- •4. Сложение колебаний, направленных вдоль одной прямой и во взаимно перпендикулярных направлениях.
- •5. Сложные колебания. Гармонический спектр сложных колебаний, теорема Фурье. Разложение колебаний в гармонический спектр.
- •7. Уравнение волны. Энергетические хар-ки волны.
- •8. Излучатели и приемники уз.
- •10. .Взаимодействие уз с вещ: деформация, кавитация, выделение тепла, хим. Р-ции.
- •15. Характеристики слухового ощущения и их связь с физическими характеристиками звука. Закон Вебера-Фехнера. Уровни интенсивности, уровни громкости звука и единицы их измерения.
- •16. Аудиометрия и фонокардиография.
- •17. Физические основы работы аппарата восприятия звука.
- •18. Поглощение и отражение звуковых волн, акустический импеданс. Реверберация
- •19.(Дописать от руки) Основные понятия гидродинамики. Условие неразрывности струи. Уравнение Бернулли.
- •20. Вязкость жидкости. Уравнение Ньютона. Единицы вязкости. Кровь как неньютоновская жидкость. Феномен Фареуса-Линдквиста. Факторы, влияющие на вязкость крови в живом организме.
- •23. Методы измерения вязкости жидкостей, определение вязкости крови.
- •48. Организм как открытая система. Теорема Пригожина.
- •61. Электрическое поле и его характеристики
- •62. Электрический диполь. Поле диполя. Диполь в электрическом поле.
- •63. . Понятие о мультиполе. Волокно миокарда как диполь.
- •27. Дипольный эквивалентный эл-кий генератор сердца.
- •65. Физические основы электро- и векторкардиографии. Теория Эйнтховена.
- •66. Аппараты для электрокардиографии.
- •67. Переменный ток и его физические хар-ки.
- •68. Цепь тока с активным сопротивлением.
- •69. Цепь с индуктивным сопротивлением.
- •70. Цепь с емкостным сопротивлением.
- •72. Электропроводность электролитов
- •74. Электропроводность биотканей для переменного . Зав-сть импеданса от частоты тока.
- •75. Реография как диагностический метод
- •76. Оценка жизнеспособности тканей путем измерения импеданса ткани при различных частотах переменного тока.
- •77. Основы импедансной плетизмографии.
- •78. Эл-кий импульс, импульсный ток и их хар-ки.
- •79. Электровозбудимость тканей.Реобаза.Хронаксия.
- •80. Генератор импульса(релаксационного колебания) и их практическое применение.
- •81. Эл-ный осциллограф
- •82. Дифференцирующая цепь.
- •83. Интегрирующая цепь.
- •84. . Электронные стимулятоы. Низкочаст. Физиотерапевт. Аппаратура.
- •85. Генераторы гармонических колебаний на транзисторе
- •86. Схема аппарата увч-терапии.Терапевтический контур.
- •87. Воздействие переменным электрическим полем.
- •88. Воздействие переменным магнитным.
- •89. Воздействие электромагнитными волнами.
- •90. Диатермия,дарсонвализация,диатермокоагуляция, диатермотомия.
- •91. . Общая схема съема, передачи и регистр. Мед –биол. Информации
- •92. . Электроды для съема сигнала.
- •94. Пьезоэлектрический эффект и его применение
- •95. . Биоуправляемые и энергетические датчики и их характеристики.
- •96. .Датчики температуры тела
- •98. Датчики параметров сердечно - сосуд. Системы.
- •100. Принцип работы мед. Приборов, регистр. Биопо-тенциалы.
- •101. Амплитудная характеристика усилителя. Амплитудные искажения и их предупреждение.
- •102. 65. Частотная хар-ка ус-теля. Линейные искажения.
- •108. Явление полного внутреннего отражения. Волоконная оптика
- •109. Линзы. Аберрация линз
- •110. Оптическая система глаза
- •112. . Увеличение и предел разрешения оптических микроскопов. Формула Аббе.
- •113. Специальные приемы оптической микроскопии
- •114. Общие свойства электромагнитных волн
- •116. Дифракция. Принцип Гюйгенса-Френеля
- •117. Интерференционные и дифрационные приборы
- •119. 120.
- •152. Физические основы применения рентгеновского излучения в медицине
- •153. 153,155 Защита от ионизирующего излучения(ии)
- •3 Вида защиты: защита временем, расстоянием и материалом.
- •154. Основы рентгеновской компьютерной томографии(кт)
- •155. В 153
- •156. Радиоактивность(р).Виды распада.
70. Цепь с емкостным сопротивлением.
Определим характер переменного тока "I" в цепи с конденсатором, к которой приложено переменное напряжение U = Um sint.
Мгновенные значения заряда "q" на пластинах конденсатора
q = cU = cUm sin t.
Дифференцируем
где Im = cUm. Это уравнение показывает, что ток в цепи, подобно напряжению, имеет синусоидальный характер (смотри рисунок), причем упреждает напряжение по фазе на угол.Сопоставляя максимальное значение токаIm = cUm с формулой закона Ома, видим, что в цепи с емкостью значение сопротивления имеет величина , которая обозначаетсяXc.Величина называется емкостным сопротивлением цепи и измеряется в Омах, еслис - в Фарадах и - в Герцах. Физический смысл емкостного сопротивления можно объяснить так: ток "I" в цепи конденсатора пропорционален заряду "q" и частоте "" смены процессов заряда и разряда конденсатора. Заряд "q" при данном приложенном напряжении "U" пропорционален емкости "с" конденсатора, а = 2. Поэтому ток "I" в цепи пропорционален произведению "c", которое, следовательно, имеет значение проводимости цепи. Величина, ей обратная, то есть , имеет значение сопротивления цепи.В цепи, содержащей емкость и активное сопротивление, угол сдвига фазы тока будет меньше и в зависимости от соотношения между ними может иметь значения от 0 до 900.В чисто емкостном сопротивлении потерь энергии не происходит, в связи с чем оно называется реактивным.
