КУРС сопромата с примерами
.pdf[σ |
|
]= |
σвр |
|
= |
250 |
= 83 МПа; |
[σ |
|
]= |
σвс |
|
= |
980 |
= 327 МПа. |
|
р |
[nв] |
3 |
с |
[nв] |
3 |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Согласно первой гипотезы прочности
σэкв,I = σ1 = 54,7 МПа < [σр]= 83 МПа;
σэкв,I = σ3 = 70 МПа < [σр]= 327 МПа.
Прочность обеспечена.
Согласно второй гипотезы прочности
σэкв,II = σ1 −μ(σ2 +σ3 )= 54,7 −0,25(−34,7 −70)= 80,9 МПа < [σр]= 83 МПа;
σэкв,II = σ3 −μ(σ1 +σ2 )= −70 −0,25(54,7 −34,7)= −75 МПа < [σс]= 327 МПа.
Прочность обеспечена
Согласно третьей гипотезы прочности
σэкв,III = σ1 −σ3 = 54,7 −(−70)=124,7 МПа > [σр]= 83 МПа.
Прочность недостаточна.
Согласно четвертой гипотезы прочности
σэкв,IV = 12 [(σ1 −σ2 )2 + (σ2 −σ3 )2 + (σ3 −σ1 )2 ]=
= 12 [(54,7 +34,7)2 + (−34,7 +70)2 + (−70 −54,7)2 ]=111 МПа > [σр]= 83 МПа.
Прочность недостаточна.
Согласно теории прочности Кулона-Мора
σ |
|
= σ |
− |
σвр |
σ |
|
= 54,7 − |
250 |
(−70)= 72,6 МПа < [σ |
|
]= 83 МПа. |
|
|
|
980 |
|
|||||||
|
экв,V |
1 |
|
σвс |
3 |
|
|
р |
|
Прочность обеспечена
Вывод. Рассмотрены варианты использования различных теорий прочности при выполнении поверочного расчета элемента из хрупкого материала. Третья и четвертая теории прочности, обычно применяемые для пластичных материалов, дали отрицательный ответ.
50
4. СДВИГ, СМЯТИЕ
Сдвиг – простой вид деформации, характеризующийся взаимным смещением параллельных слоев материала под действием приложенных сил при неизменном расстоянии между слоями.
При сдвиге в поперечном сечении из шести внутренних усилий действует только одно – поперечная си-
ла Q (рис. 4.1).
B
Q
Q
Рис. 4.1
Порядок вывода расчетных формул в сопротивлении материалов
При выводе любых аналитических зависимостей в сопротивлении материалов рассматривается существование малого элемента тела с целью последовательного определения его перемещений, деформаций и напряжений в нем. Проинтегрировав установленные зависимости по всему объему тела, находят связь перемещений, деформаций и напряжений с внешними силами.
Всякий расчет состоит из четырех этапов:
статический анализ – устанавливает связь напряжений с внешними нагрузками путем интегрирования уравнений равновесия элемента по всему объему тела;
геометрический анализ – устанавливает связь между перемещениями и деформациями малого элемента тела;
физический анализ – устанавливает связь между деформациями элемента и напряжениями в нем. При упругой деформации используется закон Гука;
синтез установленных зависимостей. Подставляя найденные на трех предыдущих этапах выражения одно в другое и упрощая их, получают окончательные расчетные формулы.
Для установления связи внутренних усилий с напряжениями и деформациями при сдвиге рассмотрим несколько этапов.
I. Статическая сторона задачи – условие равновесия (рис. 4.2)
∑у = 0; Q = ∫τ d A.
