fiz-ekz

Ä) Ëишь внутри интервàлà d в элементàх, рàзмеры которых l >> d

51) Â результàте прохождения плоской гàрмонической волны	через экрàн с двумя отверстиями( рис.)
интерференция нà экрàне( Ý ) будет иметь место:
À) при любой интенсивности пàдàющей волны
Â) отдельный фотон тàк же дифференцирует “ сàм с собой”, но	необходимо иметь сверхчувствительный

экрàн Òолько при относительно большой интенсивности поля, через отверстия будут проходить одновременно

много фотонов. Óменьшение интенсивности до уровня, когдà будут” проходить” лишь отдельные фотоны приведет к полному исчезновению интерференционной кàртины, т. к. фотон будет пролетàть только через одно из имеющихся отверстий *Ñ) при любой интенсивности, т. к. проходя через отверстия, отдельные фотоны чувствуют обà

отверстия. Îднàко в случàе попàдàния нà “ Ý ” лишь отдельных фотонов, сигнàлы об их приходе будут регистрировàться локàльно в отдельных и, кàзàлось бы, случàйно рàсположенных точкàх” Ý ”.Äифрàкционнàя кàртинà получится для рàспределения числà фотонов , пришедших нà кàждый элемент “ Ý ”, после большого числà измерений.

Ä) Õотя при прохождении отверстий фотон “ чувствует” ( кàк волны) обà отверстия при его “ исчезновении”(поглощении) нà Ý . Îн поглощàется целиком определенным электроном и информàция о

существовàнии двух отверстий

исчезàет. Ïоэтому интерференция будет нàблюдàться лишь при переходе

нà экрàн срàзу

большого числà (взàимодействующих между собой) фотонов.

52)ÍÒ» Ãоворят, что квàнтовое

число

“собственного “ моментà импульсà фотонà (спинà) всегдà

рàвно Sv =1. Ýто ознàчàет, что

модуль спинà фотонà рàвен:

À) hS = h

Â) hS=T1

Ñ) h

h

* Ä) hS

S(S +1)=

2

(S +1)= 2h

53) ÍÒ1 Ãоворят, что фотон облàдàет спином рàвным Sv

=1. Ýто ознàчàет, что:

À) его проекция нà нàпрàвление, перпендикулярное

нàпрàвлению рàспрострàнения поля, всегдà рàвнà ±h

Â) его проекция нà нàпрàвление, перпендикулярное нàпрàвлению рàспрострàнения поля

может меняться в

интервàле от −h до +h

Ñ) при взàимодействии с некоторыми чàстицàми фотоны

могут приобретàть и терять момент импульсà

ο ≤

Ls

≤ h

всегдà рàвен L2s =2h2

Ä) модуль собственного моментà импульсà фотонà

Îтвет: неверные ответы Â, Ñ.

54) ÍÒ1 Èзвестно, что рàспределение

числà фотонов нà поверхности

приемного экрàнà при проведении

опытов по интерференции светà сверх мàлой интенсивности нà дифрàкционной решетке

àнàлогично

рàспределено интенсивности волны при большой мощности светового потокà. Èз этого

результàтà

следует:

À) Âолновые свойствà сохрàняются у отдельных фотонов

Â) Ïри прохождении дифрàкционной решетки фотон, кàк и волнà, “чувствует” всю решетку

Ñ) Ôотон в свободном прострàнстве не

локàлизировàн( кàк микрочàстицà) в мàлом огрàниченном объеме, à

при попàдàнии нà приемный экрàн локàлизуется в элементе объемà, в котором происходит его “ поглощение” Ä) Ôотоны, будучи делокàлизовàнными в свободном прострàнстве, дàже при индивидуàльном

прохождении дифрàкционной решетки, взàимодействуют со своими “ пàртнерàми”(интерферируют), создàвàя дифрàкционное рàспределение нà экрàне.

Óкàжите все неверные ответы Îтвет: Ä)

55)ÍÒ -1 Èонизàционный потенциàл это:

À) Ìинимàльнàя энергия, которую можно зàтрàтить чтобы удàлить электрон из àтомà(ионà), нàходящегося в состоянии с нàименьшей энергией.

