напряжение, потенциал
а) Электрические заряды и электрическое поле. Всякое тело содержит большое число элементарных частиц вещества, обладающих электрическими зарядами. Одни из элементарных заряженных частиц входят в состав атомов и молекул вещества, другие не входят, т. е. находятся в свободном состоянии. Элементарная частица протон имеет элементарный электрический заряд, которому приписан (условно) положительный знак, элементарная частица электрон имеет элементарный заряд противоположного отрицательного знака.
В заряженном теле преобладают положительные или отрицательные заряды, в электрически нейтральном теле число тех и других зарядов одинаково. Разноименно заряженные частицы или тела притягиваются друг к другу, одноименно заряженные — отталкиваются.
Движущиеся электрические заряды неразрывно связаны с окружающим их электромагнитным полем, которое представляет собой одни из видов материи. Электромагнитное поле характеризуется двумя взаимно связанными составляющими электрическим полем и магнитным полем, которые можно обнаружить, например, по силовому действию на заряженные частицы или тела. Электромагнитное поле неподвижных зарядов имеет только одну составляющую — электрическое поле.
Так как электрическое поле оказывает силовое действие на электрически заряженные тела или заряженные частицы, то оно способно совершать работу. Следовательно, электрическое поле обладает энергией. Для оценки силового действия электрического поля каждую его точку характеризуют электрической величиной, которую называют напряженностью электрического поля.
Напряженность электрического поля ℇ определяется отношением силы F, с которой поле заряженных частиц или тел действует на пробный заряд q очень малых размеров (точечный), находящийся в данной точке поля, к численному значению этого заряда:
(и)
Пробный заряд должен быть настолько мал, чтобы его внесение в исследуемое поле не приводило к перераспределению зарядов, поле которых с напряженностью ℇ рассматривается.
Рис 1.1. Электрическое Рис. 1.2 Перемещение
поле между двумя заря- электрического заряда
женными плоскими па- +q в однородном поле
раллельными пластинами
При q равном единице,численно равна F, т. е. напряженность электрического поля численно равна силе поля, действующей на единичный заряд.
Напряженность поля характеризуется не только численным значением, но и направлением, которое совпадает с направлением силы, действующей на положительный точечный заряд, находящийся в данной точке поля. Следовательно, напряженность поля — пространственный вектор. Так, на рис. 1.1 показаны в двух точках векторы напряженности ℇ электрического поля между двумя параллельными плоскими пластинами с суммарными зарядами +Q и -Q.
Электрическое поле графически изображается линиями напряженности электрического поля. Линия напряженности проводится так, чтобы в каждой ее точке вектор напряженности поля был направлен по касательной к ней. Линия напряженности поля неподвижных зарядов начинается на положительном заряде и оканчивается на отрицательном; таким образом, эти линии не замкнуты (рис. 1.1).
Если через каждую единичную площадку, перпендикулярную к направлению вектора напряженности, провести число линий, равное или пропорциональное напряженности поля в пределах этой площадки, то плотность лнний напряженности будет оценивать значение напряженности поля.
Поле называется однородным, если во всех его точках векторы напряженности равны друг другу, в противном случае поле будет неоднородным. Примером однородного поля может служить электрическое поле между параллельными пластинами (рис. 1.1) в области, достаточно удаленной от краев пластин.
б) Электрическое напряжение. Допустим, что положительный точечный заряд q переместился в однородном электрическом поле под действием сил этого поля из точки М в точку Н на расстояние l (рис. 1.2) в направлении поля.
Совершенная при этом силами поля за счет энергии поля работа А = F1, или с учетом (1.1)
(1.2)
Величина, определяемая отношением работы по перемещению точечного положительного заряда q между двумя точками поля к численному значению заряда, называется электрическим напряжением между указанными точками М и Н:
(1.3)
Численно напряжение между двумя точками равно работе сил поля при перемещении между этими точками положительного единичного заряда.
В однородном поле по (1.2)
и напряжение
(1.3а)
В Международнойсистеме единиц СИ (51) приняты единицы измерения величин: длины — метр (м); массы— килограмм (кг); времени — секунда (с); силы — ньютон (Н); работы—джоуль (Дж); электрического заряда — кулон (Кл); электрического напряжения — вольт (В).
Из выражения (1.3а) следует, что
1 В= 1 Дж/1 Кл.
Напряженность электрического поля согласно (1.3а) определяется выражением
(1.4)
и измеряется в вольтах на метр: [ℇ]=В/м, Здесь и далее прямоугольные скобки указывают размерность величины, заключенной в скобки.
Допустим, что положительный точечный заряд q находится в точке М электрического поля, созданного другими зарядами. Если под действием сил поля заряд q удалится за пределы поля, то силами поля будет совершена работа, равная потенциальной энергии Wм, которой обладал заряд q, находясь в точкеМ. Потенциальная энергия, отнесенная к численному значению заряда, находящегося в какой-либо точке электрического поля, является одной из характеристик электрического поля всех других зарядов в данной точке (например, М) и называется потенциалом ф этой точки поля Итак, по определению, потенциалы электрическогополя в точках М и Н:
т.е. напряжение между двумя точками электрического поля равно разности потенциалов этих точек.
Если потенциал одной из точек, например H, считать равным нулю, что не изменяет разности потенциалов (напряжения) между различными точками поля, то согласно (1.5)
т.е. напряжение между данной точкой (М) электрического поля и другой, произвольно выбранной точкой, потенциал которой принят равным нулю, является потенциалом φ данной точки поля.Особенно часто принимают равным нулю потенциал земли. Потенциал измеряется в вольтах, т. е. в тех же единицах, что и напряжение.
