fiz-ekz

13. (ÍT1). (Ç). Íà пути пучкà стоит экрàн с круглым отверстием, который вырезàет 7 зон Ôренеля для точки нàблюдения Ì. Åсли зàкрыть 2, 4 и 6 зоны, то интенсивность

светà в точке Ì:
*À) увеличится; Â) уменьшится; Ñ) стàнет рàвной 0;	D) не изменится.

14. (ÍT1). (Ç). Íà пути пучкà стоит экрàн с круглым отверстием, который вырезàет 7 зон Ôренеля для точки нàблюдения Ì. Åсли зàкрыть 2 – 7 зоны, интенсивность

светà в точке Ì:
À)*увеличится; Â) уменьшится; Ñ) стàнет рàвной 0;	D) не изменится.

15 (ÍT1). (Ç). Íà пути пучкà стоит экрàн с круглым отверстием, которое вырезàет 7 зон Ôренеля для точки нàблюдения Ì. Åсли зàкрыть 1 - 6 зоны, интенсивность светà в точке Ì:

À) увеличится;		*Â)уменьшится;	Ñ)стàнет рàвной 0;	D) не изменится
16.	(ÍÒ1). (Ç). Êолебàния, приходящие в точку Ì от двух крàёв соседних зон
Ôренеля отличàются нà фàзу, рàвную:
	À) 2π;	*Â) π;	Ñ) π/2;	D) 3π/2.
17.	(ÍÒ1). (Ç). Äиàфрàгмà открывàет три зоны Ôренеля. Åсли зàкрыть вторую зону,
то àмплитудà колебàний в точке нàблюдения:
	*À)*Óвеличится в 2 рàзà;		Â)Îстàнется без изменения;
	Ñ) Óвеличится в 1,4 рàзà;		D) Óменьшится в 1, 4 рàзà.

4.2.Ýлементы теоретического описàния.

1.(ÍÒ1). (Ç). Äиàфрàгмà открывàет три зоны Ôренеля. Èнтенсивность колебàний в точке

нàблюдения, если изменить фàзу колебàний во второй зоне Ôренеля нà π: À) остàнется без изменений; Â) увеличится в три рàзà; *Ñ) увеличится в девять рàз;

D) окàжется близкой к нулю.

2. (ÍT2). (Ç). Òочечный источник светà с длиной волны λ рàсположен нà большом рàсстоянии от непрозрàчной прегрàды с отверстием рàдиусà R. ×исло открытых зон Ôренеля нà отверстии для точки нàблюдения, нàходящейся нà рàсстоянии L от

прегрàды, рàвно: A. λL / R2

*B. R2 / λL

C. RL / λ2

D. L2 / Rλ

3.(ÍÒ2). (Ç). Â методе зон Ôренеля утверждàется, что в точке нàблюдения àмплитудà волн от кàждой последующей зоны меньше, чем от предыдущей. Ãлàвной физической

причиной этого является:

À) Óвеличение углà нàблюдения с ростом ее номерà. Â) Èзменение площàди зоны с ростом ее номерà.

*Ñ) Ðост рàсстояния от выбрàнной точки нàблюдения до зоны.

D) Óменьшение площàди зоны и увеличение рàсстояния до точки нàблюдения.

201

4. (ÍÒ1). (Ç). Ðàзличàют двà видà дифрàкции – Ôрàунгоферà и Ôренеля. Åсли r0 -

мàсштàб резкой неоднородности для волн, λ - длинà волны, l - рàсстояние от неоднородности до точки нàблюдения, то дифрàкция Ôрàунгоферà нàблюдàется при:

r2				r λ		r2			r2
*A)	0	= 1;	B)	0	=1; C)	0	³1;	D)	0	1?.
				l2
lλ						lλ		lλ

5. (ÍÒ1). (Ç). Ðàзличàют двà видà дифрàкции – Ôрàунгоферà и Ôренеля. Åсли r0 - мàсштàб

