- •1 Електричне поле
- •1.1 Короткі відомості про будову|споруду| матерії
- •Елементарні частинки|частки| і їх електромагнітне поле – особливий вид матерії
- •Хімічні зв'язки в молекулах і кристалах
- •Зонна діаграма твердого тіла
- •1.2 Закон кулона. Напруженість електричного поля
- •1.3 Робота при переміщенні заряджених частинок в електричному полі
- •1.4 Провідники в електричному полі
- •1.5 Електричний струм|тік| в провідниках
- •1.6 Розрахунок електричних ланцюгів|цепів| постійного струму|току| Схеми эаміщення електричних ланцюгів
- •1.7 Закони кірхгофа
- •Перший закон Кірхгофа
- •Другий закон Кірхгофа
- •1.8 Метод контурних струмів |токів|
- •2 Магнітне поле та магнітні ланцюги|цепи|
- •2.1 Робота при переміщенні проводу із|із| струмом|током| у|проводу| магнітному полі. Магнітний потік і потокозчеплення
- •2.2 Індуктивність і взаїмоіндуктивність
- •2.3 Обчислення індуктивності
- •Індуктивність котушки|катушки|
- •2.4 Магнітні властивості речовини. Закон повного|цілковитого| струму|току|
- •3 Електричні ланцюги постійного току
- •3.1 Структура електричних ланцюгів
- •3.2 Одноконтурні лінійні електричні ланцюги
- •3.3 Багатоконтурні лінійні електричні ланцюги
- •Контрольні запитання
- •4 Електричні ланцюги змінного струму
- •4.1 Генерування синусоїдальних електричних величин
- •4.2 Прості лінійні електричні ланцюги синусоїдального струму
- •Контрольні запитання
- •5 Асинхронні машини
- •5.1 Призначення і будова асинхронних машин
- •5.2 Робота трифазної асинхронної машини у режимі двигуна
- •5.3 Асинхронні виконавчі двигуни і тахогенератори
- •6 Синхронні машини
- •6.1 Призначення і будова синхронних машин
- •6.2 Робота трифазної синхронної машини у режимі генератора
- •6.3 Призначення і будова машин постійного струму
- •Контрольні запитання
- •7 Основи електроніки
- •7.1 Електричний струм у напівпровідниках.
- •7.1.1 Класифікація речовин за провідністю
- •Отже, швидкість рекомбінацій
- •7.1.2 Струми власних напівпровідників
- •Густина повного струму дрейфу у власному напівпровідникові
- •7.2 Домішкові напівпровідники
- •7.3 Дифузія носивїв заряду у напівпровідниках
- •7.4 Визначення та класифікація електричних переходів
- •7.4.1 Електронно-дірковий перехід без зовнішнього електричного поля
- •7.4.2 Електронно-дірковий перехід із зовнішнім джерелом напруги
- •7.5 Вольт-амперна характеристика ідеалізованого р-п-переходу
- •7.6 Ємнісні властивості p-n-переходу
- •7.7 Пробій р-п-переходу
- •7.8 Перехід метал – напівпровідник
- •8 Генератори синусоїдальних коливань
- •8.1. Підсилювачі безперервних сигналів
- •8.1.1 Принцип роботи підсилювача безперервних сигналів на лампі
- •8.2 Типова принципова схема підсилювача безперервних сигналів на тріоді
- •8.3 Вибір робочої точки і способи створення напруги автоматичного зсуву
- •8.4 Фізичні процеси в підсилювачі при підсиленні імпульсних сигналів
- •8.5 Типова схема підсилювача імпульсних сигналів на пентоді
- •8.6 Підсилювачі зі зворотним зв'язком
- •8.6.2 Вплив зворотного зв'язку на характеристики підсилювача
- •9 Транзистори
- •9.1 Визначення транзистора
- •9.2 Напівпровідникові підсилювачі
- •10 Cпрямляючі пристрої
- •11 Мікроелектроніка та цифрова техніка
- •11.1 Основні терміни і визначення в мікроелектроніці
- •11.2. Особливості інтегральних схем як нового типу напівпровідникових приладів
- •11.3 Класифікація інтегральних мікросхем
- •11.4 Система умовних позначень інтегральних мікросхем
- •11.5 Загальна характеристика цифрових інтегральних мікросхем
- •11.5.1 Елементарні логічні операції
- •11.5.2 Характеристики і параметри цифрових інтегральних схем
- •11.5.3 Класифікація цифрових інтегральних схем
- •11.6 Тригери
- •Основи електроніки, автоматики та
- •Основи електроніки, автоматики та цифрової техніки
- •65016, Одеса, вул.Львівська, 15
1.8 Метод контурних струмів |токів|
Для розрахунку електричного ланцюга|цепу|, зображеного|змальовувати| на рис.1.17, методом безпосереднього використання законів Кірхгофа необхідно вирішити|рішати| систему з|із| семи рівнянь. Цей метод, будучи|з'являтися| універсальним, має недолік|нестачу| – він вимагає великих обчислень|підрахунків|.
