- •Введение
- •I. Техническая термодинамика
- •Тема 1. Цикл двс со смешанным подводом теплоты (цикл Дизеля-Тринклера)
- •Краткое описание цикла двс со смешанным подводом теплоты (цикла Дизеля-Тринклера)
- •Порядок расчета цикла двс
- •1.Определение параметров характерных точек цикла
- •2. Расчёт термодинамических процессов
- •Порядок расчёта цикла псу
- •1.Определение параметров характерных точек цикла
- •2. Расчёт термического кпд и других параметров цикла
- •II. Теплопередача Тема.1. Теплопередача через плоские стенки
- •Краткое описание теплообмена плоских стенок
- •Порядок расчета теплопередачи плоских стенок
- •5.Построение температурного графика х,t
- •Тема.2. Теплопередача через цилиндрические стенки
- •Исходные данные
- •Краткое описание теплообмена цилиндрических стенок
- •Порядок расчета теплопередачи цилиндрических стенок
- •1. Определение коэффициента теплопередачи
- •2. Определение плотности теплового потока
- •3. Определение температуры поверхностей слоев
- •Задача № 1
- •1.1 Содержание задачи
- •1.3 Расчет цикла двс *
- •1.3.1 Определение параметров характерных точек цикла
- •1.3.2 Расчет термодинамических процессов
- •1.3.3 Расчет характеристик цикла
- •1.3.4 Построение t-s диаграммы цикла
- •1.4 Оптимизация цикла варьированием параметра n1
- •Задача № 2
- •2.1 Содержание задачи № 2
- •2.2 Расчет цикла *
- •2.3.1 Расчет термического кпд и других параметров цикла
- •2.4 Результаты варьирования и их анализ
- •Задача №3
- •Задача №4
- •Библиографический список
- •Тема 1. Цикл двс со смешанным подводом теплоты (цикл Дизеля)………….5
Порядок расчета цикла двс
1.Определение параметров характерных точек цикла
Приступая к выполнению курсовой работы, студенты должны проработать разделы, посвященные первому и второму законам термодинамики, а также исследованию политропных процессов и циклов.
Термические параметры р,ν и Т характерных точек цикла находятся из:
1) уравнения состояния идеального газа (уравнение Клапейрона):
(4)
где р – абсолютное давление газа, Па; ν – удельный объем газа, м3/кг;R = 287 Дж/(кг . К) – газовая постоянная воздуха [4], Т-абсолютная температура газа, К.
И
(5)
2) определения степени сжатия:
(6)
Здесь и далее индексами «1» и «2» обозначены параметры состояния газа соответственно в начале и в конце рассматриваемого процесса;
3) уравнения политропного процесса 1-2:
(7)
о
(8)
4) определения степени повышения давления:
(9)
5) определения степени предварительного расширения:
(10)
6) закона Шарля (изохорный процесс):
(11)
откуда находим:
(12)
и закона Гей-Люссака (изобарный процесс):
(13)
откуда:
2. Расчёт термодинамических процессов
Полный термодинамический расчёт процесса включает:
- определение теплоты q и работы l процесса;
- расчёт изменений внутренней энергии u процесса;
- вычисление энтальпии h и энтропии s процесса.
Для политропного процесса, расчетные формулы для названных параметров имеют вид:
(14)
(15)
(16)
(17)
(18)
где , – средние изохорная и изобарная теплоемкости в интервале температур от t1 до t2;
–показатель политропы;
–показатель адиабаты;
,
В
(19)
где константы а и b для воздуха находим из справочной таблицы [4]:
а = 0,7084, b = 9,349 10-5 .
П
(20)
Ч
(21)
,
г
(22)
Погрешность расчёта определится как:
Для самопроверки расчёта энтальпии, воспользуемся известным соотношением, справедливым для любых процессов с идеальным газом:
(23)
или
где –изменение внутренней энергии процесса, рассчитанное по формуле (16);
П
(24)
3. Расчёт характеристик цикла
Общее количество теплоты и работы за цикл определяется алгебраическим суммированием теплот в термодинамических процессах:
(25)
(26)
Так как , то погрешность расчёта будет:
(27)
Термический КПД любого цикла определяется по формуле:
(28)
Т
(29)
где и– минимальная и максимальная температуры в цикле.