*Â) Ìинимàльнàя энергия, которую можно зàтрàтить ,чтобы удàлить электрон из àтомà(ионà), нàходящегося в состоянии с нàименьшей энергией, отнесеннàя к зàряду электронà.

Ñ)Ýнергия, которую теряет электрон при “ выбивàнии” электронà из àтомà или молекулы.

Ä) Ýнергия , которую теряет любàя быстрàя микрочàстицà, при столкновением с àтомом или молекулой, преврàщàющим нейтрàльную систему в положительный ион и электрон.

11

56)ÍÒ1 Ýнергия поляризàцииэто:

À) Ìинимàльнàя энергия, которую можно зàтрàтить, чтобы удàлить электрон из àтомà (ионà), нàходящегося в состоянии с нàименьшей энергией.

*Â) Ìинимàльнàя энергия, которую можно зàтрàтить ,чтобы удàлить электрон из àтомà(ионà), нàходящегося в состоянии с нàименьшей энергией, отнесеннàя к зàряду электронà.

Ñ)Ýнергия, которую теряет электрон при “ выбивàнии” электронà из àтомà или молекулы.

Ä) Ýнергия , которую теряет любàя быстрàя микрочàстицà, при столкновением с àтомом или молекулой, преврàщàющим нейтрàльную систему в положительный ион и электрон.

Îтвет: À)

57)ÍÒ1 Â приделàх одного периодà системы элементов веществà мàксимàльный и минимàльный потенциàл ионизàции, соответственно, имеют:

À) Ïоследний элемент периодà, первый элемент Â) Àтом метàллà, инертного гàзà Ñ) Èнертного гàзà, метàллà Ä) Ïервый элемент, последний

Âыберите все неверные ответы. Îтвет: Â, Ä.

58)Òемперàтурà плàвления кристàллов веществ минимàльнà у элементов: *À)Íàчàлà и концà периодов в системе элементов.

Â) Òолько нàчàлà периодов ( у метàллов) Ñ) Òолько концà периодов

Ä) Â средней чàсти периодов системы элементов

59)ÍÒ2 Èзвестно, что низкàя темперàтурà плàвления в первую очередь имеет место у метàллов, рàсположенных в нàчàле соответствующего периодической системы элементов. Ôизическàя причинà этого обстоятельствà- À) Ìàлàя энергия поляризàции вàлентного электронà, что приводит к слàбой связи àтомов в кристàлле.

Â) Ñлàбàя связь между àтомàми в кристàлле, т. к. все внутренние оболочки полностью зàполнены.

Ñ) Áольшàя энергия поляризàции àтомà, что препятствует обрàзовàнию их эффективных связей в кристàлле. Ä) Îттàлкивàние àтомных остàтков (положительных ионов) в кристàлле друг от другà, т. к. все вàлентные электроны свободно перемещàются по кристàллу.

60)ÍÒ1 Îпыты Ä. Ôрàнкà и Ã. Ãерцà впервые докàзàли, что внутренняя энергия àтомов изменяется: À) кàк непрерывно, тàк и дискретно *Â) дискретно Ñ) Íепрерывно

Ä) в зàвисимости от типà элементà или только дискретно, или непрерывно.

61)ÍÒ2 Çàписàть , сформулировàнное Áором условие( постулàт) стàционàрности круговых орбит электронà в àтоме водородà по шàблону aab@ ab

a{ m = a1 ; h = a2 ; rn = a3 ; rn2 = a4} b{ rn = b1;v =b2; n = b3; n2 = b4 } @{+,-,/,× = }

m - мàссà электронà, rn - рàдиус специàльной орбиты, v -скорость, nÎ N Îтвет: a1b2a3 =b3a2

61)ÍÒ2 Çàписàть , сформулировàнное Áором условие( постулàт) стàционàрности круговых орбит электронà в àтоме водородà по шàблону a = b@ c

Ãде a{v = a1; L =a2; p -a3 } b{ h -b1; h = b2 ; h2 -b3 }

c{h = c1	; h2			1				ü
		=c	2	;		=c	3	ý
					h			þ

12

@{g, / + −}

V скорость, L - момент импульсà, p - импульс, h= h - постояннàя плàнкà, n N 2π

63) ÍÒ2 Çàписàть формулу для энергии E электронà в стàционàрных состояниях àтомà водородà по шàблону:

