- •Полярные и неполярные диэлектрики. Поляризация диэлектриков. Вектор поляризованности.
- •Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле прямого провода.
- •Закон электромагнитной индукции. Самоиндукция. Токи при размыкании цепи.
- •2 Билет
- •Электрическое поле в диэлектрике. Сторонние и связанные заряды.
- •Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле кругового тока на оси витка.
- •6 Билет.
- •7. Элементарный электрический заряд, закон сохранения заряда. Закон Кулона. Электростатическое поле. Напряженность. Принцип суперпозиции.
- •8. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме. Магнитное поле длинного прямого провода
- •9. Ток смещения. Уравнение Максвелла в интегральной форме. Материальные уравнения.
- •10.Работа кулоновского поля. Потенциальная энергия заряда в кулоновском поле, потенциал, его связь с напряженностью.
- •8. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме. Магнитное поле длинного прямого провода
- •5 Билет
- •6 Билет
- •2.6 Индуктивность одновиткового контура и индуктивность катушки
- •7 Билет
- •20. Классификация магнетиков. Физика диамагнетика.
- •8 Билет
- •22 Билет.
- •23.Взаимодействие токов в вакууме. Закон Ампера.
- •9 Билет
- •25. Поток напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. Поле бесконечной, равномерно заряженной плоскости.
- •10 Билет
- •28. Поток напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. Поле бесконечной, равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •11 Билет
- •31. Электрическое смещение, его свойства. Теорема Гаусса для электрического смещения.
- •12 Билет
- •35. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •13 Билет
- •14 Билет
- •15 Билет
- •16. Билет
- •46 Билет.
- •17 Билет
- •18 Билет
20. Классификация магнетиков. Физика диамагнетика.
Классификация магнетиков диамагнетики (вода, медь, графит, кварц)
μ < 1,не зависит от температуры -
При внесении во внешнее магнитное поле диамагнитные образцы намагничиваются против внешнего поля.
парамагнетики (алюминий, платина, натрий)
μ > 1, зависит от температуры - при T ≈ 300 K
При внесении во внешнее магнитное поле парамагнитные образцы намагничиваются так, что их собственное магнитное поле оказывается направленным по внешнему полю.
ферромагнетики (железо, никель, кобальт)
μ >> 1, зависит от температуры и нелинейно от поля B0 - μ=5000 для Fe, при T ≈ 300 K,
при
Вещества, способные сильно намагничиваться в магнитном поле, называются ферромагнетиками.
Диамагнетики - по закону Фарадея-Ленца при внесении в магнитное поле любого вещества в атомах вещества возникают внутренние токи, создающие магнитное поле , направленное навстречу внешнему полю . В результате поле в веществе ослабляется. Если в веществе кроме этого отсутствуют другие магнитные эффекты, то оно будет диамагнетиком. Диамагнетизм проявляется у вещества, атомы которых не имеют собственного магнитного момента,
3билет 9 вопрос
8 Билет
22 Билет.
Поле нейтральной системы зарядов на больших расстояниях.
Пусть 0 - центр масс.
На больших расстояниях означает,что
Воспользуемся формулой
Введём обозначение дипольный момент системы зарядов.
Потенциал нейтральной системы заряда аналогичен потенциалу,который создаёт точный диполь с дипольным моментом,равным дипольному моменту системы.
23.Взаимодействие токов в вакууме. Закон Ампера.
Сила Ампера это та сила, с которой магнитное поле действует на проводник, с током помещённый в это поле. Величину этой силы можно определить с помощью закона Ампера. В этом законе определяется бесконечно малая сила для бесконечно малого участка проводника. Что дает возможность применять этот закон для проводников различной формы. - Закон Ампера, где B-индукция магнитного поля, в котором находится проводник с током ,I-сила тока в проводнике, dl -бесконечно малый элемент длинны проводника с током, альфа угол между индукцией внешнего магнитного поля и направлением тока в проводнике. Направление силы Ампера находится по правилу левой руки. Формулировка этого правела: Когда левая рука расположена таким образом, что лини магнитной индукции внешнего поля входят в ладонь, а четыре вытянутых пальца указывают направление движения тока в проводнике, при этом отогнутый под прямым углом большой палец будет указывать направление силы, которая действует на элемент проводника.
Из закона Ампера следует, что сила Ампера будет равна нулю, если угол между линией магнитной индукции поля и током будет равен нулю. То есть проводник будет располагаться вдоль такой линии. И сила Ампера будет иметь максимально возможное значение для этой системы, если угол будут составлять 90 градусов. То есть ток будет перпендикулярен линии магнитной индукции. С помощью закона Ампера можно найти силу, действующую в системе из двух проводников. Силу, действующую со стороны поля создаваемого проводником с током номер один на проводник номер два можно представить в виде. - Сила Ампера для двух параллельных проводников. Если токи в проводниках текут в одном направлении, то проводнику будут притягиваться. Если же в противоположных, то они будут отталкиваться.
М агнитное взаимодействие токов. Величина силы взаимодействия двух малых участков проводников с токами пропорциональна длинам этих участков, силам тока I1 и I2 в них и обратно пропорциональна квадрату расстояния к между участками
Сила воздействия первого участка l1 на второй l2 зависит от их взаиморасположения – пропорциональна синусам углов α и β:
Ампер – сила неизменяющегося тока, который при прохождении по двум параллельным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого кругового сечения, расположенным на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, вызвал бы между этими проводниками силу магнитного взаимодействия, равную 2·10–7 Н на каждый метр длины.
Билет 3 вопрос 9 и билет 4 вопрос12