UP_poTOEch_2
.pdfМИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ
федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования
«Северный (Арктический) федеральный университет имени М.В. Ломоносова»
филиал в г. Северодвинске Архангельской области
Институт судостроения и морской арктической техники
Кафедра судовой электроэнергетики и электротехники
УТВЕРЖДАЮ проректор-директор филиала САФУ имени М.В. Ломоносова в г. Северодвинске
_________________________ Н.Я. Калистратов «_________»_________________ 2013 г.
А.И. Черевко
ЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ
Часть II
Учебное пособие для выполнения курсовых и расчетно-графических работ по дисциплине
«Теоретические основы электротехники с применением ПЭВМ»
Северодвинск
2013
УДК 621.3.01
Черевко А.И. Линейные электрические цепи. Часть II. Расчеты трехфазных цепей, магнитных цепей постоянного тока и линейных электрических цепей при несинусоидальных токах, напряжениях и э.д.с.
Учебное пособие для выполнения расчетно-графических работ – Северодвинск:
САФУ, 2013. - 77 с.
Ответственный редактор доцент, зав. кафедрой судовой электроэргетики и электротехники В.Е. Гальперин
Рецензенты: к.т.н., профессор, зав. кафедрой «Автоматика и управление в технических системах» С.Н. Едемский;
главный инженер ОАО «СПО «АРКТИКА» П.И. Потего.
Учебное пособие предназначено для самостоятельного выполнения курсовой и расчетно-графических работ (КР и РГР) по дисциплине «Теоретические основы электротехники» (ТОЭ) и «Общая электротехника» (ОЭ) на персональных компьютерах с использованием пакета прикладных программ MathCAD и MicroCap. Пособие содержит теорию, задание и требования к выполнению КР по расчету трехфазных электрических, магнитных цепей постоянного тока и электрических цепей с несинусоидальными токами, напряжениями и э.д.с. По каждому заданию кроме теории приведены примеры выполнения КР и РГР на ПЭВМ.
Учебное пособие рекомендуется студентам 2 и 3-го курсов по специальностям 180201.65 (140400) «Системы электроэнергетики и автоматизации судов» и 220201.65 «Управление и информатика в технических системах» по дисциплинам «Теоретические основы электротехники» и «Общая электротехника».
ISBN 5-7723-0730-4 |
© САФУ, 2013 г. |
2
ТРЕБОВАНИЯ К ВЫПОЛНЕНИЮ
РАСЧЕТНО-ГРАФИЧЕСКИХ РАБОТ
Задачи по ТОЭ весьма разнообразны, и не представляется возможным предложить единую методику их решения. Поэтому остановимся на основных указаниях.
1.При решении любой задачи на первом этапе необходимо уяснить содержание задачи, изобразить ее электрическую схему, выписать заданные и искомые величины, наметить план решения задачи.
2.Каждый пункт плана решения задачи необходимо сопровождать пояснительным текстом, указывающим законы, на основании которых составлены уравнения, смысл преобразований в схемах и формулах, последовательность действий, и выводами по полученным результатам.
3.Для исключения ошибок при расчетах значения всех величин рекомендуется подставлять в формулы в единицах СИ. В случае громоздких преобразований допускается решение уравнений вести с подставленными числами. Количество значащих цифр после запятой должно быть не более двух.
4. После завершения расчетов необходимо удостовериться в правильности полученного решения, используя первый, второй законы Кирхгофа и уравнения баланса мощностей (проверить размерность полученных величин).
5.Необходимо проанализировать, возможна ли физическая реализация расчетных режимов работы электрических цепей и источников энергии.
6.Каждую расчетно-графическую работу необходимо выполнять в виде отдельного отчета, на обложке которого должны быть указаны: наименование работы, название кафедры, номер группы, фамилия и инициалы студента, номер варианта задания, фамилия и инициалы преподавателя.
7.На каждой странице с правой стороны листа должны быть оставлены поля шириной не менее 30 мм.
8.Текст, формулы и числовые выкладки должны быть выполнены четко и аккуратно, без помарок.
9.Буквенные обозначения и единицы физических величин должны соответствовать ГОСТу; а именно:
сопротивления электрические, Ом: активное R; реактивное X; полное Z;
проводимости электрические, См (Сименс): активная G; реактивная B; полная Y;
емкость C, Ф (Фарада);
индуктивность L, Гн (Генри);
электродвижущая сила (э.д.с.) E, В (Вольт); напряжение U, В; потенциал V, В;
ток I, А (ампер);
мощность: активная P, Вт (Ватт); реактивная Q, ВАр; полная S, ВА;
магнитодвижущая сила (МДС) F, А;
3
магнитная индукция B, Тл (Тесла);
напряженность магнитного поля H, А/м;
магнитный поток Ф, Вб (Вебер);
потокосцепление , Вб;
частота f, Гц (Герц);
угловая частота , рад/с (радиан в секунду), с-1.