E=a @b
Ãде a{R=a1 ; h=a2; hω −a3						}
1					}
b{n1=b1; n2 =b2 ;n			2	=b3
@{+,−,/,= }
R - постояннàя Ðидбергà,						ω -чàстотà, h - постояннàя Ïлàнкà.
Îтвет:	a1
b2

64) ÍÒ-1 Çнàчение энергии электронов нà стàционàрных орбитàх в водородоподобных ионàх имеют вид

m z2e4

1

ε n = −

e

*

, где Z – àтомный номер ионà. Ïостояннàя Ðидбергà для тàких ионов рàвнà Rz = ..

(4πε

0

)2

2h

n2

m z2e4

z2e4

z2e4

(4πε

0

)2 h

*À)

e

Â)

Ñ)

Ä)

me z2e4

(4πε0 )2 2h

(4πε0 )2 2h

(4πε0 )2

65) ÍÒ-1 Ñпектрàльный терм в àтомàх определяет:

À) Çнàчение моментà импульсà электронà в стàционàрном состоянии * Â) Ýнергию электронà в стàционàрных состояниях Ñ) Çнàчение энергии фотонà, излучàемого возбужденными àтомàми

D)×àстоту излучения светà из возбужденного àтомà

66)ÍÒ-1 Ñ точки зрения клàссической теории свойств веществà теория Áорà строения àтомов :

À) ßвляется последовàтельной, тàк кàк предполàгàет, что врàщение электронов вокруг ядрà определяется действием кулоновской силы.

Â) Íепоследовàтельнà, тàк кàк не рàссмàтривàет возможных сложных (отличных от круговых и эллиптических) трàекторий движения электронà вокруг ядрà.

Ñ) Íепоследовàтельнà, тàк кàк не учитывàет влияние других электронов нà движение рàссмàтривàемого (пробного) электронà.

* D) Íепоследовàтельнà, тàк кàк при движении по зàмкнутой трàектории любàя зàряженнàя чàстицà должнà излучàть электромàгнитные волны.

67) ÍÒ-1 Ñ точки зрения квàнтовой мехàники теория Áорà строения àтомов является

À) последовàтельной, т.к. для àтомà водородà дàёт прàвильные доступные знàчения энергии электронà в поле àтомного ядрà.

Â) последовàтельной, т.к. предполàгàет нàличие стàционàрных дискретных состояний для электронà.

*Ñ) непоследовàтельной, поскольку утверждàет, что в àтоме электроны имеют стàционàрную устойчивую трàекторию движения, нà которой они движутся с ускорением.

D) непоследовàтельной, т.к. предполàгàет, что нà стàционàрной орбите электрон имеет определённое знàчение моментà импульсà.

68) ÍÒ-3 Íà рисунке изобрàженà спектрà с определенной серией некоторого водородоподобного àтомà , рàзличные лини отмечены цифрàми (рис.). Íàибольшей длине волны соответствует линия…

13

Îтвет:5

69)ÍÒ3 Èз всего спектрà возбуждения водородоподобных àтомов выбрàны лишь соответствующие Ïереходàм в основное состояние. Èх “фотогрàфия”изобрàженà нà рисунке. Íàибольшей длине соответствует линия под номером …..

Îтвет:1

70) ÍÒ-3Èз всего спектрà Àтомы водородà облучàются электронàми с энергией εω = 12,4 эÂ. Áудет ли при этом нàблюдàться излучение из àтомов нà чàстотàх серии Áàльмерà (k = 2), где k – квàнтовое число, определяющее энергию состояния, в которое релàксируют электроны в этой серии?

À) Áудет нà всех чàстотàх. Â) Íе будет.

Ñ) Áудет нà всех чàстотàх, для которых ћω < 12,4 эÂ.

*D) Áудет однà чёткàя линия для переходà l → k, где l = 3.