Метод контурних струмів|токів| дозволяє вирішити ту ж задачу, скоротивши число рівнянь ( стосовно рис.1.17 - до чотирьох)
У загальному|спільному| випадку, якщо по першому методу потрібно скласти і вирішити|рішати| систему n-1+m рівнянь, то по другому методу числу рівнянь скорочується до т ( п – число вузлових точок, а т – число незалежних контурів в схемі).
Розглянемо|розглядуватимемо| метод контурних струмів|токів| стосовно тієї ж схеми (рис.1.16).
Виділимо в схемі т незалежних контурів. У кожному контурі намітимо довільно напрям „контурного струму”.
Контурний струм|тік| – це деяка розрахункова величина, яка однакова для всіх ділянок даного контура.
Неважко відмітити|помітити|, що окремі гілки схеми одночасно входять в два суміжні контури.
Дійсний струм|тік| в такій гілці визначається накладенням контурних струмів|токів| відповідних суміжних контурів.
Наприклад, гілка 3-1 з опором входить в суміжні контури I u II. Дійсний струм в нійдорівнює алгебраічній| сумі| контурних струмів контурів I и II:
Струм|тік| в опорі є|з'являється| одночасно контурним| струмом|током|:
Аналогічно визначається решта всіх струмів|токів|:
Для визначення контурних струмів складають рівнянь по другому закону Кірхгофа. У даній схемі таких рівнянь чотири :
У кожне рівняння входить : у ліву частину|частку| - алгебраічна| сума ЕРС, включених в даний контур; у праву частину|частку| - загальне|спільне| падіння напруги|напруження| в даному контурі від контурного струму|току| цього контура| і падіння напруги|напруження| від контурних струмів|токів| суміжних контурів.
Знаки ЕРС і падінь напруги|напруження| в цих рівняннях визначаються також, як і в звичайних|звичних| контурних рівняннях.
2 Магнітне поле та магнітні ланцюги|цепи|
Магнітне поле оточує рухомі елементарні частинки|частки|, що володіють електричним зарядом, і пов'язано з ними. У провіднику із|із| струмом|током| і просторі|простір-час| навколо|навкруг| нього магнітне поле обумовлене цим струмом|током|, а усередині|всередині| і поза|зовні| намагніченим тілом (постійного магніта)| воно обумовлене внутріатомним|внутрішньоатомним| і внутрішньомолекулярним рухом елементарних заряджених частинок|часток| ( наприклад, обертанням електронів навколо|навкруг| власної осі і навколо|навкруг| ядра атома).
Магнітне поле виявляється завдяки магнітним явищам, таким, як тяжіння і відштовхування проводів або із |із| струмами або намагнічених тіл, дія провідника із |із| струмом на магнітну стрілку, електромагнітна індукція.