резкой неоднородности для волн, λ - длинà волны, l - рàсстояние от неоднородности до точки нàблюдения, то дифрàкция Ôренеля нàблюдàется при:

	r2			r λ		r2		r2
A)	0	= 1;	B)	0	=1; * C)	0	³1;	D)	0	1?.
				l2
lλ						lλ		lλ

6 . (ÍÒ1). (Ç). Ðàзличàют двà видà дифрàкции – Ôрàунгоферà и Ôренеля. Åсли r0 -

мàсштàб резкой неоднородности для волн, λ - длинà волны, l - рàсстояние от неоднородности до точки нàблюдения, то дифрàкцией обычно можно пренебречь при:

r2

r λ

r2

r2

A)

0

= 1;

B)

0

=1; C)

0

³1;

*D)

0

1?.

l2

lλ

lλ

lλ

7. (ÍÒ1). (Ç). Äифрàкция Ôрàунгоферà имеет место при

r2

= 1, где r - мàсштàб

0

lλ

0

неоднородности среды для волн, λ - длинà волны, l - рàсстояние от неоднородности до точки нàблюдения. Óсловие вытекàет из требовàния, чтобы À) приходящие элементàрные волны от рàзличных учàстков неоднородности можно было считàть сферическими;

Â) приходящие элементàрные волны от рàзличных учàстков неоднородности можно было считàть плоскими; Ñ) оптическàя рàзность лучей от рàзных учàстков неоднородностей былà £π ;

*D) лучи отрàзных учàстков неоднородности можно было считàть прàктически пàрàллельными.

8. (ÍÒ1). (Ç). Íà рис приведенà векторнàя диàгрàммà изменения àмплитуды колебàний в точке нàблюдения волны при постепенном открытии зон Ôренеля. À0 – àмплитудà волнового поля в точке при свободном рàспрострàнении волны, I0 - интенсивность. Îтрезок ÑÎ рàвен:

A) 2A ; B)	A0	; *C) A ; D)	A	£ A
0	2	0	2	0

9. (ÍÒ1). (Ç). Íà рис. приведенà векторнàя диàгрàммà изменения àмплитуды колебàний в точке нàблюдения волны при постепенном открытии зон Ôренеля. À0 – àмплитудà волнового поля, I0 - интенсивность. Îткрытà треть первой зоны Ôренеля. Îтношение интенсивности в точке нàблюдения

к интенсивности волны ,пàдàющей нà экрàн Iн , рàвно:

I0

202

À) 0.5; *Â) 1; Ñ) 2; D) 3.

10. (ÍÒ2). (Ç). Íà рис. приведенà векторнàя диàгрàммà изменения àмплитуды колебàний в точке нàблюдения волны при постепенном открытии зон Ôренеля. À0 – àмплитудà волнового поля, I0 - интенсивность. Îткрытà половинà первой зоны Ôренеля. Îтношение интенсивности в точке нàблюдения

к интенсивности волны ,пàдàющей нà экрàн Iн , рàвно:

I0

À) 0.5; Â) 1; *Ñ) 2; D) 3.

11. (ÍÒ1). (Ç). Íà рис. приведенà векторнàя диàгрàммà изменения àмплитуды колебàний в точке нàблюдения волны при постепенном открытии зон Ôренеля. À0 – àмплитудà волнового поля, I0 - интенсивность. Îтношение àмплитуды в точке нàблюдения к àмплитуде плоской волны, пàдàющей

нà экрàн

Aн

, с диàфрàгмой, открывàющей 2

1

зоны

A0

3

Ôренеля приблизительно рàвно:

A) €

1

;

B) €

1

;

C) ‰

1

;

*D) € 1.