71) ÍÒ-3 Àтомы водородà облучàются отдельными фотонàми с энергией εω = 12,088 эÂ. Áудет ли при этом нàблюдàться излучение из àтомов нà чàстотàх серии Áàльмерà (k = 2), где k – квàнтовое число, определяющее энергию состояния, в которое релàксируют электроны в этой серии?

À) Áудет нà всех чàстотàх. Â) Íе будет.

Ñ) Áудет нà всех чàстотàх, для которых ћω < 12,4 эÂ.

*D) Áудет однà чёткàя линия для переходà l → k, где l = 3.

72) ÍÒ-3 Àтомы водородà облучàются фотонàми с энергией εω1 = ћω1 =10,2 э и εω2 =11 эÂ. Áудут ли эти фотоны, и тогдà кàкие, возбуждàть àтомы? Åсли дà, то нà кàких чàстотàх будет нàблюдàться àтомное излучение.

À) Âозбуждàть не будут.

Â) Âозбуждàть будут обà видà фотонов, излучение произойдёт нà чàстоте ωi = εωi h

C) Âозбуждàть будут обà видà фотонов, излучение возбуждённых àтомов будет иметь место нà всех

	чàстотàх ω ≤	εω2
		h
	* D) Âозбуждение будет только фотонàми с εω1, à излучение нà чàстоте ω =			εω1
				h

73) ÍÒ-3 Àтомы водородà облучàются электронàми с энергией Åе = 12,4 эÂ. Èзлучение из àтомов будет

À) отсутствовàть.

Â) иметь место нà чàстотеν = εe , 1 . h c

*C) нàблюдàться нà чàстотàх

ν1

=

12,088эÂ

; ν

2

=

10,2эÂ

; ν3

=

1,888эÂ

h

1,88эÂ

1

h

h

D) нà чàстоте ν =

,

(минимàльнàя чàстотà серии Áàльмерà).

h(эÂ) с

74) ÍÒ-2 Àтомы водородà облучàются монохромàтическим пучком электронов. Ïервàя линия серии Ëàймàнà (излучение возбуждённых àтомов при их переходàх в основное состояние) появится при энергии

электронов ε = … эÂ
À)13,6	* Â)10,2	Ñ)12,08	Ä)12,75

14

75) ÍÒ-2 Åсли àтомы водородà переведены в возбуждённое состояние с глàвным квàнтовым числом n = 4, то число линий в спектре излучений àтомов будет рàвно

À) 1 Â) 3

*Ñ) 6

D)4

76)ÍÒ-1 Âолны де Áройля это…

À) тàкие же волны, кàк и электромàгнитные. Â) продольные волны, кàк и звуковые волны.

Ñ) волны, бегущие вместе с чàстицàми и описывàющие «дрожàние» чàстиц при их движении по трàектории.

*D) плоские волны, пропорционàльные àмплитуде вероятности обнàружения микрочàстиц в определённом элементе прострàнствà d3r(dx dy dz).

77) ÍÒ-1 Êвàдрàт модуля волновой функции де-Áройля…

À) рàвен вероятности обнàружения свободной микрочàстицы в элементе объёмà прострàнствà d3r. Â) рàвен плотности вероятности обнàружения свободной микрочàстицы в элементе объёмà прострàнствà d3r.

*Ñ) пропорционàлен плотности вероятности обнàружения свободной микрочàстицы в элементе объёмà прострàнствà d3r.

D)дàёт знàчение потокà микрочàстиц в нàпрàвлении их движения.

78)ÍÒ-1 Èнтегрàл от квàдрàтà модуля волновой функции де-Áройля по всему прострàнству

À) постояннàя конечнàя величинà.

*Â) с ростом объёмà интегрировàния неогрàниченно возрàстàет (→∞). Ñ) →0, т.к. волнà в кàждой точке – колебàтельный процесс.

D)зàвисит от условия нормировки функции.

79)ÍÒ-1 Èнтегрàл от квàдрàтà модуля волновой функции де-Áройля ψÁ по всему прострàнству «рàсходится» (→-∞)

À) т.к. чàстицà, которой сопутствует волнà, перемещàется в прострàнстве с конечной скоростью (и при t→∞, r → ∞ ).

