- •Общая теория авиационных
- •1.2. Области применения реактивных двигателей
- •2. Турбореактивный двигатель (трд)
- •2.1. Принцип создания тяги трд
- •2.2. Изменение параметров рабочего тела и превращения энергии по тракту трд
- •2.3. Основные параметры трд. Тяга трд Основные параметры трд
- •Тяга трд
- •3. Циклы трд
- •3.1. Сущность второго закона термодинамики
- •3.2. Идеальный цикл трд
- •3.2.1. Условия и диаграммы идеального цикла трд
- •3.2.2. Работа идеального цикла трд
- •3.2.3. Термический кпд идеального цикла трд
- •3.2.4. Идеальный цикл со ступенчатым подводом тепла
- •3.3. Действительный (реальный) цикл трд
- •3.3.1. Процессы в действительном цикле
- •3.3.2. Работа действительного цикла трд
- •Внутренняя (индикаторная) работа
- •Эффективная работа цикла трд
- •3.3.3. Эффективный кпд трд
- •Зависимость
- •Зависимость ηe от высоты полета н
- •Зависимость ηe от числа м полета
- •3.3.4. Тяговый (полетный) кпд трд Физический смысл тягового кпд
- •Вывод: Любое воздействие, приводящее к уменьшению разницы между cc и V, приводит к росту ηтяг. Зависимость ηтяг от высоты полета н
- •Зависимость
- •3.3.5. Полный (экономический) кпд
- •3.3.6. Энергетический баланс и потери в трд
- •4. Зависимость удельных параметров трд от параметров рабочего процесса. Основы расчета врд
- •4.1.Зависимость
- •4.2. Зависимость
- •4.3. Зависимости Rуд и сR от кпд процессов сжатия и расширения
- •4.4. Понятие о свободной энергии врд
- •4.5. Основы газодинамического расчета трд
- •5. Ракетные двигатели (рд)
- •5.1. Принцип действия и классификация рд по источнику энергии
- •5.2. Создание тяги в химическом рд
- •5.2.1. Принцип создания тяги рд
- •5.2.2. Расходный комплекс рд
- •5.2.3. Тяговый комплекс рд
- •5.2.4. Мощность рд
- •5.2.5. Удельный расход топлива
- •6. Цикл ракетного двигателя жидкого топлива (жрд)
- •6.1. Диаграмма идеального цикла рд
- •6.2. Работа идеального цикла рд
- •Так как работа цикла расходуется на приращение скорости продуктов сгорания, то есть увеличение их кинетической энергии от ск ≈ 0 до сс, то
- •6.3. Коэффициенты полезного действия цикла рд
- •6.3.1. Энергетические кпд
- •6.3.2. Импульсный кпд
- •6.3.3. Полный кпд
- •7. Реактивное сопло
- •7.1. Условия получения дозвуковых и звуковых скоростей в сопле
- •7.2. Условия получения сверхзвуковых скоростей
- •7.3. Режимы работы сужающегося реактивного сопла
- •7.2. Режимы работы
- •7.4. Режимы работы сверхзвукового реактивного сопла
- •7.5. Назначение и выбор типа рс
- •7.5.1. Сверхзвуковое рс
- •8. Статические характеристики ракетного двигателя
- •8.1. Дроссельные характеристики жрд
- •8.1.1. Особенности глубокого
- •8.2. Высотные характеристики рд
8.1.1. Особенности глубокого
дросселирования
Недостатком регулирования тяги двигателя описанным способом является уменьшение удельного импульса Iу на всех режимах ниже максимального. Это снижение связано с уменьшением , следовательно, уменьшением(углублением перерасширения), а так же ухудшением процессов в КС (,), вследствие уменьшения Δрф.
Для регулирования тяги ЖРД при постоянной величине Iу необходимо устранить причины, по которым удельный импульс снижается. Этого можно добиться, если снижать расход топлива Мт уменьшением суммарной площади проходных сечений форсунок ΣFф при Δрф = const, следовательно, и . В том случае когда ЖРД работает в атмосфере (рн > 0), для поддержания Iу = const так же необходимо регулировать относительную площадь сопла . Регулирование ΣFф и с технической точки зрения представляет сложную конструкторскую задачу и обычно не применяется. В отдельных случаях, может применяться применяется ступенчатое регулированиес помощью двухпозиционных сопел Лаваля.
8.2. Высотные характеристики рд
Высотными характеристиками (ВХ) ЖРД называются зависимости тяги R и удельного импульса Iу от высоты полета (давления окружающей среды рн) при постоянных массовом расходе топлива Мт(=const), соотношении компонентов ракетного топлива КМ (Тк = const, k = const, R = const), фиксированных размерах сопла (Fкр = const, Fc = const).
Для расчета ВХ необходимо знать зависимость величины атмосферного давления от высоты – рн = f(H). Ее обычно принимают по данным стандартной атмосферы.
Как уже отмечалось выше, сопло постоянной геометрии () имеет расчетный режим работы (рс = рн) только на одной (расчетной) высоте, на других высотах его характеристики ухудшаются. На рис. 8.5 условно показана высотная характеристика камеры ЖРД с плавно регулируемым РС Iу.рег(Н) и зависимости Iу(Н) для камер с двухпозиционным РС 2 и нерегулируемыми РС с различной .
Рис. 8.5. Высотные характеристики ЖРД с различными соплами
Удельный импульс Iу при увеличении высоты Н постоянно возрастает, так как уменьшается величина атмосферного давления рн, следовательно, в соответствие с выражением 8.11, уменьшается отрицательная составляющая – рнFc/Мт.
Iу = Iу.п – рнFc/Мт (8.11)
После прохождения расчетной высоты Нр у нерегулируемого сопла наблюдается замедление темпа роста Iу по сравнению с плавно регулируемым соплом из-за углубления режима недорасширения.
Из графиков (см. рис. 8.5) видно, что на больших высотах (при малых рн) больший удельный импульс, а значит и тягу дают сопла с большой (), однако с уменьшением высоты у них резче снижаютсяR и Iу. То есть на первых ступенях ракет выгодно использовать сопла с малой степенью расширения , а на вторых и третьих ступенях – с большой. Преимущества двухпозиционного РС перед соплом1 сказывается в области Н > Нперекл, преимущества перед соплом 3 – в области Н < Нперекл.
Характер зависимости R(Н) аналогичен зависимости Iу(Н), так как при Мт = const величина тяги зависит только от удельного импульса – R = IуМт.
Изображенные на рис. 8.5 зависимости относятся к соплам Лаваля. Кольцевые сопла (рис. 8.6, а) имеют значительно лучшие характеристики на режимах перерасширения, обладая определенной степенью саморегулирования. Штыревое сопло (рис. 8.6, б, в) приближается к плавно регулируемому соплу в широком диапазоне высот.
Рис. 8.6. Схемы сопел: а– кольцевое;б, в– штыревое.