- •Схемы распада
- •Нейтрон
- •Взаимодействие нейтронов с веществом
- •Упругое рассеяние
- •Неупругое рассеяние
- •Захват нейтронов
- •Нейтроны в среде (породе)
- •Нейтронная трубка
- •Возбуждение и ионизация газа
- •Гамма-гамма метод (ггк)
- •Определение водородосодержания горных пород
- •Определение текущего насыщения пластов
- •Виды зондов
- •Определение параметра «ε» горной породы.
Взаимодействие нейтронов с веществом
Нейтрон – электрически нейтральная ядерная частица n01. Масса – 1,0086∙10-24 г., что в 1836 раз больше массы электрона, и равна массе протона, т.е. массе ядра водорода. Распадается с T1/2→12,8 мин на протон, электрон, антинейтрино с выделением энергии 0,78 Мэв
n01→1р1+е-+J+E
Обладает наибольшей проникающей способностью из всех видов излучений, используемых в радиометрии скважин. (воздухе до 300м)
Нейтроны достигают ядер любых элементов, захватываемых ими, что приводит к ядерным реакциям, составное ядро оказывается в возбуждённом состоянии и испытывает распад различными способами в зависимости от энергии налетающего нейтрона. Поэтому нейроны делятся условно на несколько групп. Для геофизических целей используются, в основном, быстрые и тепловые нейтроны.
Нейтроны |
Энергия, Эв |
Скорость, см/сек |
Быстрые |
2∙105-2∙107 |
1,4∙109 |
Тепловые |
0,025 |
2,2∙105 |
*Длина волны 2,9(10-9/10-12) в f(Е)
Основные процессы протекающие при взаимодействии нейтронов с гороной породой
Упругое рассеяние
Неупругое рассеяние
Поглощение (захват)
При упругом рассеянии между нейтроном и ядро происходит перераспределение кинематической энергии, в результате чего быстрый нейтрон теряет свою энергию и рассеиваются. Максимальная потеря энергии нейтронов происходит при центрально столконовении его я ядром.
*Т.н. → находящееся в тепловом равновесии с ядрами замедляется
Е=кТ, к – постоянная Больцмана.
Медленные +тепловые 0-10 эВ, тепловые – 0,025 Эв
Быстрые 20 кэВ - 20 МэВ
Сверхбыстрые 20 МэВ
Упругое рассеяние
В горных породах, тканях передача основной (%) энергии максимальна из-за высокого водородосодержания (протоны) {до 85-95%} от общей переданной энергии.
Неупругое рассеяние
Часть энергии переходит в ядро отдачи в возбуждённое состояние. После испускания одного или нескольких ϒ-квантов ядро отдачи переходит в основное состояние с испусканием ϒ-квантов (n, ϒ-реакция).
Захват нейтронов
Атомное поперечное сечение взаимодействия определяется как отношение числа элементарных рассматриваемых процессов в 1 сек к числу падающих частиц на 1 см2 в 1 сек. Если представить, что атомное ядро для некоторых ядерных реакций является сферой, то «δ» - есть площадь сечения этой сферы.
Единицей атомного поперечного сечения взаимодействия является 1 барн = 10-24см2
*Сечение взаимодействия захвата увеличивается с уменьшением энергии нейтронов.
В промысловой геофизике при проведении радиоактивного каротажа используют регистрируемые тепловые нейтроны.
Нейтронные параметры – см. след. страницу.
τ=λп/υ – среднее время жизни (мл сек)
Ɗ =λр∙υ/3 – коэф. диффузии →далее таблица τ,Ɗ
Lf – длинна замедления – перемещения n01 до его замедления до Е.
Lg – расст. n01 от места рождения до места погашения
Lf= Lg=
– однородная среда
НЕТn0!!!
Нейтроны в среде (породе)
После «выхода» быстрых нейтронов из источника, их поведении определяется 3-мя одновременно протекающими процессами:
Замедлением, т.е. которой энергией в результате столкновения n01 с ядрами среды.
Диффузией, т.е. перемещением в среде, пространственно распространением нейтронного потока.
Поглощением, т.е. захватом нейтронов ядрами вещества.
При замедлении нейтронов от энергии источника до надтепловой (~0,1-1МэВ) не происходит их поглощение, а лишь рассеяние, согласно описанных ранее типов взаимодействия. Основная роль, влияющая на поток n01, принадлежит среде, или замедлению нейтронов.
Водородосодержащие среды (вода и др.) обычно являются прекрасным замедлителем, т.к. даже при небольшой концентрации ядер водороде (5%) внизу аномально высокого сечения (замедления) на водороде, поэтому в таких веществах n01 теряет свою энергию уже после первых нескольких соударей.
В процессе замедления (т.е. уменьшение энергии Е) свободные пробеги между последовательными столкновениями становятся всё более короткими. Поэтому в водородосодержащих средах нейтрон быстро замедляется вблизи от точки, где произошло столкновение.
С увеличением начальной энергии n01 дим. замедленно L3 начнет как 0, т.е. не очень быстро. Например в воде при рос. 0 от 2 до 24 МэВ Ls увеличивается с 5,7 до 12 см. Н20 и СН2 при 0≈2 МэВ равна соотв. 5,7 и 5см.
Время замедления tзам также зависит от водородосодержания среды W. Чем выше концентрация водорода (неуч. воды) в среде, тем быстрее полагается замедление.
Например, при увеличении W с «0» до «40» время замедления уменьшается примерно на 2 порядка:
В песке с содержанием воды 20% максимум замедления (t~2.45MeV) t=7мксек, и к 25мсек замедление заканчивается, тогда как τсред в этой среде ~700мксек.
Для воды t=1.8 мс и 10мксек, а τв=210мксек
Поэтому предполагалось, что время замедления практически мгновенно.
После достижения теплового равновесия со средой процесс замедления заканчивается, всё n01 обладают одинаковой энергией Етепл≈0,025 эВ. Энергия движения обычных молекул и атомов.
В этой области энергии создаются два механизма взаимодействия с веществом: рассеяние и поглощение.
Поглощение тепловых нейтронов происходит, главным образом в результате радиационного захвата их ядрами. Поскольку средняя скорость тепловых нейтронов υ=2200м/сек при расстоянии до момента поглощения за время τа=λа/υ=1/δа∙υ – среднее время жизни теплового нейтрона в данной среде.
Сечение поглощения δа~1/υ=1/Е т.е. увелич. при уменьшен. Е.