Â) т.к., вылетев из источникà, в отсутствие внешних сил, чàстицà может двигàться в любом нàпрàвлении.

Ñ)вследствие того, что |ψÁ|2 – описывàет рàспределение микрочàстиц в неогрàниченном по поперечному сечению потоке микрочàстиц, которые в силу принципà тождественности нерàзличимы.

*D) поскольку ψÁ описывàет состояние свободной чàстицы в котором вероятность обнàружения чàстиц в любом месте прострàнствà одинàковà.

80) ÍÒ-1 Çàвисимость квàдрàтà модуля волны де-Áройля от координàт пропорционàльнà…

* À) Ñ2 = const – вероятность обнàружить свободную чàстицу в любом элементе прострàнствà неизменнà.

Â) :sin2 2π x , где x координàтà, вдоль которой нàблюдàется движение чàстицы, λÁ - длинà волны

λÁ

де-Áройля.

Ñ) :cos2 2π x., где x координàтà, вдоль которой нàблюдàется движение чàстицы, λÁ - длинà волны

λÁ

де-Áройля.

− r

D) :e λÁ – (r – рàсстояние от микрочàстицы до точки нàблюдения, λÁ - длинà волны де-Áройля ) с уменьшением λÁ движение микрочàстицы стремится к клàссическому движению по известной трàектории.

15

81) ÍÒ-1

×àстицà нàходится в состоянии свободного движения вдоль координàты х. Åё импульс и энергия

рàвны рх

, Å. Âолновàя функция де-Áройля пропорционàльнà …

1

i

r r

i

À) e

(Et− px x )

*Â)

e

(Et− px x )

Ñ) e

(E− px x )t

ih(E− px x)t

h

h

h

Ä) e

82) ÍÒ-1

Âолновàя функция де-Áройля…

*À) всегдà зàвисит от времени

Â) не зàвисит от времени

Ñ) зàвисит от времени, если движение микрочàстицы не стàционàрно.

D)не зàвисит от времени, если чàстицà нàходится в огрàниченной облàсти прострàнствà.

83)ÍÒ2 Ïриведите формулу для волновой функции де Áройля, чàстицы двигàющейся вдоль х, используя

шàблон

h

a{A=a1; i =a3 ; xe p=a5 }

b{xep=b1 ; cos=b2					;	i	=b3}
					h
ì i				h				h		}
c í		=c3; ih=c2	;		=c3;				= c4
				i				i
îh

d {(E - px x) =d1; Et - px x=d2;t (E - px x)=d3}

A -произвольнàя постояннàя , E -энергия, h= h -постояннàя Ïлàнкà; i= -1 ; px -импульс 2π

чàстицы.

84) ÍÒ1 Âолновàя функция де Áройля À) Îписывàет волну, бегущую вместе с чàстотой

Â) Ïропорционàльнà àмплитуде вероятности обнàружения чàстицы в рàзличных элементàх объемà прострàнствà в любых внешних условиях *Ñ) Ïропорционàльнà àмплитуде вероятности обнàружения чàстицы в рàзличных

элементàх объемà прострàнствà только при свободном движении в неогрàниченном прострàнстве.

Ä) Ïропорционàльнà àмплитуде вероятности обнàружения чàстицы в рàзличных элементàх объемà прострàнствà только при неогрàниченном (инфинитном) движении

85)ÍÒ1 Âолновàя функция де Áройля описывàет:

À) Òолько стàционàрные состояния чàстиц при их неогрàниченном движении *Â) Òолько стàционàрное состояние чàстиц при их неогрàниченном свободном движении Ñ) любые стàционàрные и нестàционàрные состояния при неогрàниченном

(инфинитном) движении микрочàстиц Ä) Ëюбые стàционàрные состояния

86) ÍÒ-1 Âолновàя функция де-Áройля предстàвляет собой…

À) стоячую плоскую волну Â) бегущую сферическую волну *Ñ) бегущую плоскую волну

D)рàзличные (плоскую, сферическую, цилиндрическую и т.п.) бегущие в прострàнстве волны.

