- •Частина 2.Фізичні основи метрології напівпровідників Методи вимірювання питомого електричного опору напівпровідникових матеріалів і структур
- •1.Питомий електричний опір як фундаментальна характеристика напівпровідника
- •1.1Методи визначення типу електропровідності напівпровідників
- •Загальна характеристика зондових методів вимірювання питомого електричного опору
- •1.2.Двозондовий метод
- •1.3.Чотиризондовий метод
- •1.5Метод опору розтікання
- •1.6.Однозондовий метод
- •1.7. Метод Ван-дер-Пау
- •1, 2, 3, 4 – Ножевидні контакти; 5 – досліджуваний зразок; d – товщина зразка.
- •1.8.Властивості і параметри омічних контактів до напівпровідників
- •1.9.Чинники, що визначають точність вимірювань питомого електричного опору зондовими методами
- •1.10.Неруйнуючі методи контролю питомого електричного опору н-п
- •1.11.Апаратура для вимірювання питомого електричного опору напівпровідників
- •2.Методи вимірювання часу життя, нерівноважних носіїв заряду
- •2.1.Час життя нерівноважних носіїв заряду як найважливіший
- •2.2.Стаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду
- •2.3.Фотоелектричний метод визначення довжини дифузії
- •2.4.Метод вимірювання дифузійної довжини по іч-поглощенію на вільних носіях заряду
- •2.5.Метод фотогальваномагнітного ефекту
- •2.6.Метод модуляції стаціонарної фотопровідності.
- •2.8.Нестаціонарні методи вимірювання часу життя нерівноважних
- •2.9.Метод модуляції провідності в точковому контакті.
- •2.11.Вимірювання часу життя в електронно-дірчастому переході
- •2.12.Апаратура для вимірювання часу життя нерівноважних носіїв заряду.
- •3.Методи визначення концентрації домішок в напівпровідниках
- •3.1. Загальні відомості про концентрацію домішок і методи її визначення
- •3.2. Визначення концентрації домішок з вимірювань електропровідності
- •3.3. Визначення концентрації і рухливості носіїв заряду з вимірювань ефекту Холу
- •3.4. Основні джерела погрішності при вимірюваннях ефекту Холу
- •3.5. Методи визначення ступеню компенсації домішок в напівпровідниках
- •Метод Буша-Вінклера.
- •Метод Адіровіча
- •Метод Лонга
- •Метод Самойловіча-Баранського
- •3.6. Методи визначення концентрації електрично пасивних домішок в напівпровідниках
- •Оптичний метод визначення концентрації кисню і вуглецю в кремнії і германії.
- •Традиційні методи контролю газових домішок в твердих тілах.
- •Спеціальні електрофізичні методи визначення змісту кисню в напівпровідниках.
- •4 Основи метрології неоднорідних провідників
- •4.1. Вимірювання питомого опору неоднорідних провідників
- •4.2.Вимірювання ефекту Холу в неоднорідних напівпровідниках.
- •4.3.Об'ємно-градієнтні ефекти в напівпровідниках
- •4.4.Критерії однорідності напівпровідникових матеріалів
- •5. Особливості метрології напівпровідникових плівок і структур
- •5.1. Загальна характеристика метрологічних проблем технології напівпровідникових плівок і структур
- •5.2. Вимірювання питомого електричного опору плівок зондовими методами
- •Чотиризондовий метод
- •Тризондовий метод
- •Пятизондовий метод
- •5.3. Вимірювання товщини епітаксіальних плівок
- •Метод фарбування шліфа (сколу)
- •Інтерференційний метод
- •5.4. Методи дослідження дефектів структури епітаксіальних плівок
- •Література
Метод Адіровіча
Це найбільш простій і поширений в метрології напівпровідників метод, варіант методу Буша-Вінклера.
Використовується залежність ln n (1/T), яка є двома прямолінійними, що сполучаються, ділянками: перший в області високих температур, де n=const з причини повної іонізації домішок (область виснаження) і другий в області низьких температур, де nexp ( ) (рис. 3.6). Прості розрахунки показують, що
(область виснаження) (3.17)
(область низьких температур) (3.18)
де До константа рівноваги реакції, що описує процес іонізації
d . (3.19)
Тут d – нейтральний донор; d+ - іон; е- - електрон. Константа До визначається законом діючих мас, в якому фігурують активності взаємодіючих компонентів:
(3.20)
Замість активностей допустимо використовувати відповідні концентрації:
[d+] (N+n ) Nd
[e-] n
[d] Nd-(N+n )
звідси:
K= (3.21)
Таким чином можна отримати вираз для роздільних концентрацій:
N=K
Nd=n1(1+K ) (3.22)
Величини n1 і n2 визначаються з холівських вимірювань, а величина K=Aexp(- ) - з вимірювань температурної залежності електропровідності.
В цьому методі важливо визначити температурну крапку Т1, де n(T1)=n1. Для германію ця температура складає приблизно 10К, для кремнію - 50К (водневі температури).
Метод Вінецкого.
Цей метод розроблений і апробований стосовно германію. Як відомо, температурна залежність рухливості в області граткового розсіяння визначається в германії таким чином:
~T (точніше, Т-1,56)
~T (точніше, Т-2,66) (3.23)
Для будь-якої температури (наприклад, кімнатної і температури твердої вуглекислоти), що фіксується, можна побудувати теоретичну криву залежність lgот lg(Nd+N ), де - зміряне, а L - теоретичне значення.
Виміряючи ПЕО при цих фіксованих температурах, знаходять Ni=Nd+N , що в поєднанні з результатами вимірювання ефекту Холу (n=Nd-N ) дозволяє визначити роздільно N і Nd. Метод простий у виконанні і придатний для експресних вимірювань. Його недоліком є обмеженість концентраційного діапазону (від 1013 до 1015 см-3).
Метод Лонга
Цей метод розроблений для кристалів кремнію, легованих бором. Він полягає у вимірюванні магнітоопору при 77К (рідкий азот), величина якого залежить від Ni=Nd+N . За допомогою калібрувальної кривої залежності магнітоопору від Nd+N і вимірювань електропровідності визначають роздільно Nd і N . Метод дозволяє проводити вимірювання в порівняно вузькому концентраційному діапазоні від 1013 до 1015 см-3.
1 – область виснаження; 2 – область низьких температур.
Рис. 3.6. Роздільне визначення концентрації донорів і акцепторів по методу Адіровіча для n-Ge
Рис. 3.7. Роздільне визначення концентрації донорів і акцепторів по методу Вінецкого