3

2

3

12. (ÍÒ2). (Ç). Ïри дифрàкции Ôрàунгоферà нà щели рàзмером «à» условия мàксимумов и минимумов интенсивности имеют вид ( ϕ - угол между нормàлью к плоскости щели и нàпрàвлением лучей, m N ):

*À)sinϕ

= ±

λ(2m +1)

,

sinϕ

= ±

λm

, кроме мàксимумà нулевого порядкà при ϕ = 0 ;

min

max

2a

a

Â) sinϕ

= ±

λ(2m +1)

,

sinϕ

= ±

λm

, кроме мàксимумà нулевого порядкà при ϕ = 0 ;

min

max

2a

2a

Ñ) sinϕ

= ±

λm

,

sinϕ

= ±

λ(2m +1)

;

max

2a

min

2a

D) sinϕ

= ±

λm

,

sinϕ

= ±

λ(2m +1)

.

max

4a

min

4a

13. (ÍÒ2). (Ç). Ïри дифрàкции Ôрàунгоферà нà щели шириной «à» мàксимàльное число мàксимумов, которые могут нàблюдàться нà приемном экрàне определяется из условий:

A)sinϕ =	λ		(2m +1) ≤1, m N;	*B) sinϕ =	λ	m ≤1, m N;
	2a				a
C) sinϕ =	λ		m ≤1, m N;	D) sinϕ ≤	λ	(2m +1) ≤1, m N.
	2a				a

14. (ÍÒ1). (Ç). Èнтенсивность нà экрàне в центре дифрàкционной кàртины от диàфрàгмы, нà которой уклàдывàются 3 зоны Ôренеля, рàвнà l1, à при отсутствии диàфрàгмы рàвнà l0. Ïри этом:

À) l0/l1=3; *Â) l0/l1=1/4; Ñ) l0/l1=1/2; D) l0/l1=2

15. (ÍÒ2). (Ç). Àмплитудà волны в точке нàблюдения, если нà ее пути устàновить экрàн, открывàющий 3,5 зоны Ôренеля, À) Óвеличится в ≈2 рàзà; Â)Îстàнется без изменения;

203

Ñ)*Óвеличится в ≈1,4 рàзà;

D)Óменьшится в ≈1, 4 рàзà

16. (ÍÒ3). (Ç). Ïлоскàя волнà пàдàет нà плоский экрàн с круглым отверстием (см. рисунок) рàдиусà r0 . Â точке нàблюдения z = 0 в отверстии уклàдывàется две зоны Ôренеля. Â точкàх Î и Î1, смещенной нà

рàсстояние z1 = r0 , будут нàблюдàться: 2

À) Â т. Î – минимум интенсивности, в т. Î1 – минимум. Â) Â т. Î – мàксимум интенсивности, в т. Î1 – минимум *Ñ) Â т. Î – минимум интенсивности, в т. Î1 – мàксимум D) Â т. Î – мàксимум интенсивности, в т.Î1 – мàксимум.

17. (ÍÒ3). (Ç). Ïлоскàя волнà пàдàет нà плоский экрàн с круглым отверстием (см. рисунок) рàдиусà r0 . Èз точки

нàблюдения z = 0				в отверстии виднà однà зонà Ôренеля. Â
т.Î и точкàх Î1 и Î2, смещенных относительно нàчàлà нà
рàсстояние z	1	=	r0	и z	2	= r , соотношение интенсивностей:
		2				0
A) I0 > I1 > I1;			*B) I0 > I1 I1 < I2 I2 < I0 ; C) I0 > I1 I2 > I0 ,I1; D) I2 > I1 I0 = I2

18. (ÍÒ1). (Ç). Íà рис приведенà векторнàя диàгрàммà изменения àмплитуды колебàний в точке нàблюдения волны при постепенном открытии зон Ôренеля. I0 - интенсивность

волны. Äля точки нàблюдения открыто три зоны Ôренеля. Àмплитудà поля рàвнà:

A) BD; B) OC; *C) OD; D) OA + BD

19. (ÍÒ1). (Ç). Íà рис приведенà векторнàя диàгрàммà изменения àмплитуды колебàний в точке нàблюдения волны при постепенном открытии зон Ôренеля. I0 - интенсивность волны. Äля точки нàблюдения открыто четыре зоны Ôренеля. Àмплитудà поля рàвнà :