A
В действительности, касательные напряжения распределяются по сечению неравномерно. Однако, если принять допущение о равномерном распределении напряжений, что широко используется на практике, то
Q = τ A, откуда |
τ = |
Q . |
(4.1) |
|
|
A |
|
51
|
II. Геометрическая (деформационная) сторона задачи |
|
|
|||||||||||||||||||||
|
γ |
|
|
В элементе В, выделенном на рис. 4.1, |
|
|
S – абсо- |
|||||||||||||||||
|
|
лютный сдвиг; |
γ – относительный сдвиг |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
γ ≈ tg γ = |
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.2) |
|||||
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
a . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
III. Физическая сторона задачи |
|
|
|
|
|||||||||||||||
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
В области упругих деформаций справедлив закон Гука |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
τ = G γ . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.3) |
||||
|
|
|
IV. Математическая сторона задачи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Подставляя (4.1) и (4.2) в (4.3), получим закон Гука для сдвига |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
Q |
= G |
S , откуда |
|
S = |
Q a |
|
|
|
|
|
|
|
(4.4) |
|||||||
|
|
|
|
A |
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
G A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
Произведение G·A – жест- |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
кость сечения при сдвиге; |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
Q |
|
|
|
|
|
|
G – модуль сдвига, модуль |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
касательной |
упругости, |
модуль |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
dA |
|
упругости |
второго |
|
рода. |
Для |
||||||||||||
|
τ |
|
|
|
|
τ |
|
|
стали |
в |
расчетах |
|
принимают |
|||||||||||
|
Q |
A |
|
|
|
|
|
G = 80 ГПа = 80·104 МПа. |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Установлена |
связь |
между |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Рис. 4.2. Внутренние усилия и напряжения, |
|
упругими постоянными |
|
|
||||||||||||||||||||
возникающие в сдвигаемых слоях |
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
G = 2(1 +μ), |
|
|
|
|
(4.5) |
|||||||
где μ – коэффициент поперечной деформации (Пуассона) |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
Напряженное состояние |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
τ |
|
C(σx, τxy) |
|
|
По |
|
граням |
выделенного |
на рис. |
4.1 |
|||||||||||||
|
|
|
элемента В действуют только касательные |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
а |
|||||||||||||||||||
|
0 |
|
|
|
напряжения τ; нормальные напряжения σx = |
|||||||||||||||||||
σ3 |
|
σ |
σ1 |
0, σy = 0. Графическим построением (рис. 4.3, |
||||||||||||||||||||
Р |
|
а) и аналитическим решением по формулам |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
σ3 |
σ1 |
D(σy, τyx) |
|
|
−2τxy |
|
−2τxy |
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
|||||||
|
τyx |
D |
|
|
tg 2α = |
σx −σy |
= |
|
0 |
|
= −∞; 2α = −90 ; |
|||||||||||||
|
|
|
C |
|
б |
σ |
|
|
= |
σ |
x |
+ σ |
y ± |
|
σ |
x |
− |
σ |
|
2 |
+ τ2 ; |
|||
|
|
|
τxy |
|
max, min |
|
|
|
|
|
|
|
y |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
xy |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
σ3 |
|
|
σ1 |
|
|
σmax = τxy = σ1; |
σ2 = 0; |
σmin = −τxy = σ3 |
||||||||||||||||
Рис. 4.3. Построение круга |
|
получаем: главные площадки ориентирова- |
||||||||||||||||||||||
Мора |
для |
определения |
|
ны под углом 45° к направлению сдвигаю- |
||||||||||||||||||||
главных площадок и вели- |
|
щих напряжений |
|
(рис. |
4.3, |
б), |
величины |
|||||||||||||||||
чины главных напряжений |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
52
главных нормальных напряжений равны касательным напряжениям.
Имеет место чистый сдвиг – частный случай плоского напряженного состояния, при котором по граням элемента действуют только касательные напряжения.
Допускаемые напряжения. Расчет на прочность
Эквивалентные напряжения по I гипотезе прочности:
σэкв,I = σ1 ≤[σ], но σ1 = τ, следовательно [τ]=[σ]. Соотношение справедливо для хрупких материалов.
Эквивалентные напряжения по III гипотезе прочности:
σэкв,III = σ1 −σ3 ≤[σ], но σ1 = τ, σ3 = −τ. Тогда 2[τ]≤[σ], откуда
[τ]= 0,5[σ].
Эквивалентные напряжения по IV гипотезе прочности:
σэкв,IV = 12 [(σ1 −σ2 )2 +(σ2 −σ3 )2 +(σ3 −σ1 )2 ]≤ [σ].
Подставив σ1 = τ , σ2 = 0 и σ3 = –τ, получим |
|
σэкв,IV = 12 [σ12 + σ32 +(σ3 −σ1 )2 ]= 12 [τ2 + τ2 +4τ2 |
]= τ 3 ≤ [σ], |
откуда
F
σсм
F
[τ]= [σ3]= 0,577[σ].
Таким образом, при расчете деталей из
апластичных материалов, работающих на срез (болты, заклепки, шпонки…) условие прочности может быть записано так:
τ = |
Q |
≤ [τ], где [τ]= (0,5 −0,6)[σ]. 4.6) |
|
A |
|
Смятие – вид местной пластической деформации, возникающей при сжатии твердых тел, в местах их контакта.
