- •Схемы распада
- •Нейтрон
- •Взаимодействие нейтронов с веществом
- •Упругое рассеяние
- •Неупругое рассеяние
- •Захват нейтронов
- •Нейтроны в среде (породе)
- •Нейтронная трубка
- •Возбуждение и ионизация газа
- •Гамма-гамма метод (ггк)
- •Определение водородосодержания горных пород
- •Определение текущего насыщения пластов
- •Виды зондов
- •Определение параметра «ε» горной породы.
Общие положения
Геофизические методы, основанные на различных электрических, магнитных, радиоактивных свойств пород включаемых в себя различные виды измерений: гравиметрический, электрический, сейсмический и др. пройденные за 3 года обучения, или продолжающие изучение на 4 и 5 курсах.
Наш курс «Ядерная геофизика» связана с ещё одним свойством горных пород – радиоактивностью.
Радиоактивность ( от латин. – radio – излучение, activus – действенный) – самопроизвольные превращения устойчивых изотопов химического элемента в другие изотопы, сопровождается испусканием элементарных частиц (α,β), а так же электромагнитные излучения.
Различают естественную радиоактивность изотоповЮ существующих в при радиоакт. усл. и искуственную радиоактивность, получаемых при ядерных реакциях.
А – число n0’+p1’ число р+ n0 в Z число p1 – атомный номер равный числу р1 в ядре.
Изотопы: Ядра имеющие один, число p1’ по (Н2О) реакции (D2O) n0’
Общее определение
Радиоактивностью называется способность изотопов химических элементов самопроизвольно превращаться в другие, более устойчивые элементы с испусканием α,β,ϒ частиц (также протонов и нейтронов).
Процесс превращения одного изотопа в другой называется радиоактивным распадом.
Основной закон радиоактивного распада:
N=N0e-λ•t
Где N0 – начальное число ядер, N – текущее число, λ – постоянная распада, t – время.
Постоянная распада λ имеет размерность обратную времени и определяется из графика:
Практически продолжительность жизни радиоактивного изотопа характеризуется периодом полураспада Т1/2 – время в течение которого распадается половина начального количества атомов данного радиоактивного вещества.
Ядро атома (n0’+p1’ )
Кюри – кольчество радиоактивного распадавещества, в котором происходит 3,7 ∙1010 распадов/сек. = 1 г-экв Ra/2 – на 1г. породы
Милликюри -10-3к
Мсn - -10-6к
Доза излучения – РЕНГЕН – количество поглощенного ренгеновскими или ϒ- излучением.
Для оценки радиоактивности горных пород при радиометрических исследованиях пользуются объёмными единицами концентрации радиоактивных элементов – нанокилограмм – эквивалент радия 1 м3
породы:
10-9кгRa/m3, мкр/час, илт/мин
При распаде естественных радиоактивных элементов испускаются α,β частицы и ϒ-кванты.
α – лучи- поток частиц, которые являются ядрами атомов гелия (He24).
При прохождении через вещество энергия α – частиц расходуется приимущественно на ионизацию атомов*. Длина пути проходимого α – частицей, до полной потери энергии, называется пробегом: в воздухе она меньше 11,5 см, в твёрдом веществе – микроны.
β – лучи – поток частиц несущий отрицательные (электроны), или положительные (позитроны) заряды. Они имеют большую чем α- частицапроникающую способность ( но не больше 8-9мм в горной породе).
ϒ- лучи – поток нейтральных частиц, имеющих ту же природу, что и радиоволны, свет, и отличаются от них высокой частотой колебания.
Скорость ϒ-лучей в вакууме равное скорости света (300000м/c).
Энергия ϒ-квантов выражается соотношением:
Eϒ=hv
Где h- постоянная Планка 6,62∙10-34 Дж∙сек, v-частота,
Постоянная Планка – 6,625∙10-27эрг – сек
Еϒ=h∙ɳ ɳ=c/λ
Из-за электрической нейтральности ϒ-квантов проникающая способность лучей в горных породах достигает десятки см и используется при регистрации естественной и искуственной радиоактивности.
Частота ϒ-квантов - 3∙1019-3∙1022 гц
Длинна волны - 10-6-10-10см
Ионизация – превращение атомов, молекул среды в ионы – частицы несущие положительный или отрицательный заряд.
Схемы распада
Определенно (не входит в ряды) к числу радиоактивных изотопов относится К40, Т1/2≥109лет
Β – распад (88%)
Конечный продукт Са40 (кальций)
Нейтрон переходит в p1’ (Z↑) a A=const!