A) EC; *B) OE; C) ED; D) CD

20. (ÍÒ1). (Ç). Ðàспределение интенсивности излучения нà приемном экрàне после прохождения плоской волны сквозь дифрàкционную решетку описывàют формулой

2

æ πa

ö

2

æ

π d

N sin ϕ

ö

sin

ç

sinϕ ÷

sin

ç

÷

λ

λ

I (ϕ) = I0

è

ø

×

è

ø

. I0 - это:

πa

2

æπd

ö

æ

ö

2

ç

sinϕ ÷

sin

ç

sinϕ ÷

λ

λ

è

ø

è

ø

À) мàксимàльное знàчение интенсивности излучения в центре одной щели;

204

Â) мàксимàльное знàчение интенсивности излучения в центре экрàнà ( ϕ = 0 ) от одной щели; Ñ) мàксимàльное знàчение интенсивности излучения в центре экрàнà ( ϕ = 0 ) от всех щелей;

*D) интенсивность пàдàющей нà дифрàкционную решетку волны.

21. (ÍÒ1). (Ç). Ðàспределение интенсивности излучения нà приемном экрàне после прохождения плоской волны сквозь дифрàкционную решетку описывàют формулой

2

æ πa

ö

2

æ

π d

N sin ϕ

ö

sin

ç

sinϕ ÷

sin

ç

÷

λ

λ

I (ϕ) = I

0

è

ø

×

è

ø

. à и d - это:

æ

πa

ö2

2

æπd

ö

ç

sinϕ ÷

sin

ç

λ

sinϕ ÷

λ

è

ø

è

ø

À) à- рàсстояние между щелями решетки, d – ширинà непрозрàчных для волны учàстков в решетке;

Â) à - постояннàя решетки, d - ширинà щелей; *Ñ) à - ширинà щелей, d - постояннàя решетки;

D) à - ширинà непрозрàчных учàстков между щелями решетки, d - постояннàя решетки.

22. (ÍÒ2). (Ç). Ðàспределение интенсивности излучения нà приемном экрàне после прохождения плоской волны сквозь дифрàкционную решетку описывàют формулой

2

æ πa

ö

2

æ

π d

N sin ϕ

ö

sin

ç

sinϕ ÷

sin

ç

÷

λ

λ

I (ϕ) = I

0

è

ø

×

è

ø

. Ïервый дробный сомножитель в формуле

æ

πa

ö2

2

æπd

ö

ç

sinϕ ÷

sin

ç

λ

sinϕ ÷

λ

è

ø

è

ø

описывàет:

À) рàспределение àмплитуды поля в результàте дифрàкции волны нà одной щели в зàвисимости от углà ϕ , под которым виднà решеткà из рàссмàтривàемой точки точки нàблюдения нà экрàне; *Â) рàспределение квàдрàтà àмплитуды поля в результàте дифрàкции волны нà одной

щели в зàвисимости от углà ϕ , под которым виднà решеткà из рàссмàтривàемой точки нàблюдения нà экрàне; Ñ) зàвисимость интенсивности излучения, попàдàющего нà экрàн, от углà φ и à отдельных

щелей решетки, нàходящихся нà рàсстоянии à от ее центрà, излучение от которых пàдàет нà центр экрàнà под углом φ;

D) зàвисимость интенсивности излучения в центре экрàнà от углà φ и à отдельных щелей решетки, нàходящихся нà рàсстоянии à от ее центрà, излучение от которых пàдàет нà центр экрàнà под углом φ.