Смятие материала начинается в случае,
когда интенсивность напряжений достигает величины предела текучести материала. Размеры смятого слоя зависят от величины, характера и времени воздействия нагрузки, а также от температуры нагрева сжимаемых тел. Смятие наблюдается не только у пластичных, но и у хрупких материалов (зака-
ленная сталь, чугун и др.). Смятие возникает в соединениях (болтовых, за-
53
клепочных, шпоночных и др.), в местах опирания конструкций и в зонах контакта сжатых элементов. Смятие широко используется для создания заклепочных, врубовых и других плотных соединений; является начальной стадией таких процессов холодной и горячей обработки металлов, как прокатка, вальцовка, ковка. Величину напряжений смятия в конструкциях обычно ограничивают допускаемым напряжением смятия, которое определяется характером соприкасающихся поверхностей, свойствами используемого материала и его ориентацией относительно действующих нагрузок (например, в случае древесины – вдоль или поперек волокон).
Пример
Подобрать диаметр заклепок, соединяющих накладки с листом; проверить прочность заклепок на смятие и листов на разрыв. Материал листов и заклепок – прокат из стали Ст3.
Дано: F = 8 кН; t1 = 5 мм; t2 = 3 мм; b = 50 мм; σт= 235 МПа.
Решение 1. Определение диаметра заклепок
Допускаемые напряжения, рассчитанные на основе механической характеристики – предела текучести и нормативного коэффициента запаса:
[σр]= σт [nт]= 2351,5 =156,7 МПа ≈160 МПа;
[τ]= 0,6[σ]= 0,6 160 = 96 МПа;
[σсм]= (2 ÷2,5)[σр]= (2 ÷2,5) 160 = (320 ÷400)МПа.
Допускаемые напряжения согласно рекомендациям табл. П2:
[σр] = 125 МПа; [τср] = 75 МПа; [σсм] = 190 МПа.
Из двух значений допускаемого напряжения на срез (96 и 75 МПа) принимаем меньшие значения допускаемого напряжения [τср] = 75 МПа. Из условия прочности при срезе
τ = Q ≤ [τ] ,
Aср
определяем требуемую площадь поперечного сечения заклепок.
Стержень заклепки подвергается перерезыванию в двух плоскостях; средняя часть заклепки сдвигается вправо. Суммарная площадь среза
t2 t1 t2
d
F/2
F/2
A |
≥ |
Q |
|
= |
πd 2 |
m n, |
d ≥ |
4Q |
|
, |
|
[τ] |
4 |
π m n [τ] |
|||||||||
ср |
|
|
|
|
|
где m = 2 – количество плоскостей среза заклепки;
F
b
54
n = 3 – количество заклепок.
|
|
4 8000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
d ≥ |
|
=0,00476 м. Принимаем d = 5 мм. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
π 2 3 75 106 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
||||||||||||||||
|
|
2. Проверка заклепок на смятие |
|
|
|
|
|
2 |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
Давление, передающееся на поверхность за- |
|
|
|
|
|
|
|
F/ |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
клепки от листа, распределяется неравномерно, по |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
сложной зависимости, изменяясь от нуля до значи- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
||||||||||||||
тельных величин (рис. 4.4). На практике, чтобы вы- |
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
срез |
||||||||||||||||||
числить условное напряжение смятия необходимо |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
разделить силу, приходящуюся на заклепку, на пло- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F/2 Асм |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
щадь диаметрального сечения. |
Эта площадь пред- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
смятие |
|||||||||||||||||
ставляет собой прямоугольник, одной стороной ко- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
торой служит диаметр заклепки, другая сторона рав- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
на толщине листа, передающего давление на стер- |
Рис. 4.5. Поверхности |
||||||||||||||||||||||||||||
жень заклепки. Так как толщина среднего листа |
среза и смятия в закле- |
||||||||||||||||||||||||||||
меньше суммы толщин обеих накладок, то в худших |
почном соединении |
||||||||||||||||||||||||||||
(наиболее опасных) условиях по смятию будет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
именно средняя часть заклепки. Условие прочности на смятие: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
σ |
см |
= |
F |
≤ [σ |
см |
], |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
см |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
|
А |
= d t |
n = 5 5 3 = 75 мм2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
см |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда |
σсм = |
F |
= 8000 =106,7 |
Н |
|
=106,7 МПа. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Aсм |
мм2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
75 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Прочность на смятие обеспечена.