Комплексы токов и напряжений обозначаются точкой над прописной латинской буквой: , . Сопряженные комплексы обозначаются звездочкой: ,
. Комплексные сопротивления и проводимости обозначаются чертой под латинскими буквами: Z, Y. Комплексная мощность обозначается следующим образом: S=P+jQ.
10.Графики вычерчивают аккуратно с помощью чертежных инструментов, желательно на миллиметровой бумаге. Оси координат изображают сплошными линиями со стрелками на конце, масштабы шкал по всем осям выбирают равномерными, начиная с нуля, с использованием по всей площади графика. Цифры шкал наносят слева от оси ординат и под осью абсцисс. Буквенное обозначение шкалы и единицу измерения пишут над числами шкалы ординат и под осью абсцисс справа (вместо последнего числа шкалы).
11.Векторные диаграммы строят в масштабе, который указывается таким образом: mU=.....В/мм; mI=.....А/мм.
12.В конце работы студент ставит дату выполнения работы и свою
подпись.
13.Если работа не зачтена или зачтена при условии внесения исправлений, то все необходимые поправки делают в конце работы в разделе “Работа над ошибками”. Нельзя вносить какие-либо исправления в текст, расчеты и графики, просмотренные преподавателем.
4
1. ОСНОВНЫЕ СВЕДЕНИЯ ПО ТЕОРИИ ТРЕХФАЗНЫХ ЦЕПЕЙ
Совокупность электрических цепей с многофазными источниками питания называется многофазной системой электрических цепей. Трехфазная цепь - частный случай многофазной цепи. Отдельные электрические цепи, входящие в состав многофазной электрической цепи, называются фазами. Число фаз многофазной системы цепей будем обозначать через m. Термин “фаза” применяется и для обозначения аргумента синусоидально изменяющейся величины. Трех - и m-фазные системы бывают симметричные и несимметричные, уравновешенные и неуравновешенные.
Симметричной называют многофазную систему э.д.с., в которой э.д.с. в отдельных фазах равны по амплитуде и отстают по фазе друг относительно
друга на углы = 2 q , где m = 3 - число фаз, p = 1 - число пар полюсов mp
машинного генератора, q - нормирующий коэффициент, определяющий
порядок чередования фаз (q = 1, 2, 3). |
|
|
|
Порядок, в котором ЭДС |
генератора в фазных обмотках проходят через |
||
положительные максимумы, |
называют порядком |
чередования |
фаз |
(последовательностью фаз). |
|
|
|
При q = 1 получаем систему трех равных по амплитуде ЭДС, сдвинутых друг
относительно друга на угол 2 120o:
3
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
A |
E |
m |
sin t; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
||
eB |
E m sin |
t |
|
|
|
|
; |
|||
3 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|||
eC |
E msin t |
|
|
. |
|
|||||
3 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В комплексной форме записи: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
EAm Em Em ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
. |
. |
|
|
-j |
2 |
|
|
|
-j |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
EBm EAm e 3 Eme 3 ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
. |
. |
|
|
-j |
4 |
|
|
|
-j |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
3 |
|
Eme |
3 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
ECm EAm e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
j |
2 |
|
|
j |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
j |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
3 |
, a2 =e |
1 |
|
|
3 |
, a3 = a |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
Обозначим e 3 = a . Имеем : a =e |
|
|
3 |
|
= |
j |
|
3 = = |
j |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
j2 = 1 , a4 = a и 1 + a + a2 = 0 .
Соответственно, симметричную систему ЭДС можно записать, используя оператор a как вектор поворота, следующим образом :
5
|
|
|
|
|
|
. |
3 |
Em |
Eme |
j0 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
EAm a |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
j |
4 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
EBm a2 Em Eme 3 , |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
j |
2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
ECm =aEm =Eme |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
-j |
2 |
|
j |
4 |
|
-j |
4 |
|
|
|
j |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
3 a2 |
|
e |
3 a. |
|||||||||||||||
так как e 3 e |
|
и e 3 |
|
Как видно из рис. 1, ЭДС в фазах проходят через максимум в порядке : A, B, C, A, B, C, ... Такую систему называют симметричной системой прямого порядка чередования фаз.