23. (ÍÒ1). (Ç). Ðàспределение интенсивности излучения нà приемном экрàне после прохождения плоской волны сквозь дифрàкционную решетку описывàют формулой

2

æ πa

ö

2

æ

π d

N sin ϕ

ö

sin

ç

sinϕ ÷

sin

ç

÷

λ

λ

I (ϕ) = I

0

è

ø

×

è

ø

. Âторой дробный сомножитель в формуле

æ

πa

ö2

2

æπd

ö

ç

sinϕ ÷

sin

ç

λ

sinϕ ÷

λ

è

ø

è

ø

учитывàет, что:

205

*À) àмплитудà поля нà кàждом элементе приемного экрàнà рàвнà суперпозиции àмплитуд от кàждой из N щелей;

Â) интенсивность поля нà кàждом элементе приемного экрàнà рàвнà суперпозиции

N

àмплитуд от кàждой из N щелей ( IN = åIi = NI0 );

i=1

Ñ) àмплитудà поля нà кàждом элементе экрàнà рàвнà произведению àмплитуд от кàждой из N щелей, что приводит к увеличению интенсивности в N2 рàз;

D) интенсивность поля нà кàждом элементе экрàнà рàвнà произведению интенсивностей от кàждой из N щелей, что приводит к росту интенсивности IN : I0N .

24. (ÍÒ2). (Ç). Ðàспределение интенсивности излучения нà приемном экрàне после прохождения плоской волны сквозь дифрàкционную решетку описывàют формулой

2

æ πa

ö

2

æ

π d

N sin ϕ

ö

sin

ç

sinϕ ÷

sin

ç

÷

λ

λ

I (ϕ) = I

0

è

ø

×

è

ø

. Óглы, вдоль которых нàпрàвлены лучи с

æ

πa

ö2

2

æπd

ö

ç

sinϕ ÷

sin

ç

λ

sinϕ ÷

λ

è

ø

è

ø

мàксимàльной интенсивностью (глàвные мàксимумы), определяются из соотношений:

*A) sinϕ =

λ

m, m = ±0,1,2,... ;

B) sinϕ =

λ

m, m = ±0,1, 2,... ;

d

a

C) sinϕ =

λ

m,

sinϕ =

λ

m,

m = ±0,1, 2,... ; D) sinϕ =

λ

2m +1

,

sinϕ =

λ

m, m = ±0,1, 2,...

d

a

a 2

a

25. (ÍÒ2). (Ç). Ðàспределение интенсивности излучения нà приемном экрàне после прохождения плоской волны сквозь дифрàкционную решетку описывàют формулой

2

æ πa

ö

2

æ

π d

N sin ϕ

ö

sin

ç

sinϕ ÷

sin

ç

÷

λ

λ

I (ϕ) = I

0

è

ø

×

è

ø

. Îсновные глàвные мàксимумы I

N

» I

0

N2

æ

πa

ö2

2

æπd

ö

ç

sinϕ ÷

sin

ç

λ

sinϕ ÷

λ

è

ø

è

ø

излучения лежàт в интервàле углов:

mλ

mλ

*A) sinϕ = ±

λ

;

B) -

π

£ ϕ £

π

;

C) -

< sinϕ <

, m <

λ

;

D) sinϕ = ±

λ

.

a

a

a

2

2

a

d

26.(ÍÒ1).(Ç). Óгловàя дисперсия спектрàльного приборà (дифрàкционной решетки и т.п.): À) величинà, определяющàя угловое «рàсстояние» между ближàйшими глàвными мàксимумàми; *Â) коэффициент пропорционàльности между угловым смещением дифрàкционного

мàксимумà при изменении длины волны излучения (δϕ = Dδλ );

Ñ) ) коэффициент пропорционàльности между угловым смещением дифрàкционного мàксимумà при изменении чàстоты излучения (δϕ = Dδω );

D) угловàя ширинà глàвных дифрàкционных мàксимумов с зàдàнной длиной волны λ. 27. (ÍÒ1). (Ç). Èзвестно, что условие глàвных мàксимумов для дифрàкционной решетки

определяется соотношением sinϕ = λm . Óгловàя дисперсия рàвнà:

	m		d cosϕ		d				mN
*A)		; B)		;	C) arcsin	λ	;	D)		, где N - число штрихов в решетке.
	d cosϕ
			m			d		d cosϕ

206

28. (ÍÒ1). (Ç). Êритерий Ðелея для рàзрешения двух спектрàльных линий в дифрàкционной решетке соответствует условию, при котором *À) глàвные мàксимумы одного порядкà близких линий сдвинуты тàк, что мàксимум одной линии совпàдàет с ближàйшим минимумом другой линии;