106эv = 1MэV
Электрон-вольт: единица энергии, которую приобретает «е-» при прохождении разницы потенциалов 1V. 106эV=1 МэV.
Свойства основных радиоактивных элементов
Уран (92U238) Наиболее тяжелый зарядный элемент Z=92 A (ат. вес) смеси изотопов 238,07, ρ=18,9 г/см3
Обладает большой химической активностью с кислородом образует окислы: UO2,V3O8,VO3. В природных условиях соединения имеют чёрный, чёрно-коричневатый и красно-бурый цвет.
Из осадочных пород наибольшим содержанием U характеризуются глины и мергели (до 60∙10-4%).
Радий (88Ra226) Промежуточный продукт распада урана – Ra – характеризуется Z=88, А=226,05, ρ=5 г/cм3.
В чистом виде мягкий металл серебристого цвета, разлагающий воду при обычной температуре.
В природных условиях Ra встречается преимущественно в рассеянном состоянии, самостоятельных минералов не образует. Известна наибольшая группа минералов с повышенной радиоактивностью обусловленной Ra: (Ca, Ra) CO3; (Ca,Ra) F2, (Ba,Ra) SO4 и др.
Торий (90Th232) Z=90, A=232.12, ρ=11.5г/см3. В природных условиях встречается в виде окислов (ThO2UO2), силикатов (торий ThSiO2) и других формах. Обладает слабой растворимостью. Наибольшее содержание в кислых изверженных породах, в осадочный породах (глины).
Калий (19K40) Его свойства резко отличаются от других р/a элементов относится к группе щелочных металлов, Z=19, A=39.1, ρ=0.86г/см3. Наиболее распространён в KCl, MgCl,KNO3 и др.
Тройская унция = 31,10г. 97 Au196.9 ρ=19.32 г/см3.
Максимальная концентрация К40, в осадочных породах приурочена к отложениям калийных солей. Концентраторами калия являются глинистые разносы.
Собственные урановые месторождения приурочены к железорудным и непосредственно к магнито-гематитовым породам. Урановые соединения многообразно: гидротермальные, урано-металлические, урано-железо-титановые и др. Осадочные месторождения связаны с морскими и контенентальными толщами, наибольшее число в осадках Кембрия-ордовика, ср. девона, низов карбона, перми, Юры, мел, палеоген.
Th содержится в песках и рудах пегматитовых и жильных отложений.
Большая часть ториевых и урановых руд полиминеральные, они содержат примеси других ценных компонентов (Nb,Ta,Ti,Zz и др.).
Излучения, испускаемые радиоактивными элементами
Потребовалась многолетняя работа лучших физиков мира, чтобы выяснить природу элементов, испускаемых радиоактивными элементами.
Резерфорд показал, что некоторые из лучей можно отклонить магнитным полем, а некоторые нет.
Проведем следующий опыт. Источник Ra помещаем в свинцовый блок, в котором было просверлено отверстие небольшого радиуса. При высокой толщине Pb излучение было только через отверстие. Из блока выходило излучение только вверх и при наличии магнитного поля направленном перпендикулярно плоскости рисунка получена следующая картина:
- наиболее отклоняемые β- лучи и вправо «-» отриц.
- наименее α-лучи и влево «+» полож.
- без отклонения ϒ-лучи «0»
Проникающая способность лучей: через бумагу, Al, Pb
Основные свойства лучей:
α- лучи – имеют положительный элект. заряд, равный двум зарядам электрона.
– масса частицы (луча) равна массе ядра Не
– α-частица – ядро атома Не.
Радиоактивные превращения
Радиоактивный элемент уранового ряда 88Ra226 распадается с периодом Т1/2 1600 лет, испускаемые α-частицы превращаются в Rn.
88Ra226→86Rn222+2He4+Q,
где Q- энергия высвобождающая в результате реакции.
Как и в химических реакциях при написании ядерных реакций необходиы следующие правила: суммы массовых чиcел в одной половине уравнения = сумме в другой. Тоже с число Менделеева или зарядом Z.
При испускании бетта- частицы увеличивается заряд ядра на 1(за счёт n0→p1’+е-) , но массовое число изменяется: zсим.а=z+1симА+-1е0+Q
Испускание α и β частиц может сопровождаться проникающим ϒ- излучением. При этом возникает новое ядро, находящееся в возбуждённом состоянии. Возбуждённое ядро может перейти в нормальное состояние путём испускания ядром ϒ-кванта. Аналитически этот процесс представлялся следующим образом:
88Ra226→86 *Rn222+2He4+Q
*-означает, что вновь образовавшиеся ядро находится в возбужденном состоянии, из которого оно переходит в нормальное, испуская ϒ-кванты.
