- •3.2.Интерференция волн
- •3.2.1. Принцип Гюйгенса
- •3.2.2. Интерференция световых волн. Основное уравнение интерференции. Интерференционное поле от двух точечных источников. Опыт Юнга
- •3.2. 3. Роль когерентности. Временная (продольная) когерентность. Пространственная (поперечная) когерентность
- •3.2.4.Способы наблюдения интерференции
- •3.2.5.Интерференция в тонких пленках
- •3.2.6. Многолучевая интерференция. Эталон Фабри-Перо
- •3.2.7.Интерферометр майкельсона
3.2.5.Интерференция в тонких пленках
Рассмотрим плоскопараллельную тонкую пластинку толщиной h (рис.3.2.11). На эту пластинку под углом i падает монохроматическая волна. По обе стороны от пластинки находится одна и та же среда с абсолютным показателем преломления n1. Абсолютный показатель преломления пластинки n2 (n2> n1). АВ – фронт падающей волны, АВ перпендикулярен к падающим лучам 1 и 2. Падающая волна частично отражается от верхней поверхности пластинки, и частично преломляется. Направление распространения отраженной волны 1', преломленной – . Преломленная волна, придя на нижнюю границу пленки, частично отражается (DС), и частично преломляется.
То же самое и на верхней границе: DС частично преломляется и проходит в среду, совпадая с лучом 2' (луч 1"). Эти волны, обусловленные отражением от верхней и нижней границ пленки, когерентны между собой. Результат их интерференции зависит от разности фаз ,приобретенной в пленке.
В точках А и В фронта падающей волны колебания совершаются в одной фазе. Колебание в точке С, вызванное отраженной волной, отстает по фазе от колебаний в точке А на величину 1=2(AD+DC)/, где – длина волны света в пленке.
Колебания в точке С, вызванные отраженной от верхней поверхности пленки волной, отстают по фазе на 2=(2BC/где – длина волны в среде, учитывает сдвиг фаз при отражении света от оптически более плотной среды. Он эквивалентен дополнительному пути /2. Тогда разность фаз:
но , – длина волны в вакууме. Следовательно:
Тогда условия максимума интерференции :
условия минимума
Для плоскопараллельной пленки имеем:
Тогда оптическая разность хода
По закону преломления света следовательноили Результат интерференции зависит отприимеет место максимум в отраженном свете, при- минимум.
Мы рассмотрели случай, когда на плоскопараллельную тонкую пластинку падает плоская волна. Рассмотрим интерференцию света при падении на пластинку расходящегося пучка лучей, соответствующего сферической волне (рис.3.2.12). Лучи 1, 2, 3 падают на пластинку под углами . Пары лучей 1', 1", 2', 2"; 3', 3" обусловлены отражением света от верхней и нижней поверхности пленки. Оптические разности хода между этими парами лучей неодинаковы, так как различны углы их падения. Для наблюдения интерференции в отраженном свете используют собирающую линзу Л и экран Э, расположенный в фокальной плоскости линзы. В каждой точке экрана собираются и интерферируют все лучи, которые после
отражения от пленки параллельны прямой, соединяющей эту точку с оптическим центром линзыО. Линза не создает дополнительной разности фаз между лучами. При освещении плоскопараллельной пленки
монохроматическим светом, результаты интерференции отраженного света в различных точках экрана зависят только от углов падения на пленку. Интерференционная картина имеет вид чередующихся криволинейных темных и светлых полос, каждая из этих полос соответствует своему углу, полосы называется полосами равного наклона. Если оптическая ось линзы Л перпендикулярна к поверхности пленки, полосы равного наклона имеют вид концентрических окружностей с центром в главном фокусе линзы. Это явление используется для контроля плоскопараллельности пленок.
Рис.3.2.
14
Верхняя и нижняя грани клина не параллельны между собой, поэтому отраженные лучи 1' и 2' имеют разные направления и пересекаются только в точках верхней поверхности клина. Полосы равной толщины локализованы на поверхности клина.
Ширина интерференционной полосы для полос равной толщины
.
Частным случаем полос равной толщины являются кольца Ньютона (рис.3.2. 14). Плосковыпуклая линза Л с большим радиусом кривизны выпуклой поверхности обращена выпуклой стороной к плоской пластинке А и соприкасается с ней в точке О. Параллельный пучок света падает нормально на плоскую поверхность ВС линзы и частично отражается от верхней и нижней поверхностей воздушного промежутка между линзой и пластиной. При наложении отраженных волн возникают интерференционные кольца равной толщины. В центре находится темное кольцо (минимум нулевого порядка). Оно окружено системой чередующихся светлых и темных колец, ширина и интенсивность которых постепенно убывают по мере удаления от центрального пятна. В проходящем свете наблюдается обратная картина – центральное пятно светлое, следующее кольцо темное, и т.д.
Оптическая разность хода между лучами, отраженными от верхней и нижней поверхностей воздушного зазора на произвольном расстоянии r=DE от точки О, равна показатель преломления воздуха принят равным единице,учитывает сдвиг фаз наp при отражении света от поверхности пластины. Из подобия прямоугольных треугольников EOD и EDM имеем
где так какТогдаиПодставив это выражение в условия максимумов и минимумов интерференции, получаем радиусыт-ных светлого и темногоколец Ньютона в отраженном свете:
В проходящем свете
Рис. 3.2.15
Рис.3.2.16