Электрическое поле. Для объяснения природы электрических взаимодействий заряженных тел необходимо допустить наличие в окружающем заряды пространстве физического агента, осуществляющего это взаимодействие. В соответствии с теорией близкодействия, утверждающей, что силовые взаимодействия между телами осуществляются через посредство особой материальной среды, окружающей взаимодействующие тела и передающей любые изменения таких взаимодействий в пространстве с конечной скоростью, таким агентом является электрическое поле.
Электрическое поле создается как неподвижными, так и движущимися зарядами. О наличии электрического поля можно судить, прежде всего, по его способности оказывать силовое действие на электрические заряды, движущиеся и неподвижные, а также по способности индуцировать электрические заряды на поверхности проводящих нейтральных тел.
Поле, создаваемое неподвижными электрическими зарядами, называют стационарным электрическим, или электростатическим полем. Оно представляет собой частный случай электромагнитного поля, посредством которого осуществляются силовые взаимодействия между электрически заряженными телами, движущимся в общем случае произвольным образом относительно системы отсчета.
Напряженность электрического поля. Количественной характеристикой силового действия электрического поля на заряженные тела служит векторная величина E, называемая напряжённостью электрического поля.
E = F / q пр.
Она определяется отношением силы F, действующей со стороны поля на точечный пробный заряд qпр, помещенный в рассматриваемую точку поля, к величине этого заряда.
Понятие «пробный заряд» предполагает, что этот заряд не участвует в создании электрического поля и так мал, что не искажает его, т. е. не вызывает перераспределения в пространстве зарядов, создающих рассматриваемое поле. В системе СИ единицей напряженности служит 1 В / м, что эквивалентно 1 Н / Кл.
Напряженность поля точечного заряда. Используя закон Кулона (1.1) найдем выражение для напряжённости электрического поля, создаваемого точечным зарядом q в однородной изотропной среде на расстоянии r от заряда:
(1.2)
В этой формуле r – радиус-вектор, соединяющий заряды q и qпр. Из (1.2) следует, что напряжённость E поля точечного заряда q во всех точках поля направлена радиально от заряда при q > 0 и к заряду при q < 0.
Принцип суперпозиции. Напряжённость поля, создаваемого системой неподвижных точечных зарядов q1, q2, q3, , qn, равна векторной сумме напряжённостей электрических полей, создаваемых каждым из этих зарядов в отдельности:
где ri – расстояние между зарядом qi и рассматриваемой точкой поля.
Принцип суперпозиции, позволяет рассчитывать не только напряжённость поля системы точечных зарядов, но и напряженность поля в системах, где имеет место непрерывное распределение заряда. Заряд тела можно представить как сумму элементарных точечных зарядов dq.
При этом, если заряд распределен с линейной плотностью , то dq = dl; если заряд распределен с поверхностной плотностью , то dq = dl и dq = dl, если заряд распределен с объёмной плотностью .
Графическое изображение электрического поля. Метод графического изображения электрического поля был предложен английским физиком Майклом Фарадеем. Суть метода заключается в том, что на чертеже изображаются непрерывные линии, которые называют линиями напряженности, или силовыми линиями.
Правило построения линий напряженности заключается в том, что касательные к ним в каждой точке чертежа совпадают с направлением вектора напряженности поля в изображаемой точке.
Таким образом, силовые линии имеют то же направление, что и напряжённость поля и не пересекаются, так как в каждой точке электрического поля вектор E имеет лишь одно направление.
С помощью силовых линий можно дать количественную характеристику напряжённости электрического поля. Для этого густота, или плотность, силовых линий выбирается пропорционально модулю вектора напряженности. Плотность силовых линий определяется как число линий, пронизывающих единичную поверхность в направлении, перпендикулярном к этой поверхности.
Изображение силовых линий позволяет получать картину поля, которая наглядно показывает, чему равна напряженность в разных частях поля и как она изменяется в пространстве.
Индукция электрического поля. Напряженность электрического поля является силовой характеристикой поля и определяется не только зарядами, создающими поле, но зависит и от свойств среды, в которой находятся эти заряды.
Часто бывает удобно исследовать электрическое поле, рассматривая только заряды и их расположение в пространстве, не принимая во внимание свойств окружающей среды. Для этой цели используется векторная величина, которая называется электрической индукцией или электрическим смещением. Вектор электрической индукции D в однородной изотропной среде связан с вектором напряженности Е соотношением
.
Единицей измерения индукции электрического поля служит 1 Кл/ м2. Направление вектора электрического смещения совпадает с вектором Е. Графическое изображение электрического поля можно построить с помощью линий электрической индукции по тем же правилам, что и для линий напряженности.
Вычисление характеристик электрического поля во многих случаях сильно упрощается применением важной теоремы, излагаемой ниже.
При́нцип суперпози́ции — один из самых общих законов во многих разделах физики. В самой простой формулировке принцип суперпозиции гласит:
результат воздействия на частицу нескольких внешних сил есть векторная сумма воздействия этих сил.
Наиболее известен принцип суперпозиции в электростатике, в которой он утверждает, что напряженность электростатического поля, создаваемого в данной точке системой зарядов, есть сумма напряженностей полей отдельных зарядов.
Принцип суперпозиции может принимать и иные формулировки, которые полностью эквивалентны приведённой выше:
Взаимодействие между двумя частицами не изменяется при внесении третьей частицы, также взаимодействующей с первыми двумя.
Энергия взаимодействия всех частиц в многочастичной системе есть просто сумма энергий парных взаимодействий между всеми возможными парами частиц. В системе нет многочастичных взаимодействий.
Уравнения, описывающие поведение многочастичной системы, являются линейными по количеству частиц.
Именно линейность фундаментальной теории в рассматриваемой области физики есть причина возникновения в ней принципа суперпозиции.