У основі цих явищ лежить характерна властивість магнітне поля – силова дія на рухомі заряджені частинки. Сили взаємодії магнітного поля з рухомими зарядженими частинками (струмами) називаються електромагнітними.
Вивчення магнітних явищ і розрахунки, пов'язані з їх практичним використанням, неможливі без кількісної оцінки магнітного поля.
Вибираючи необхідну для цього величину, можна виходити з силової взаємодії двох проводів із|із| струмами|токами| (рис. 2.1).
.
2.1 - Електромагнітні сили, що діють на елементи двух лінійних струмів|токів|
Досвід|дослід| показує, що на кожен з двох проводів|проводів| діють сили, направлені|спрямовані| так, що проводи|проводи| з|із| однаковим напрямом|направленням| струмів|токів| притягуються, а проводи|проводи| з|із| протилежним напрямом|направленням| струмів|токів| відштовхуються.
Магнітні поля, обумовлені кожним із струмів|токів|, розподілені в одній і тій же області простору|простір-час|. Тому відповідно до принципу накладення можна вважати|гадати|, що обидва проводи|проводи| оточено загальним|спільним| магнітним полем, яке виходить в результаті|унаслідок| накладення два полів, яке виходить в результаті|унаслідок| накладення два полів, кожне з яких окремо|нарізно| пов'язане зі своїм струмом|током|, коли відповідний провід відокремлений.
У такому разі|в такому разі| тяжіння або відштовхування проводів потрібно розглядати|розглядувати| як результат силової дії загального|спільного| магнітного поля на заряджені частинки|частки|, створюючі струм|тік| в кожному з проводів|проводів|. Кількісні співвідношення для цього випадку визначені законом Ампера|ампер-хвилини|, згідно|згідно з| якому силова дія магнітного поля на рухомі заряджені частинки|частки| розглядається|розглядує| як взаємодія двох елементів лінійного струму|току|.
Елементом лінійного струму|току| називається твір|добуток| , де- довжина ділянки проводу|проводу| із|із| струмом|током| , вельми|дуже| мала (так само як і діаметр проводу|проводу| ) в порівнянні з відстанню від нього до точок|точок|, в яких розглядається|розглядує| магнітне поле струму|току| .
У СІ одиниця елементу лінійного струму|току| – ампер|ампер-хвилина|-метр (Ам|).
Величина сили взаємодії між двома елементами лінійних струмів|токів| в порожнечі|пустоті| пропорціональна| твору|добутку| елементів лінійних струмів|токів| і зворотньо пропорційна|пропорціональна| квадрату відстані між ними.
Якщо елементи лінійних струмів|токів| розташовані|схильні| паралельно, то сила взаємодії між ними визначається
, (2.1)
де ;- елементи лінійних струмів|токів|;
- відстань міжелементами;
- кут між напрямом одного з елементів лінійного струму і відрізком прямої, проведеним від одного елементу до іншого;
- коефіцієнт| пропорційності, величина якого визначається в залежності від системи одиниць. Чисельник цього коефіцієнту| називаєтьсямагнітною постійною.
У Міжнародній системі одиниць (СІ) магнітна постійна
- одиниця індуктивності.
Потім, що формули, що відносяться до магнітного поля в порожнечі|пустоті|, справедливі і для магнітного поля в повітрі.
Припустимо тепер, що елемент лінійного струму такий малий, що його поле практично не змінює поле струмуТоді один елемент лінійного струму можна розглядати як пробний, службовець лише для реєстрації електромагнітної сили, яка в цьому випадку є результатом дії магнітного поля першого струму на пробний елемент лінійного струму.
Величина струму визначає інтенсивність магнітного поля; чим більше струм, тим „сильніше” його магнітне поле.
Для оцінки інтенсивності магнітного поля введено поняття індукції магнітного поля, або магнітній індукції .
Магнітна індукція поля в даній точці|точці| є вектор, чисельне значення якого якого дорівнює силі, що діє на елемент лінійного струму|току|, рівний одиниці| і розташований|схильний| в полі так, що сила виявляється|опиняється| найбільшою.