3. Проверка прочности листа на разрыв
Опасным считается сечением листа, проходящее через заклепочные отверстия; здесь рабочая ширина листа является наименьшей. Площадь сечения листа, ослабленного заклепочными отверстиями (площадь «живого» сечения)
Аразр = b t1 −n d t1 = t1(b −n d )=5(50 −3 5)=175 мм2;
σразр= 8000175 = 45,7 МПа, что меньше допускаемого
[σ] = 125 МПа.
Вывод. Из условия прочности на сдвиг по-
b
d
t1
Рис. 4.6. Определение площади «живого» сечения листа
добран диаметр двухсрезных заклепок. Условия прочности на смятие заклепок и разрыва листа выполняются.
55
5. КРУЧЕНИЕ ПРЯМОГО БРУСА КРУГЛОГО ПОПЕРЕЧНОГО СЕЧЕНИЯ
Кручение – вид сопротивления, при котором в поперечных сечениях бруса возникает только один внутренний силовой фактор – крутящий момент Т. Остальные силовые факторы (N, Qy, Qz, My, Mz) отсутствуют.
Вал – брус, работающий на кручение.
Принято внешние силовые факторы называть вращающими или скручивающимимоментамииобозначатьМ; внутренниеусилия– крутящиммоментом
Т(отангл. torsion, torque)
Врасчетах на прочность и жесткость при кручении знак крутящего момента значения не имеет, но для удобства построения эпюр принято правило:
Крутящий момент считают положительным, если при взгляде в торец отсеченной части бруса он стремится вращать сечение против хода часовой стрелки.
Положительный крутящий момент вызывает положительные касательные напряжения
5.1. ВНУТРЕННИЕ УСИЛИЯ ПРИ КРУЧЕНИИ
На основании метода сечений крутящий момент в произвольном поперечном сечении бруса численно равен алгебраической сумме внешних скручивающих моментов, приложенных к брусу по одну сторону от рассматриваемого сечения.
|
М1 |
I |
М2 |
II |
М3III |
М4 |
М1 |
TI |
|
|
|
|
|
|
х |
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т |
+ |
|
|
|
|
ТIII |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
– |
ТI |
|
|
ТII |
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
|
б |
||
|
|
|
|
|
|
|
TIII М4
n х
в
Рис. 5.1. Схема нагружения вала и эпюра крутящих моментов (а); определение внутреннего усилия на участке I (б); то же на участке III (в)
На рис. 5.1, б: ∑M x = 0; |
TI + M1 = 0; |
TI = −M1. |
На рис. 5.1, в: ∑M x = 0; |
TIII − M 4 = 0; |
TIII = M 4 . |
Эпюра крутящих моментов – график изменения крутящих моментов по длине бруса.
56
Во всех случаях эпюры внутренних усилий строят на осевой линии бруса. Величину силового фактора откладывают по нормали к оси.
5.2. НАПРЯЖЕНИЯ ПРИ КРУЧЕНИИ
Теория брусьев, имеющих круглое сплошное или кольцевое поперечное сечение, основана на следующих положениях.
Поперечные сечения бруса плоские до деформации остаются плоскими и в деформированном состоянии – гипотеза твердых дисков (Бернулли).
Радиусы поперечных сечений не искривляются и сохраняют свою длину. Поперечные сечения остаются круглыми.
Расстояния между поперечными сечениями вдоль оси бруса не изменяются.
Для установления связи напряжений с внутренними усилиями рассмотрим несколько этапов решения задачи.
I.Условие равновесия – статическая сторона задачи (рис. 5.2, в).
τ·dA – элементарное усилие;
ρ·(τ·dA) – элементарный крутящий момент;
Т– равнодействующий момент касательных напряжений
|
T = ∫ρτd A . |
(5.1) |
|
A |
|
|
ρ |
|
φ |
а |
dφ γmax |
M |
б |
|
r |
|
|
|
|
|
x |
dx |
|
dS |
dx |
|
|
|
|
ρ |
|
|
T |
в |
г |
|
||
dA |
|
τmax |
τ·dA |
|
|
|
|
Рис. 5.2. Брус под действием внешнего скручивающего момента М (а); деформация элементарного участка dx (б); внутреннее усилие Т и напряжения τ в поперечном сечении (в); распределение касательных напряжений τ в поперечном сечении (г)
57
Для нахождения сдвигающих напряжений τ рассмотрим физическую сторону задачи.
