ВОПРОС 21-30 ФИЗИка
.pdfгде |
— максимальная кинетическая энергия вылетевших с катода фотоэлектронов, |
|
|
|||
— частота падающего света, |
|
|
|
|
||
— т. н. работа выхода электрона. |
|
|
|
|||
|
Измерение проводится так. Сначала катод фотоэлемента облучают монохроматическим светом с частотой |
, при этом на |
||||
|
фотоэлемент подают запирающее напряжение, так, чтобы ток через фотоэлемент прекратился. При этом имеет место |
|||||
|
следующее соотношение, непосредственно вытекающее из закона Эйнштейна: |
|
|
|||
|
где |
— заряд электрона. |
|
|
|
|
|
Затем тот же фотоэлемент облучают монохроматическим светом с частотой |
и точно также запирают его с |
||||
|
помощью напряжения |
|
|
|
||
|
|
Почленно вычитая второе выражение из первого, получаем |
|
|
||
|
|
откуда следует |
|
|
|
|
ВОПРОС 29 |
|
|
|
|
|
|
|
Эффект Комптона (1923) |
|
|
|
||
А. Комптон на опыте подтвердил квантовую теорию света. |
|
|
||||
С точки зрения волновой теории световые волны должны |
|
|
||||
рассеиваться на малых частицах без какого-либо |
|
|
||||
изменения |
частоты |
излучения, что |
опытом не |
|
|
|
подтверждается. |
|
|
|
|
|
|
При исследовании законов рассеяния рентгеновских лучей |
|
|
||||
А. Комптон установил, что при прохождении |
|
|
||||
рентгеновских лучей через вещество происходит |
|
|
||||
увеличение длины волны рассеянного излучения по |
|
|
||||
сравнению с длиной волны падающего излучения. Чем |
|
|
||||
больше угол рассеяния, тем больше потери энергии, а |
|
|
||||
следовательно, и уменьшение частоты (увеличение длины |
|
|
||||
волны). Если считать, что пучок рентгеновских лучей |
|
|
||||
состоит из фотонов, которые летят со скоростью света, то |
|
|
||||
результаты опытов А. Комптона можно объяснить |
|
|
||||
следующим образом. |
|
|
|
|
||
Законы сохранения энергии и импульса для системы фотон |
|
|
||||
|
- электрон: |
|
|
|
|
|
где m0c2 - энергия |
неподвижного электрона; hv - энергия |
|
|
|||
фотона |
до |
столкновения; hv' - энергия |
фотона |
|
|
|
после столкноВЕНИЯ, P и p' - импульсы фотона до и после |
|
|
||||
столкновения; mv - импульс электрона после столкновения |
|
|
||||
с фотоном. |
|
|
|
|
|
|
Решение |
системы |
уравнений для энергии и импульса с |
|||||||
учетом |
того, |
что |
|
|
дает |
формулу |
для |
||
измерения |
длины |
волны |
при |
рассеянии |
фотона |
на |
|||
(неподвижных) электронах: |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
где |
|
- |
|
|
|
так |
называемая комптоновская длина волны. |
|
|
|
||||||
ВОПРОС 30 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Корпускулярно-волновой дуализм – свойство любой микрочастицы обнаруживать признаки частицы (корпускулы) и волны. Наиболее ярко корпускулярно-волновой дуализм проявляется у элементарных частиц. Электрон, нейтрон, фотон в одних условиях ведут себя как хорошо локализованные в пространстве материальные объекты (частицы), двигающиеся с определёнными энергиями и импульсами по классическим траекториям, а в других – как волны, что проявляется в их способности к интерференции и дифракции. Так электромагнитная волна, рассеиваясь на свободных электронах, ведёт себя как поток отдельных частиц – фотонов, являющихся квантами электромагнитного поля (Комптона эффект), причём импульс фотона даётся формулой р = h/λ, где λ – длина электромагнитной волны, а h – постоянная Планка. Эта формула сама по себе – свидетельство дуализма. В ней слева – импульс отдельной частицы (фотона), а справа – длина волны фотона.