Â) глàвный мàксимум линии первого порядкà одной рàсположен посередине между мàксимумàми 1-го и 2-го порядкà другой; Ñ) глàвные мàксимумы нулевого порядкà линий сдвинуты относительно друг другà нà

(λ −λ ) угол δϕ ≈ 1 2 Nd ;

D) глàвные мàксимумы нулевого порядкà линий сдвинуты относительно друг другà нà

(λ −λ ) угол δϕ ≈ 1 2 a .

29. (ÍÒ2). (Ç). Ðàзрешàющàя способность (R) спектрàльного приборà (рàзрешàющàя силà) определяется соотношением:

À) R =

λ

, где

λ

=

λ1λ2 , λ = λ1 − λ2

- рàзность длин волн двух линий,

λ

удовлетворяющих критерию Ðелея;

Â) R =

λ

, где

λ

=

,

λ = λ − λ - рàзность длин волн двух линий,

λ λ

2

λ

1

1

2

удовлетворяющих критерию Ðелея;

*Ñ) R =

λ

, где

λ

=

λ1 +λ2

,

λ = λ −λ

2

- рàзность длин волн двух линий,

λ

2

1

удовлетворяющих критерию Ðелея;

D) R =

λ

, где

λ

=

λ1 +λ2

,

λ = λ −λ

2

- рàзность длин волн, при которых минимум

λ

2

1

линии одного порядкà совпàдàет с мàксимумом другой линии следующего порядкà.

30. (ÍÒ1). (Ç). Äля двух спектрàльных линий в дифрàкционной решетке глàвный

мàксимум m-го порядкà, угол для которого определяется соотношением sinϕ = λ1m , d

совпàдàет с ближàйшим минимумом для второй линии, для которого d sinϕ = mλ2

+

λ2

.

Ðàзрешàющàя способность (R) дифрàкционной решетки рàвнà:

N

*A) mN; B)

N

; C) (mN )2 ;

D)

λ1

m

.

m

λ2

m +

1

N

31. (ÍT1). (Ç). Óгловые дисперсии спектров 2-го порядкà (D2) и 4--го порядкà (D4) связàны отношением:

*A. D4 / D2 ≈ 2; B. D4 / D2 ≈ ½ ; Ñ. D4 ≈ D2 ; D. D4 / D2 ≈ 4.

32. (ÍÒ1). (Ç). Åсли диàфрàгмà открывàет мàлую чàсть зоны Ôренеля, то нà экрàне: *À) нàблюдàется дифрàкция Ôрàунгоферà:

Â) нàблюдàется дифрàкция Ôренеля; Ñ) дифрàкция отсутствует;

D) может нàблюдàться в зàвисимости от рàсстояния до приемникà дифрàкция Ôрàунгоферà или Ôренеля.

207

33.-(ÍT1). (Ç). Íà узкую щель шириной «à» нормàльно пàдàет пàрàллельный пучок монохромàтического светà с длиной волны λ. Ðàзность фàз между волнàми, идущими от крàёв щели в нàпрàвлении углà θ определяется формулой:

*A)	2πa	sinθ ;	B) asinθ ; C)	2πλ	sinθ;	D)	2π	acosθ.
	λ			a			λ

34. (ÍT1). (Ç). Ïàрàллельный пучок монохромàтического светà с длиной волны λ пàдàет нормàльно нà узкую щель. Â нàпрàвлении θ нàблюдàется мàксимум интенсивности в спектре 1-го порядкà, если рàзность ходà между волнàми, идущими от крàёв щели рàвнà:

À) λ; Â) λ/2; *Ñ) 3λ/2; D) 2λ

35.	(ÍT1). (Ç). Åсли увеличить период дифрàкционной решётки в 2 рàзà, то угловàя
дисперсия в спектре 2-го порядкà:
	À) увеличится в 4 рàзà;	Â) увеличится в 2 рàзà;
	Ñ) не изменится;	*D) уменьшится в 2 рàзà/
36.	(ÍT1). (Ç). Ïлоскàя монохромàтическàя световàя волнà нормàльно пàдàет нà
узкую щель. Ïри увеличении ширины щели в двà рàзà угловàя ширинà
центрàльного мàксимумà:
	À) увеличится в 2 рàзà;	*Â) уменьшится в 2 рàзà;
	Ñ) уменьшится в 4 рàзà;	D) не зàвисит от ширины щели.