рис. 1 |
рис. 2 |
рис. 3 |
При q = 2 = 240o, получим симметричную систему обратной последовательности, в которой ЭДС проходит через максимум в порядке: A, C, B, A, C, B, . (рис. 2). Ее можно записать в виде:
. . |
. . |
. |
EA , EB aEA , EC a2 |
EA . |
При q = 0 и = 360o, получим симметричную систему нулевого порядка чередования фаз, в которой все три ЭДС проходят через максимум
одновременно (рис. 3). Ее можно записать в виде:
. . .
EA EB EC
Уравновешенными называют системы, мгновенное значение мощности которых не зависит от времени. В неуравновешенных системах мгновенное значение мощности является функцией времени.
1.1 Основные схемы соединения трехфазных цепей.
Существует два основных способа соединения обмоток генераторов, трансформаторов и приемников в трехфазных цепях : соединение звездой и соединение треугольником. Например, соединение генератора и приемника звездой показано на рис. 4, а соединение треугольником - на рис. 5.
При соединении звездой все “концы” фазных обмоток генератора и нагрузки соединяют в одну точку. Общие точки обмоток генератора и ветвей звезды нагрузки называются нейтральными (нулевыми), а соединяющий их провод - нейтралью (нулевым проводом). При соединении треугольником
6
фазные обмотки генератора соединяются таким образом, чтобы “начало” одной обмотки соединялось с “концом” другой обмотки. Общие точки каждой пары фазных обмоток генератора и ветвей приемника соединяются проводами, носящими названия линейных проводов. Трехфазная цепь и трехфазный приемник называются симметричными, если комплексные сопротивления всех фаз одинаковы. В противном случае они называются несимметричными. Режим работы, при котором трехфазные системы напряжений и токов симметричны, называют симметричным режимом.
Соотношения между линейными и фазными напряжениями и токами в симметричной системе. При соединении в звезду (рис. 4) : Iл = Iф ; Uл =3Uф
Рис. 4
При соединении в треугольник (рис. 5) : Uл = Uф ; Iл =3Iф
Рис. 5 Соединение фаз источника и нагрузки в треугольник
1.2 Расчет трехфазных систем.
Трехфазные цепи - разновидность цепей синусоидального тока и потому расчет и исследование процессов в них производятся на основании символического метода, с построением векторных и топографических диаграмм.
а). Расчет симметричных цепей: производится для одной фазы системы, т.к. здесь IА=IВ=IС ; ZА=ZВ=ZС ; А= В = С , т.е. имеет место полная симметрия. В
7
этом случае при соединении звездой (рис. 4) линейные напряжения равны
разностям соответствующих фазных напряжений:
. . . . . . . . .
UAB UAИ UBИ , UBC UBИ UCИ , UCA UCИ UAИ ,
апри соединении треугольником линейные токи равны разностям
соответствующих фазных токов:
. . . . . . . . .
IA Iab Ica , IB Ibc Iab , IC Ica Ibc .
На рис. 6 и 7 представлены топографические векторные диаграммы для случаев соединения фаз приемника звездой и треугольником соответственно.
рис. 6 |
рис. 7 |
б). Расчет несимметричных цепей при соединении в звезду и звезду с нулевым проводом необходимо начинать с определения напряжение смещения нейтрали:
(1)
. . .
где UАИ, UВИ, UСИ - фазные напряжения источника; YA,YB, YC, Y0 - проводимости фаз нагрузки и нулевого провода.
Токи в фазах нагрузки и нейтральном проводе:
. |
. |
|
. |
|
|
|
. |
. |
. |
|
. |
. |
. |
|
|
||
|
UAН |
|
|
|
UBН |
|
UCН |
|
|
||||||||
IА= YAUAН = |
|
|
|
|
; |
IB = YB UBН = |
|
|
; |
IC = YC UCН = |
|
; |
|
||||
|
|
ZA |
|
ZB |
ZC |
|
|||||||||||
. |
. |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UOO' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
I0 = Y0 UOO’ = |
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Z0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
. |
. |
|
|
|
|
|
|
. |
. |
. |
|
. |
. |
. |
|
. |
|
где UАН =UАИ - |
UОО’ ; UBН =UBИ - |
UОО’ ; |
UCН =UCИ - |
UОО’ - |
фазные напряжения в несимметричной нагрузке.
Если нагрузка соединена в звезду без нулевого провода, то в (1) нужно принять
Y0 = 0.
8
. . .