Тема.2. Цикл паросиловых установок (цикл Ренкина)
Задача
Цикл Ренкина задан параметрами р1, t1, р2,. Исследовать влияние варьируемого параметра (см. табл. 2) на величину термического КПД цикла ηt и удельный расход теплоты q, рассчитав эти величины при варьировании заданного параметра в пределах ± 20 %. Построить графики зависимостей ηt и q от варьируемого параметра, на основании которых сделать заключение об оптимальном его значении. Исходные данные для расчетов принимать по табл.2.
Исходные данные
Таблица 2
Первая циф ра номера варианта |
р1, МПа |
t1, С |
Вторая циф ра номера варианта |
p2, МПа |
Варьи руется |
1 |
10,0 |
450 |
1 |
0,01 |
р1 |
2 |
8,21 |
400 |
2 |
0,03 |
t1 |
3 |
5,16 |
350 |
3 |
0,05 |
p2 |
4 |
3,84 |
300 |
4 |
0,06 |
p1 |
5 |
4,37 |
380 |
5 |
0,07 |
t1 |
Краткое описание цикла ПСУ (цикла Ренкина)
Паросиловые установки (ПСУ) отличаются от двигателей внутреннего сгорания тем, что рабочим телом служит пар какой-либо жидкости (обычно водяной пар), а продукты сгорания топлива являются лишь промежуточным теплоносителем. Наиболее совершенным идеальным циклом, как известно, является цикл Карно. Однако главный недостаток этого цикла – это необходимость использования громоздкого компрессора и большие затраты работы на сжатие пара. Ввиду перечисленных недостатков парового цикла Карно за идеальный цикл паросиловой установки принят специальный цикл, называемый циклом Ренкина.
На рис. 3 приведена схема паросиловой установки, работающей по циклу Ренкина. Установка включает паровой котел 1 и пароперегреватель 2. Перегретый пар при высоком давлении и температуре направляется в паровую турбину 3, где расширяется, совершая механическую работу, которая идет на привод электрогенератора 4. Отработанный пар попадает в конденсатор 5, где конденсируется, а затем питательным насосом 6 образовавшийся конденсат снова закачивается в водяной экономайзер 7, который подогревает воду, а затем в котел и цикл повторяется.
Рис.3.
Схема ПСУ
На рис. 4-6 на фоне пограничных кривых приведены p-ν, h-s и Т-s диаграммы этого цикла. Цикл начинают с процесса расширения пара в турбине. Процесс 1-2 – это процесс адиабатного расширения, и на h-s и Т-s диаграммах он изображается отрезком вертикали. В процессе расширения давление и температура пара уменьшаются до Т2 = Тн2 и р2, как правило, пар становится влажным со степенью сухости х 0,95.
Процесс 2-3 – это конденсация отработанного пара, он протекает при постоянстве давления р2 в конденсаторе. Температура при этом остается неизменной и равной Тн2. При работе насоса давление конденсата увеличивается до р3 = р1, а температура Т, удельный объем v и энтальпия h практически не изменяются (ν4 = ν3, h4 = h3), поскольку воду можно считать несжимаемой жидкостью. Под высоким давлением вода попадает в паровой котел и сначала нагревается там до температуры насыщения Тн1 (процесс 4-5), а затем выкипает (процесс 5-6). Оба эти процесса проходят при p = const и сопровождаются увеличением энтальпии. Энтальпия пара еще более увеличивается в процессе его изобарного перегрева 5-6 в пароперегревателе.
Завершая описание процессов, отметим, что на рис. 4 и 5 левые части обеих диаграмм приведены в утрированно растянутом по абсциссе масштабе. Если изобразить процессы в одинаковом масштабе, то и линия 3–4, и линия 4–5 практически сольются с осью ординат.
На рис. 5 показан также процесс 1-2/, отображающий условно расширение пара в турбине с учетом потерь
К4
Рис.4.
р-ν
диаграмма цикла Ренкина
Рис.5.
h-s
диаграмма цикла Ренкина
Рис.6.
Т-s
диаграмма цикла Ренкина