Дуализм электронов, которые мы привыкли считать частицами, проявляется в том, что при отражении от поверхности монокристалла наблюдается дифракционная картина, что является проявлением волновых свойств электронов. Количественная связь между корпускулярными и волновыми характеристиками электрона та же, что и для фотона: р = h/λ (р – импульс электрона, а λ – его длина волны де Бройля).
Корпускулярно-волновой дуализм лежит в основе квантовой физики.
Волны де Бройля[править | править исходный текст]
Физика атомов, молекул и их коллективов, в частности кристаллов, а также атомных ядер и элементарных частиц изучается в квантовой механике. Квантовые эффекты являются существенными, если характерное значение действия (произведение характерной энергии на характерное время или характерного импульса на характерное расстояние) становится сравнимым с (постоянная Планка). Если частицы движутся со скоростями много меньше, чем скорость света в вакууме , то применяется нерелятивистская квантовая механика; при скоростях близких к — релятивистская квантовая механика.
В основе квантовой механики лежат представления Планка о дискретном характере изменения энергии атомов, Эйнштейна о фотонах, данные о квантованности некоторых физических величин (например, импульса и энергии), характеризующих в определенных условиях состояния частиц микромира.
Де Бройль выдвинул идею о том, что волновой характер распространения, установленный для фотонов, имеет универсальный характер. Он должен проявляться для любых частиц, обладающих импульсом . Все частицы, имеющие конечный импульс , обладают волновыми свойствами, в частности, подвержены интерференции и дифракции.
Формула де Бройля устанавливает зависимость длины волны , связанной с движущейся частицей вещества, от импульса частицы:
где — масса частицы, — ее скорость, — постоянная Планка. Волны, о которых идет речь,
называются волнами де Бройля.
Другой вид формулы де Бройля:
где — волновой вектор, модуль которого — волновое число — есть число длин волн,
укладывающихся на единицах длины, — единичный вектор в направлении распространения
волны, Дж·с.
Длина волны де Бройля для нерелятивистской частицы с массой , имеющей кинетическую энергию
В частности, для электрона, ускоряющегося в электрическом поле с разностью потенциалов вольт
Формула де Бройля экспериментально подтверждается опытами по рассеянию электронов и других частиц на кристаллах и по прохождению частиц сквозь вещества. Признаком волнового процесса во всех таких опытах является дифракционная картина распределения электронов (или других частиц) в
приемниках частиц.
Волновые свойства не проявляются у макроскопических тел. Длины волн де Бройля для таких тел настолько малы, что обнаружение волновых свойств оказывается невозможным. Впрочем, наблюдать квантовые эффекты можно и в макроскопическом масштабе, особенно ярким примером этому служат сверхпроводимость и сверхтекучесть.
Фазовая скорость волн де Бройля свободной частицы
где — циклическая частота, — кинетическая энергия свободной
частицы, — полная (релятивистская) энергия частицы, — импульс частицы, , — её масса и скорость соответственно, — длина дебройлевской волны.
Последние соотношения — нерелятивистское приближение. Зависимость фазовой скорости дебройлевских волн от длины волны указывает на то, что эти волны
испытывают дисперсию. Фазовая скорость волны де Бройля хотя и больше скорости света, но относится к числу величин, принципиально неспособных переносить информацию (является чисто математическим объектом).
Групповая скорость волны де Бройля равна скорости частицы :
.
Связь между энергией частицы и частотой волны де Бройля
Волны де Бройля имеют специфическую природу, не имеющую аналогии среди волн,
изучаемых в классической физике: квадрат модуля амплитуды волны де Бройля в данной точке является мерой вероятности того, что частица обнаруживается в этой
точке. Дифракционные картины, которые наблюдаются в опытах, являются проявлением статистической закономерности, согласно которой частицы попадают в определенные места в приёмниках — туда, где интенсивность волны де Бройля оказывается наибольшей. Частицы не обнаруживаются в тех местах, где,
согласно статистической интерпретации, квадрат модуля амплитуды «волны вероятности» обращается в нуль.