II. Физическая сторона задачи – закон Гука при сдвиге |
|
τ =G γ, |
(5.2) |
связывающий касательные напряжения τ с деформацией сдвига γ. Деформацию сдвига γ найдем, рассмотрев геометрическую сторону задачи.
III. Деформационная (геометрическая) сторона задачи
Левый торец бруса длиной х (рис. 5.2, а) под действием внешнего скручивающего момента М повернется на угол φ. В элементе длиной dx аналогичный угол dφ (рис. 5.2, б). Образующая цилиндра отклоняется от
исходного положения на угол γ. На поверхности элемента радиусом r угол
γпринимает максимальное значение
γmax ≈ tg γmax = dd Sx = rddxϕ.
Вцилиндре произвольного радиуса ρ внутри элемента угол γ:
d ϕ |
|
γ =ρ d x . |
(5.3) |
Рассмотренные ранее этапы объединяет математическая сторона задачи.
IV. Математическая сторона задачи
Уравнение (5.1) подставляем в уравнение (5.3),
|
|
τ = G ρ |
d ϕ |
|
|
|
|
(5.4) |
||
|
|
d x |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
а уравнение (5.4) – в уравнение (5.2): |
|
|
|
|
||||||
T = ∫ |
2 |
G |
d ϕ |
d A = G |
d ϕ |
∫ρ |
2 |
d A. |
||
ρ |
|
|
|
|||||||
d x |
d x |
|
||||||||
A |
|
|
|
|
|
A |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обозначая ∫ρ2 d A = I p как полярный момент инерции (геометрическая
A
характеристика поперечного сечения), получим:
T = I pG |
d ϕ |
, откуда |
dϕ |
= |
T |
. |
(5.5) |
d x |
|
|
|||||
|
|
dx |
G I p |
|
Относительный угол закручивания элементарного участка dφ/dx (5.5) подставим в (5.4):
τ= G ρGTI p
иполучим напряжение в произвольной точке сечения
τ = |
T ρ |
. |
(5.6) |
|
|||
|
I p |
|
|
58 |
|
|
|
Закон распределения касательных напряжений – линейный. В центре τ = 0, так как ρ = 0, на периферии τ = τmax, так как ρmax = r (рис. 5.2, г).
5.3. РАСЧЕТ НА ПРОЧНОСТЬ ПРИ КРУЧЕНИИ
Принимая отношение |
I p |
|
= |
I p |
=Wp , условие прочности при кру- |
||||
ρmax |
r |
||||||||
|
|
|
|
|
|||||
чении можно представить как |
T |
|
|
|
|
|
|||
τmax = |
|
≤[τ], |
(5.7) |
||||||
Wp |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
где Wp – полярный момент сопротивления поперечного сечения.
Для круглого сечения |
I p = |
πD4 |
Wp = |
πD3 |
. |
|||
32 |
, |
16 |
|
|||||
|
|
|
(1 −c4 ), |
|
|
(1 −c4 ), |
||
Для кольцевого сечения |
I p = |
πD4 |
Wp = |
πD3 |
||||
|
32 |
16 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
где c = Dd – коэффициент пустотелости.
Если сечение некруглое (прямоугольное, треугольное, эллиптическое…), используют Iк, Wк, которые вычисляют по специальным формулам.
Допускаемое напряжение при кручении [τ] = (0,5–0,6)[σ]. Виды расчетов на прочность:
а) поверочный – вычисляют τmax и сравнивают его с [τ], определяя недогрузку или перегрузку в процентах, либо находят коэффициент запаса прочности и сравнивают его с нормативными значениями;
б) проектный – вычисляют диаметр вала D при известных значениях T
и [τ];
в) определяют допускаемый крутящий момент при известных диаметре вала D и допускаемом касательном напряжении [τ].
5.4. ДЕФОРМАЦИЯ ВАЛА ПРИ КРУЧЕНИИ
Из уравнения (5.5)
dϕ |
= |
T |
(5.5) |
|
G I p |
||
dx |
|
находим угол закручивания элементарного участка
d ϕ = |
|
T |
|
d x . |
|||
|
|
|
|
||||
|
|
G I p |
|||||
Угол закручивания всего вала |
T |
|
|
|
|
||
ϕ = ∫ |
|
|
d x . |
||||
G I p |
|||||||
A |
|
|
|||||
|
59 |
|
|
|
|