87)ÍÒ-1 Ìикрочàстицà нàходится в состоянии свободного движения с импульсом p = pez . Çàпишите формулу для длины волны деÁройля по шàблону: λб =a @b

16

2 r

b{ p =b1; p=b2; p=b3} a{a1 =h; h=a2 ; p=a3} @{+,-,/}

E -энергия, h= h - постояннàя Ïлàнкà 2π

Îтвет: a2 b3

88) ÍÒ-1 Äля того, чтобы квàдрàт модуля волновой функцииψ (r) определял плотность вероятности обнàружения чàстицы в элементе объёмà d3r(dx,dy,dz) используют условие нормировки ò |ψ (rr) |2 d3r =1

(V )

V – весь объём прострàнствà.

Ýто условие для нормировки волновой функции де-Áройля (ψÁ)?

À) Ìожно и нужно.

Â) Ìожно, если чàстицà локàлизовàнà в прострàнстве.

Ñ) Ìожно, если ψÁ – сферическàя или цилиндрическàя волнà. *D) Íельзя, т.к. ψÁ – неогрàниченнàя плоскàя волнà.

89) ÍÒ-2 Èзвестно, что свободнàя чàстицà мàссой «m» нàходится в состоянии свободного движения вдоль оси z , à длинà волны де Áройля рàвнà λÁ. .Çàпишите формулу для волновой поверхности де Áройля,

используя шàблонψ =aba @c @ bc@ a{a1 =a; a2 =iπ; a3 =i}

ì		1			h		ü
b íb1	=		; b2	=exp;b3 =			ý
		λÁ			mλÁ	2
î							þ

h

c{c1 =2z; c2 = mλÁ 2 ;c 3 =λÁ } @{(, ),+,-, /}

A -произвольнàя постояннàя, i=-1

Îтвет: a1b2a2 (c2 - b1c1 )

90) ÍÒ2 Ôàзовàя скорость волны де Áройля À) рàвнà скорости чàстоты ν

*Â) всегдà больше скорости чàстоты и рàвнàvpÁ = c2 v

Ñ) зàвисит от мàссы микрочàстицы и может быть кàк больше, тàк и меньше скорости

светà vpÁ = c2 v

91)ÍÒ3 приведите формулу для фàзовой скорости волны де Áройля по шàблону ϑб =a @b

a{a1 =m;a2 =E;a3 =c; a4 =c2} b{b1 =h;b2 =ϑ;b3=mc2;b4 =ϑ2} @{+,-, /}

Îтвет: a4 b2

92)ÍÒ2 Ãрупповàя скорость волн де Áройля

17

À) рàвнà скорости чàстицы, т.к. групповàя скорость определяет перемещение волнового полетà, который хàрàктеризует локàлизàцию микрочàстицы в кàждый момент времени Â) всегдà меньше скорости чàстицы, т.к. “ волны ’ облàдàют дисперсией

Ñ) всегдà больше скорости чàстицы , т.к. эти “ волны ’ облàдàют дисперсией Ä) не существует, т. к . свободнàя чàстотà не может описывàться волновым пàкетом.

93) ÍÒ-1 Ïолный нàбор физических величин в квàнтовой физике это -

*À) вся совокупность физических хàрàктеристик системы, имеющих в рàссмàтривàемых условиях определённое знàчение и позволяющих в этой связи однознàчно зàдàть состояние (движение) , т. е. волновую функцию объектà.

Â) вся совокупность нàчàльных условий движения объектà, позволяющàя определить с помощью

урàвнения движения будущие знàчения его динàмических переменных ( p,ε и т.п.)

Ñ) всегдà знàчения компонент импульсà чàстиц и проекций их спинà, через которые определяется глàвный пàрàметр – энергия чàстицы.

D) всегдà знàчения компонент импульсà или моментà импульсà (при врàщàтельном движении), чàстицы, позволяющие определить её энергию.

94) ÍÒ1 Ïолный нàбор физических величин, зàдàющих состояние(движение) мàтемàтических объектов À) имеет место в квàнтовой физике и отсутствует в клàссической физике *Â) Â квàнтовой физике всегдà меньше , чем в клàссической.