З|із| формули (2.1) виходить
. (2.2)
Вектор розташований перпендикулярно до плоскості, в якій лежать елемент довжиниі відрізок. Він направлений відповідно до правила буравчика.
Магнітне поле в тому, що оточує провідник просторі|простір-час| створюється не тільки|не лише| вибраним елементом лінійного струму|току|, але і іншими елементами, на які може бути роздільний реальний провідник.
Повне значення індукції магнітного поля в даній точці є векторною сумою елементарних векторів.
Формула (2.2), по якій визначається елементарна магнітна індукція, є|з'являється| математичним виразом|вираженням| закону Біо - Савара.
З|із| формули (2.2) виходить одиниця вимірювання|виміру| магнітної індукції:
.
У розрахунках застосовується дрібніша|мілка| одиниця магнітної індукції - гаус (Гс|)
.
Графічно магнітне поле можна зобразити за допомогою лінійної магнітної індукції.
Рис. 2.2 - Лінії магнітної індукції поля прямого струму|току|
Магнітне поле прямолінійного проводу|проводу| має лінії магнітної індукції у вигляді кіл, лежачих в плоскості|площині|, перпендикулярних| до напряму|направлення| струму|току|, з|із| центром на осі проводу|проводу| (рис.2.2).
Напрям магнітної індукції визначається за допомогою правила буравчика: якщо напрям поступальної ходи буравчика сумістити з напрямом струму в проводі, то обертання рукоятки покаже напрям ліній магнітної індукції.
Великий практичний інтерес представляє|уявляє| картина магнітного поля струму|току| котушок|катушок|, оскільки|тому що| в багатьох електротехнічних пристроях|устроях| (трансформатори, електричні машини, електромагнітні реле і ін.) магнітне поле створюється струмами|токами| в котушках|катушках| різної форми.
Рис.2.3 - Магнітне поле струму|току| в циліндровій котушці|катушці|
Магнітне поле струму|току| циліндрової котушки|катушки| зображене|змальовувати| на рис. 2.3. Якщо довжина котушки|катушки| значно більше діаметру, то лінії магнітної індукції мають усередині|всередині| котушки|катушки| однаковий напрям|направлення| (уздовж|вздовж| осі котушки|катушки|) і величина магнітної індукції в усіх точках однакова, за винятком точок|точок|, розташованих|схильних| у|біля| країв.
Магнітне поле, що має в усіх точках однакову по величині і напряму магнітну індукцію, називається рівномірним.
Рис.2.4 - Магнітне поле прямого Рис. 2.5 - Кільцева котушка
постійного магніта |катушка|.
Кільцева котушка| з|із| обмоткою на тороїдальному сердечнику|осерді| (рис.2.5) створює магнітне поле тільки|лише| усередині|всередині| витків Напрям|направлення| ліній індукції магнітного поля струму|току| котушки|катушки| або контура теж|також| визначається правилом буравчика, але|та| в іншому формулюванні: якщо рукоятку буравчика обертати по напряму|направленню| струму|току| у витках, то поступальна хода буравчика збігається з|із| напрямом|направленням| ліній магнітній індукції усередині|всередині| котушки|катушки|.
За допомогою ліній магнітної індукції можна виразити|виказувати| не тільки|не лише| напрям|направлення| магнітного поля, але і величину магнітної індукції, подібно до того як це робиться|чинить| при дослідженні електричного поля.
Нерівномірне магнітне поле зображатиметься|змальовуватиме| замкнутими лініями, проведеними з|із| однаковою щільністю в різних областях.
На відміну від ліній напруженості електростатичного поля, які починаються|розпочинають| на позитивних, а закінчується на негативних|заперечних| заряджених тілах або йдуть|вирушають| в нескінченність, лінії індукції магнітного| поля завжди замкнуті на себе, тобто|цебто| не мають ні початку|розпочинала| ні кінця.