Последний процесс записывается так:
88Ra226→86Rn222+hɳ (0.17MэV),
Где hɳ - энергия испускаемого ϒ-кванта.
Вставка!
β- лучи являются электронами, испускаемые ядрами со стороны близкой к скорости света наиболее жесткими(т.е. Еϒ↑) β частицами естественных изотопов является β- Rac(продукт распада Ra).
Максимальная энергия 3,1 МэV, Vβ на 1% меньше скорости света. Масса числа определяется из значения Энштейна: Е=mc2
Взаимодействие ϒ-квантов с веществом (породой)
При прохождении через вещество ϒ-кванты взаимодействуют с атомами и ядрами среды. При этом они либо поглощаются целиком, или теряют часть свой энергии изменяя направление распространения, т.е. рассеиваются, что приводит к ослаблению интенсивности ϒ-излучения.
Регистрируемая интенсивность ϒ-излучения горных пород, в основном зависит от трёх физических явлений.
Фотоэффекта
Комптон-эффекта
Эффекта образования электрон-позитронных пар.
Любой из процессов носит вероятностный характер и определяется средним сечением взаимодействия, которое измеряется в единицах площади (см2(геометрическое сечение ядер 10-24см2)).
Вероятность взаимодействия радиоактивных излучений радиоактивных излучений с электронной частицей в ядерной физике называется сечением процесса(σ). В зависимости от того будет ли захвачена бомбардирующая частица или только отдаст часть своей энергии различают сечение захвата σ3 или сечение рассеяния σр. σр- барн. единица эффектиногопоперечного сечения ядерных процессов равная 10-24см2. Это связанное тем, что геометрическое сечение ядер составляет 10-24см2.
Фотоэффект - Характерен для ϒ-квантов с энергией не более 0,5 МэВ, ϒ-квант передаёт всю свою энергию и полностью поглощается, а электрон вылетает полностью за пределы атома. Такой процесс «выравнивания» электрона из атома называется фотоэффектом. Атом вещества, потерявший электрон, оказывается в возбуждённом состоянии, которое восстанавливается, испусканием кванта ренгеновского излучения – фотоэлектроны. Последние вылетают преимущественно перпендикулярно к распространению пучка ϒ-квантов.
Коэффициент поглощения μϒϕ=σϒϕ∙ɳА см-1, ɳА=ρ/А
ρ – плотность вещества
А – атомная масса
J=Jоϒе-μх Уменьшается интенсивность на единицу.
Сечение фотоэффекта:
σϒϕ- зависит от порядкового номера элемента Z и энергии ϒ-кванта. Оно растёт с ростом Z, т.е. с повышением плотности вещества и уменьшается с увеличением энергии ϒ-кванта.
Комптоновское взаимодействие (поглощение и рассеивание)
Наблюдается для ϒ-квантов энергий 0,2-3 МэВ, свойственных ϒ – излучению естественных радиоактивных элементов, является основным механизмом взаимодействия ϒ-квантов с веществом.
К. взаимодействие происходит на электронах при энергии ϒ-квантов превращающих энергию связи электронов на орбитах.
ϒ-квант передаёт часть своей энергии электронам, а сам изменяет своё направление и приобретает энергию hv’ и отклоняется на гол ϕ к первоначальному направлению. Электрон вылетает из атома под углом ϕ.
К. взаимодействие определяется количеством «n» электронов в единице объёма вещества.
μϒК=n∙σϒK=(ρ∙N0∙Z/A)∙σϒК
N0 – число Авогадро (число атомов в молекуле вещества)
Для осадочных пород μϒК=0,5∙ N0∙ρ∙σϒК т.к. Z/A≈0,5
Образование электрон-позитронных пар
С увеличением энергии ϒ-квантов уменьшается фотоэффект и комптоновское взаимодействие. Начиная с энергии ≈1,02 МэВ и при больших её значениях появляется механизм образования пар: электрон-позитрон. Э-п пары образуются при взаимодействии ϒ-квантов с полем ядра за счёт поглощения энергии ϒ-квантов. Электрон и позитрон вылетают из атома химического элемента под углами ϕ и ϕ’ к направлению ϒ-кванта.
Сечение образования э-п пар σϒП возрастает с увеличением энергии ϒ-квантов и порядкового номера Z – элемента.
μϒК=n∙ϒ=(ρ∙N0/A)∙ σϒП
Рис. 1 Зависимость μϒ при прохождении в свинце
В общем случае μϒ= μϒϕ+ μϒК+ μϒП
Ослабление ϒ-квантов в слое вещества Х происходит по закону Jϒoeμϒ∙x