Ñ) Â квàнтовой физике может быть кàк больше, тàк и меньше, чем в клàссической. Ä) Â квàнтовой физике он меньше или рàвен полному нàбору клàссического описàния

95) Ôизические волны из полного нàборà для микрообъектов À) имеют определенное знàчение в рàссмàтривàемом состоянии.

Â) могут быть измерены одновременно или последовàтельно с любой доступной степенью тонности, т.к измерение одной из них не приводит к неконтролируемому изменению другой.

Ñ)могут измерены одновременно, но не последовàтельно т. к. измерение одной из них “ рàзрушàет ”состояние микрообъектà.

Ä) с любой доступной степенью точности может быть измеренà только однà величинà, т. к. ее измерение полностью рàзрушàет состояние Îпределите все неверные ответы Îтвет: Ñ, Ä

96) тÍÒ1 волновàя функция и состояние движения квàнтового объектà будет полностью зàдàно, если определены À) все физические величины из полного нàборà

Â) импульс и энергия объектà Ñ) векторà импульсà и моментà импульсà объектà, т.к . они зàдàдут его энергию

Ä0 в кàждый момент времени его координàты и компоненты импульсà Íеверные ответы: Â,Ñ,Ä.

97)ÍÒ1 Äифрàкция электронов имеет место, потому что *À) кàждый электрон воспринимàет (“чувствует”) окружàющую его обстàновку(дифрàкционную систему) нелокàльно.

Â) электроны, проходя через дифрàкционную систему, взàимодействуют между собой.

Ñ) после прохождения дифрàкционной решетки кàждый электрон делится нà волновые пàкеты, которые, кàк и обычные волны, интерферируют между собой нà приемном экрàне.

Ä) до прохождения дифрàкционной системы трàектория кàждого электронов не определенà и он может “ пройти” через любое из пускàющих его отверстий.

98)ÍÒ1 Åсли ò		ψ		2	d3r=1, где V -объем всего прострàнствà, в котором ψ ¹ 0 , то		r	,t)		2
							ψ (r

V

r

À) рàвен плотности вероятности обрàщения микрочàстицы в состояние сψ (r,t) в элементе объемà с координàтàми x , x + dx , y , y +dy , z , z +dz

Â) рàвен плотности вероятности обнàружения микрочàстицы в пределàх объемà V

18

Ñ) определяет вероятность обнàружения микрочàстицы в любом единичном объеме( в пределàх V )

Ä) будет пропорционàльнà вероятности обнàружения микрочàстицы в объеме V Íеверные ответы: Â,Ñ,Ä

99) ÍÒ1 если òψ 2 d3r=1, где V -объем в котором локàлизовàнà микрочàстицà, то

V

r 2 3

произведение ψ (r) d r

À) рàвно плотности вероятности обнàружения микрообъектà в элементàх объемà с координàтàми x , x + dx , y , y +dy , z , z +dz (rr, drr)

Â) определяет вероятность нàхождения объемà d3r=dxdydz , ò рàсположенного в любом месте объемà V

*Ñ) определяет вероятность нàхождения объемà d3r=dxdydz , огрàниченного координàтàми rr,drr

r

Ä) не имеет физического смыслà, носителем которого является толькоψ (r,t)

100)ÍÒ1 Èзвестно, что впервые дифрàкцию нàблюдàли нà кристàллàх твердых тел. Ýто связàно с тем, что для нàблюдения дифрàкции длинà волны де Áройля (λÁ ) должнà быть: À) много больше постоянной “дифрàкционной решетки”(à)

Â) много меньше постоянной решетки(à) *Ñ) меньше, но срàвнимой с ”à” Ä) больше, но срàвнимой с ”à”

101)ÍÒ2 Èзвестно, что впервые дифрàкцию нàблюдàли нà кристàллàх твердых тел. Ïростейшее описàние тàкой дифрàкции используют условие мàксимумов Âульфà-Áренà. Ïриведите формулу для этого условия по шàблону: сa@ ab@ cb

a{a1 =; a2 =ϑ ;a3 =λ} b{b1 =d; b2 =n;b3 =2} c{c1 =2; c2 =; c2 =λ} @{+,−./ . =}

d -постояннàя кристàллической решетки(рàсстояние между àтомными “слоями”) ϑ -угол “сложения”

n =1,2,3,-порядоу дифрàкционного мàксимумà λ -длинà волны де Áройля

Îтвет: c3a2 = a3b2 c1b1

102) ÍÒ-1 ×тобы докàзàть, что микрочàстицы облàдàют волновыми свойствàми необходимо обнàружить…

À) тàкже кàк и для волн, их деление нà более мелкие чàсти (дробление) при прохождении рàзличных препятствий.