71. Полное сопротивление цепи переменного эл.тока. Импеданс. . Рассм. цепь, состю из последю соед-ных резистора R, катушки индук-тивности L и конденсатора С. Если на нее подать перемен. напряж-е , то ток в цепи будет изм-ся по закону: ,где- разность фаз напр-я и силы тока. Такая цепь им. как актив., так и реактивное сопр-я. => ее сопр-е наз. импедансом и обозначаютZ. Импеданс равен отношению амплитуд. значения переем. напр-я на концах цепи к амплитуд. Знач-ю силы тока в ней:
Элементы(R,L,С)полной цепи перем. тока на рис. соединены последо-вательно. => по ним протекает одинак. ток, а напрсклад-ся из напр-ний на отдел. участках цепи:Для сложения напр-ний исп. след. графич. прием. На вектор.диаграмме отклад-сякак векторы все 3 ампл-ды напр-ний Тогда сумма этих векторов дает вектор напряж-я в цепи. Вел-на и направл-е вектора дают амплитуду напр-ния в сети и фазовый угол между током и напряжением. Из рис. по т. Пифагора имеем: Подставляя выражения этих амплитуд из и учит. закон Ома, находим:Дальше пол. выр-е для определения импеданса:
72. Электропроводность электролитов
Биол. жид-сти явл. эл-тами, электро-проводимость кот. им. сходство с электропров-тью Ме: в обеих средах, в отличие от газов, носители тока сущ. независимо от наличия электрич. поля. В этих средах под воз-вием элект. поля возн. упорядоч-е (направл-е) движ-е свобод. электрич. зарядов (е , ионов) — электрич. ток. Скалярной хар-кой эл. тока явл. сила тока (I), равная отнош-ю заряда , переносим. ч/з сечение проводника или некот. пов-сть за интервал времени, к этому интервалу:Если эл. ток равномерно распр. по сеч-ю проводника, то отнош-е силы тока кS сеч-я проводника наз. плотностью тока:() Как видно, пл-сть тока прямопропорц. заряду носителя тока, конц-ции носителей и скорости их направленного движения. Пл-сть тока для эл-тов след. предст. в виде суммы выр-ний для+ и – ионов, т. е. суммар. пл-сть тока равна Если предпол., что каждая мол-ла диссоц-ет на 2 иона, то конц-ция+ и - ионов одинакова: , где— коэф. дис-ции,n — конц-ция мол-л электролита. Направл. движ-е ионов в эл. поле можно приближенно считать равномерным, при этом сила qE, д-щая на ион со стороны эл. поля, уравнов-ся силой трения rv: qE = rv, откуда, заменяя q/r = b, пол. v = bE. Коэф. пропорц-сти b наз. подвижностью носителей заряда {ионов). Он равен отнош-ю скорости направл. движ-я ионов, вызв. эл. полем, к напряж-сти этого поля . Для ионов разных знаков им.: Итог:удельная проводимость электролита тем больше, чем больше конц-ция ионов, их заряд и подвижность. При повыш. t0 возр.подвижность ионов и увелич. электропроводимость.
73. Первичное д-вие постоян. тока на ткани ор-зма. Гальванизация. Электрофорез лекарственных в-в. Чел ор-зм в значит. степени сост. из биолог. жид-тей, сод. большое кол-во ионов, кот. участвуют в различ. обменных п-сах. Под влиянием электрич. поля ионы движутся с разной скоростью и скапливаются около клеточ. м-н, обр. встречное электрич. поле, наз. поляризационным. => первичное д-вие постоян. тока связано с движ-ем ионов, их разделением и изменением их конц-ции в разных эле-ментах тканей. Воздействие постоян. тока на ор-зм зависит от силы тока, поэтому весьма существенно электр. сопр-е тканей и прежде всего кожи. Влага, пот значительно уменьшают сопр-е, что даже при небольшом напряжении может вызвать значительный ток через ор-зм. Непрерывный постоян. ток напряжением 60—80В исп. как лечебный метод физио-терапии (гальванизация). Источником тока обычно служит двух-полупериодный выпрямитель — аппарат для гальванизации. Прим-ют для этого электроды из листового свинца толщиной 0,3—0,5мм. Т.к. продукты электролиза р-ра поваренной соли, сод-гося в тканях, вызывают прижигание, то между электродами и кожей помещают гидрофильные прокладки, смоченные Н2О. Дозируют силу постоян. тока по показаниям миллиамперметра, при этом обязательно учитывают предельно допусти-мую плотность тока — 0,1 мА/см2. Постоян. ток исп. в лечеб. практике также и для введения лекар. в-в ч/з кожу или слизист. оболочки ( электрофорез лекар. в-в). Для этой цели поступают так же, как и при гальв-ции, но прокладку активн. электрода смачивают р-ром соотв-щего лекар. в-ва. Лекарство вводят с того полюса, зарядом кот. оно обладает: анионы вводят с катода, катионы — с анода. Гальв-цию и электрофорез лекар. в-в можно осущ. с помощью жидкостных электродов в виде ванн, в кот. погружаются конечности пациента.