Если известны (в случае Y0 = 0) линейные напряжения UAB, UBC,UCA, и проводимости фаз нагрузки, то фазные напряжения нагрузки можно найти по формулам:
. |
. |
|
. |
. |
. |
|
. |
. |
. |
|
. |
Y |
|
|
||
UAB Y |
B |
UCA Y |
UBC Y |
C |
UAB Y |
UCA Y |
A |
UBC |
B |
|
||||||
UAH |
|
|
C |
; UBH |
|
|
A |
; UCH |
|
|
|
. |
||||
YA YB YC |
|
YA YB YC |
|
YA YB YC |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
в) Порядок расчета несимметричной нагрузки с соединением фаз в треугольник зависит от учета или неучета сопротивлений в линейных проводах (рис. 8).
Рис. 8 Несимметричная нагрузка с соединением фаз в треугольник
Если известны линейные напряжения между зажимами A , B , C , к которым присоединены сопротивления приемника, то задача определения токов в нагрузке решается по закону Ома, а затем находятся токи в линейных проводах. Однако обычно бывают известны напряжения на зажимах A, B, C источника питания, поэтому расчет несколько усложняется. Проще всего его провести, заменяя треугольник сопротивлений эквивалентной звездой. Определив токи в линейных проводах, нетрудно определить фазные напряжения приемника в эквивалентной звезде и получить линейные напряжения на фазах приемника - как разность фазных напряжений эквивалентной звезды, а затем вычислить токи в ветвях треугольника нагрузки. Формулы преобразования звезды сопротивлений (ZA, ZB, ZC) в эквивалентный треугольник (Zab, Zbc, Zca) и обратно имеют вид:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ZA |
Zab Zca |
|
Zab ZA ZB |
ZA ZB |
|
|||
|
|
|
||||||
Zab Zbc Zca |
ZC |
|
||||||
|
|
|
|
|
||||
ZB |
|
Zbc Zab |
|
|
Zbc ZB ZC |
ZBZC |
|
|
|
Zab Zbc Zca |
ZA |
|
|||||
|
|
|
|
|
||||
ZC |
|
Zca Zbc |
|
|
Zca ZC ZA |
ZCZA |
|
|
|
Zab Zbc Zca |
|
|
|||||
|
|
|
|
ZB |
|
1.3 Мощность в трехфазных системах.
Активная мощность - это сумма активных мощностей фаз нагрузки с учетом активной мощности в сопротивлении нулевого провода: P = PA+PB+PC+P0.
9
Аналогично – суммарная реактивная мощность: Q = QA+QB+QC+Q0. Тогда
полная мощность несимметричной трехфазной нагрузки S = P2 Q2 . При равномерной нагрузке фаз:
P= 3Uф Iф соs =3Uл Iл cos
Q= 3Uф Iф sin =3Uл Iл sin
S= 3Uф Iф =3Uл Iл
Вуравновешенных системах суммарная активная мощность постоянна и не зависит от времени: P = PA+ PB+ PC = = 3UфIф cos = P.
Внесимметричной трехфазной системе полная, активная и реактивная
мощности определяется отдельно для каждой фазы нагрузки:
. .
SA =UАНIA = PA + jQA = UAHIA cos A + jUAHIA sin
. .
SB =UВНIB = PB + jQB = UBHIB cos B + jUBHIB sin
. |
. |
|
(2) |
SC =UСНIC = PC + jQC = UCHIC cos C + jUCHIC sin
. .
S0 =UОО’I0 = P0 + jQ0 = UOO’I0 cos 0 + jUOO’I0 sin
Расчет трехфазных цепей, содержащих магнитосвязанные катушки, производится так же, как и расчет магнитосвязанных цепей однофазного синусоидального тока.
2. ТЕОРИЯ ПО МАГНИТНЫМ ЦЕПЯМ ПОСТОЯННОГО ТОКА
Большинство электротехнических устройств основано на использовании магнитных цепей. Для усиления магнитного потока здесь применяются ферромагнитные материалы – электротехнические стали, пермаллои и ферриты.
Расчет магнитной цепи заключается в установлении связи между магнитным потоком – Ф, током в обмотках – I, числом витков – w и геометрическими размерами магнитопровода: сечением – S, шириной – а, глубиной – b и высотой – h сердечника, с учетом магнитных свойств материалов μа = μμ0, из которых выполнен магнитопровод.
Магнитное поле в материале магнитопровода определяется плотностью магнитного потока или вектором магнитной индукции B Ф/ S . Магнитная индукция в свою очередь зависит от величины вектора намагниченности J и
вектора напряженности магнитного поля H .
B 0 J 0 H 0 H 1 J /H 0 H а H.
Если среда магнитопровода однородная, то вектора можно заменить скалярными величинами, тогда
B = μ μ0 H = μа H,
10