Â) возможность их попàдàния в рàзные точки приёмного блокà (экрàнà) при прохождении мàлых отверстий.

*Ñ) для отдельных чàстиц явление дифрàкции и интерференции.

D)явление дифрàкции (интерференции) для потокà одинàковых чàстиц.

103)ÍÒ-1 ×ёткàя дифрàкция электронов от двух мàлых отверстий с рàзмером « a », центры которые

19

рàсположены нà рàсстоянии d будет нàблюдàться

À) при d ≤ λÁ, λÁ - длинà волны де-Áройля *B) если λÁ < d

C)при a ≥re рàдиусà электронà, соотношение между λÁ и d не имеет знàчения.

D)всегдà, если электрон облàдàет волновыми свойствàми (т.к. электрон точечный объект)

104)ÍÒ-1 Ïолным нàбором физических величин в клàссической физике является…

À) импульсы и скорости кàждой из чàстиц (υ(t), p (t)) , позволяющие определить энергию и нàпрàвление движения.

*Â) координàты и скорости (импульсы) кàждой из чàстиц в некоторый момент t0, позволяющие с помощью урàвнений движения нàйти трàекторию (т.е. предскàзàть будущее чàстиц).

Ñ) те же физические величины, что и в квàнтовой физике, но теперь имеющие определённые знàчения.

D) координàты чàстиц в кàждый момент времени x(t), y(t), z(t) (т.е. множество их знàчений), т.к. связь между ними (r (t))дàёт трàекторию движения.

105) ÍÒ-1 Ïри свободном движении микрочàстицы полным нàбором физических величин, определяющих

состояние её движения в прострàнстве является…

À) координàты (x, y, z) и энергия ε чàстицы.

* Â) Òри компоненты векторà импульсà чàстицы.

Ñ) постояннàя Ïлàнкà ћ и три компоненты векторà импульсà.

D)три компоненты векторà импульсà и энергия.

107)ÍÒ-2 Ìикрочàстицà мàссой m и зàрядом q ускоренà рàзностью потенциàлов U. Ïриведите формулу для длины волны де Áройля , используя шàблон:

Îтвет:

Çàдàчà 3.7) ÍÒ-2 Äлинà волны де-Áройля электронà окàзàлàсь рàвной λÁ ≈ 1,08 10-10 м. Ðàзность потенциàлов, которую прошёл электрон рàвнà U = …(округлить до целых десятков))

Îтвет: 130

Çàдàчà 3.8) ÍÒ-2 Ýнергия ионизàции àтомà водородà ε(i) = 13,6 эÂ, à его рàзмер принимàют рàвный

удвоенному рàдиусу первой боровской орбиты r @ 0, 53×10−10			ì . Îтношение длины волны де-Áройля
	Á
λÁ(Å(i)) для укàзàнной энергии к длине окружности 2πrÁ = LÁ:
À)	LÁ	>1
	λÁ

B)LÁ <1 λÁ

C)LÁ @ 2 λÁ

*D) LÁ ;1 λÁ

Çàдàчà3.9) HT-3 Ýлектрон движется по окружности рàдиусà 1мм в однородном мàгнитном поле Â = 10 -3

Òл (~ мàгнитного поля Çемли). Äлинà волны де-Áройля тàкого электронà рàвнà λÁ ≈ … ×10−6 (округлить до целых единиц)

Îтвет: 4

108) ÍÒ-1 Êвàдрàт àмплитуды электромàгнитной волны определяет плотность энергии электромàгнитного поля в рàссмàтривàемом элементе объёмà прострàнствà. Êвàдрàт модуля волновой функции определяет…

20