37. (ÍÒ1). (Ç). Êвàрцевую призму считàют спектрàльным прибором, облàдàющим нормàльной дисперсией в оптическом диàпàзоне. Ñ ростом чàстоты углы рàссеяния (преломления) для призмы и дифрàкционной решетки:

À) увеличивàются; Â) уменьшàются; *Ñ) у призмы увеличивàются, у глàвных мàксимумов решетки уменьшàются;

D) у призмы уменьшàются, у глàвных мàксимумов решетки увеличивàются.

38. (ÍT2). (Ç). Íà рис. приведены спектры одного порядкà для 2-х дифрàкционных

решёток (d- период, N – число штрихов нà всей решётке).
Íà основàнии этих рисунков можно скàзàть, что:
À) d1<d2, N1<N2;	*Â) d1>d2, N1<N2;
Ñ) d1=d2, N1<N2;	D) d1>d2, N1>N2.	λ 1 λ2 λ3					λ 1 λ2 λ3

39. (ÍÒ2). (Ç). Ìàксимàльный порядок спектрà дифрàкционной решетки с периодом d при освещении светом с длиной волны λ определяется соотношением

*À) m=d/λ; B) m = λ/d; C) m=2d / λ;

D) порядок не зàвисит от укàзàнных пàрàметров.

40.(ÍÒ1). (Ç). Ïоложение глàвных мàксимумов после прохождения дифрàкционной решетки светом с длиной волны λ определяется пàрàметром (см. рисунок) :

À) L; *B) d; C) Ïроизведением λ*d; D) à.

4.3. Çàдàчи.

208

1. (ÍÒ2). (Ç). Â результàте дифрàкции Ôрàунгоферà нà щели, для которой a = 2

λ

диàгрàммà нàпрàвленности обрàзовàвшегося волнового лучà (I (ϕ)) (т.е. углы, где I(0)

существует волновое поле дифрàкционного мàксимумà нулевого порядкà) рàвнà: *A) 600; B) 300 ; C) 450 ; D) 900.

2. (ÍÒ2). (Ç). Â результàте дифрàкции Ôрàунгоферà нà щели, для которой a = 4

λ

диàгрàммà нàпрàвленности обрàзовàвшегося волнового лучà (I (ϕ)) (т.е. углы, где I(0)

существует волновое поле дифрàкционного мàксимумà нулевого порядкà) рàвнà A) ≈ 600; *B) ≈ 280; C) ≈ 450; D) ≈120.

3. (ÍÒ2). (Ç). Ïлоскàя волнà с длиной λ и интенсивностью I0

пàдàет нà экрàн с диàфрàгмой рàдиусà r0 . Çà экрàном исследуется зàвисимость интенсивности излучения от рàсстояния до экрàнà (см. рисунок). Ìàксимàльнàя интенсивность Im (zm ) и соответствующее рàсстояние zm рàвны:

A) I

= I

,

z

= 0;

*B) I

= 4I

,

z

=

r2

;

m

0

m

m

0

m

0

λ

C) Im

= 2I0

, zm

r2

D) Im = 4I0,

zm = 0,

=

0

;

2λ

4. (ÍÒ2). (Ç). Ïлоскàя волнà с длиной λ и интенсивностью I0

пàдàет нà экрàн с диàфрàгмой рàдиусà r0 . Çà экрàном исследуется зàвисимость интенсивности излучения от рàсстояния до экрàнà (см. рисунок). Ìинимàльное знàчение интенсивности имеет место нà рàсстоянии zmin рàвном :

r2

r2

r2

A) z

min

=

0

;

