- •Лекция №8 Магнитное поле в вакууме
- •Вопрос №1. Источники магнитного поля. Взаимодействие токов. Магнитные силы
- •Вопрос 2. Магнитостатическое поле и его свойства Индукция магнитного поля
- •Сила Ампера
- •Магнитный момент
- •Вращающийся момент. Принцип суперпозиции магнитных полей
- •Вопрос №3. Закон Био – Савара – Лапласа
- •Вопрос №4. Напряженность магнитного поля
- •Вопрос №5. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •Вопрос №6.Магнитное поле кругового проводника с током. Магнитные поля соленоида и тороида
- •Вопрос №7. Взаимодействие параллельных токов. Единица силы тока - Ампер
- •Вопрос №8. Действие электрического и магнитного полей на движущиеся заряды
- •Вопрос №9. Эффект Холла
- •Вопрос №10. Закон полного тока и его применение. Теорема Гаусса
- •Закон постоянного тока для вектора напряженности
Вопрос №6.Магнитное поле кругового проводника с током. Магнитные поля соленоида и тороида
6.1. Формулы для характеристик поля в центре кругового витка:
1.13
6.2. Для соленоида:
1.14
Соленоид будем рассматривать как совокупность N круговых витков с током I.
Е
1.15
6.3. Для тороида:
1.16
Вопрос №7. Взаимодействие параллельных токов. Единица силы тока - Ампер
Как было отмечено ранее, два параллельных тока одного направления притягиваются, а противоположно направленные токи отталкиваются . Основываясь на законе Ампера, определим силу взаимодействия двух бесконечно длинных параллельных токов I1 и I2 (рис. 7). Будем сначала считать, что ток I1 создает магнитное поле, которое действует на проводник с током I2, а затем — наоборот. Модуль индукции B1, создаваемой током I1 на расстоянии х, т.е. в месте нахождения тока I2, равен:
Тогда на элемент длиной dl проводника с током I2 будет действовать сила Ампера.
Рис.7
Согласно правилу левой руки она направлена в сторону проводника с током I1 . Рассуждая таким же образом, находим, что сила dF1, действующая на элемент dl проводника с током I1 со стороны поля тока I2, будет равна:
Эти силы направлены по одной прямой в противоположные стороны, т.е. удовлетворяют третьему закону Ньютона. Силы, действующие на единицу длины первого и второго проводников, численно равны между собой:
1.17
Для случая, когда I1= I2= I , а проводник расположен в вакууме (μ = 1, μо = 4π x 10-7 Гн/м), получим
1.18
Соотношение (1.18) положено в основу определения единицы силы тока: за единицу силы тока — ампер (А) принимается сила такого постоянного тока, при прохождении которого по двум параллельным бесконечно длинным проводникам очень малого сечения, расположенным в вакууме на расстоянии 1 м друг от друга, сила их магнитного взаимодействия равна 2 ∙10-7 Н на каждый метр длины. Из соотношения Н = В/ μо видно,что единица напряженности 1 А/м численно равна напряженности такого магнитного поля, индукция которого в вакууме равна 4π x 10-7 Тл.
Вопрос №8. Действие электрического и магнитного полей на движущиеся заряды
Магнитное поле действует на движущиеся заряды с силой Fл –Лоренца:
1.19
Модуль силы Лоренца
1.20
Здесь а—угол между векторами скорости v движущейся частицы и индукции В поля.
Направление силы Лоренца определяют по правилу правой руки, т.е. векторного произведения в правой части выражения. Если расположить левую руку так, чтобы вектор В входил в ладонь, а вектор скорости был направлен вдоль четырех пальцев, то отставленный большой палец покажет направление силы, с которой магнитное поле действует на положительный заряд.
Вопрос №9. Эффект Холла
Эффектом Холла называется возникновение электрического поля Е в проводнике с током плотностью j, помещенном в магнитное поле В. В этом эффекте проявляется действие магнитного поля на заряды, движущиеся в проводниках или полупроводниках вследствие прохождения по ним постоянного тока, поэтому возникающее электрическое поле Е перпендикулярно векторам В и j.
При наличии магнитного поля В возникает разность потенциалов которая была обнаружена в 1879 г. американским физиком Э. Холлом (1855-1938):
1.21
где R — постоянная Холла,
b – толщина металлическое пластины.
1.22
Постоянная Холла R равна:
По знаку постоянной Холла можно судить о том, какие заряды вносят преобладающий вклад в удельную электрическую проводимость исследуемого проводника.