*B) z

=

0

;C)

z

min

=

0

, m → ∞; D) z =

λ

min

2λ

mλ

min

5. (ÍÒ3). (Ç). Ïлоскàя волнà с длиной λ и интенсивностью I0

пàдàет нà экрàн с диàфрàгмой рàдиусà r0 . Çà экрàном исследуется зàвисимость интенсивности излучения от рàсстояния до экрàнà (см. рисунок). Èнтенсивность I (z) → I0 при

r02

3λ

A) z → ∞, z → 0; B) z → 0; C) z = r02 ;

λ

*D)z → 0 и всех промежуточных знàчениях, лежàщих

между	1	<	zλ	<	1	1		>	zλ	>	1
					m,		m-1		r2
	m +1 r2									m,
	0							0

6. (ÍÒ3). Ðàдиус 4-ой зоны Ôренеля, если рàдиус 2-ой зоны r2 = 2 мм, рàвен

209

A. r4 =1,5 мм

B. *r4 = 2,8 мм

C. r4 = 3,6 мм

D. r4 = 4,2 мм

7. (ÍÒ2). Íà прегрàду с круглым отверстием рàдиусом r0=1,5 мм нормàльно пàдàет плоскàя волнà с λ = 0,005 мм. Òочкà нàблюдения нàходится нà оси симметрии нà рàсстоянии 15 мм от центрà отверстия. ×исло зон Ôренеля, которое открывàет отверстие рàвно:

À) m =200;

*Â) m= 30; Ñ) m =3000;

D) m = 5603

8. (ÍT1). (Î). Ïри дифрàкции Ôрàунгоферà нà щели для a = 2 (à – рàзмер щели) число

λ

дифрàкционных мàксимумов нà поверхности приемного экрàнà будет рàвно: Îтвет: 2.

9. (ÍT2). (Ç). Íà дифрàкционную решетку с периодом d пàдàет плоскàя монохромàтическàя волнà с длиной волны λ. Íàибольшее число дифрàкционных мàксимумов m по одну сторону от нулевого определяется условием

A) m > d /λ; B) m < λ /d; C) m > λ /d; *D) m < dsinθ/ λ, где θ=900

10.(ÍÒ1). (Ç). Îтношение рàзрешàющих способностей дифрàкционной решётки для спектрà 1-го и 3-го порядков:

A.*R1/R3=1/3

B.R1/R3=3

C.R1/R3=√3

D.Íе зàвисит от порядкà спектрà

11.(ÍÒ1). (Ç). Íà дифрàкционную решётку пàдàет пàрàллельный пучок белого светà. Íà экрàне, рàсположенном в фокàльной плоскости собирàющей линзы, в спектре 1- го порядкà крàснàя линия (λ~700 нм):

A.Ðàсположенà ближе к нулевому мàксимуму, чем фиолетовàя (λ~400 нм)

B.*Ðàсположенà дàльше от нулевого мàксимумà, чем фиолетовàя (λ~400 нм)

C.Ñовпàдàет с фиолетовой, если рàзрешàющàя способность решётки великà

D.Âсегдà совпàдàет с фиолетовой в спектре одного порядкà

12.(ÍÒ2). (Ç). Åсли период дифрàкционной решётки увеличить в двà рàзà, не меняя её длины, то рàзрешàющàя способность решётки:

A.Óвеличится в 2 рàзà

B.*Óменьшится в 2 рàзà

C.Îстàнется прежней

D.Ìожет кàк увеличиться, тàк и уменьшится в зàвисимости от λ

13.(ÍÒ1). (Ç). Åсли увеличить длину дифрàкционной решётки в 2 рàзà, не изменяя её периодà, то рàзрешàющàя способность в спектре m-го порядкà:

A.*увеличится в 2 рàзà

B.увеличится в m рàз

C.уменьшится в 2 рàзà

D.остàнется прежней, т. к. период решётки не изменился

210