- •Глава 6 Механические колебания
- •§6.1 Свободные колебания
- •§6.1.1 Пружинный маятник
- •§6.1.2 Математический маятник
- •§4.1.3 Физический маятник
- •§6.1.4 Гармонические колебания
- •§ 6.1.5 Методы представления колебаний
- •§ 6.1.6 Скорость и ускорение колеблющейся точки
- •§ 6.1.7 Кинетическая и потенциальная энергии колебательного движения
- •Примеры решения задач
- •§6.2 Затухающие колебания
- •§6.3 Вынужденные колебания. Резонанс
- •Примеры решения задач
- •§ 6.4 Сложение гармонических колебаний, направленных по одной прямой
- •§ 6.5 Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний
- •Примеры решения задач
Примеры решения задач
Пример . Тело массой m=2 кг подвешено к упругой пружине, совершает гармонические колебания. Определите жёсткость k пружины, если за время t=1,5мин число N полных колебаний равно 60.
Дано: m=2кг; t=1,5мин=90с; N=60.
Найти: k.
Решение: Период гармонических колебаний тела, подвешенного на пружине (пружинный маятник),
,
где m- масса тела; k- жёсткость пружины.
С другой стороны, период колебаний
,
где t – время, за которое совершается N полных колебаний.
Приравняв оба выражения
Найдём искомую жёсткость пружины
Ответ: k=35,1 Н/м.
Пример . При подвешивании грузов массами m1 и m2=2 m1 к свободным пружинам пружины удлинились одинаково (Δх=15см). Пренебрегая массой пружин, определите: 1) периоды колебаний грузов; 2) какой из грузов при одинаковых амплитудах обладает большей энергией и во сколько раз?
Дано: m1; m2=2 m1; Δх=15см=0,15м; А1=А2=А.
Найти: 1) Т1; Т2 ; 2) .
Решение. Из условия равновесия грузов на пружине следует, что
m1g=k1Δx и m2g=k2Δx
(удлинение в обоих случаях одинаково), где k1 и k2 – соответственно жёсткость первой и второй пружин. Тогда
и (1)
Периоды колебаний грузов на пружинах соответственно
и (2)
Подставив выражения (1) в формулу (2), найдём
и
т.е. периоды колебаний равны:
.
Механическая энергия груза, колеблющегося на пружине,
(3)
где А – амплитуда колебаний; - циклическая частота.
Поскольку по условию задачи А1=А2=А и нашли, что Т1=Т2, поэтому искомое отношение энергий, согласно формуле (3),
.
Следовательно, Е1 в два раза меньше, чем Е2.
Ответ: Т1=Т2=0,776 с; Е2=2Е1.
Пример . Один из математических маятников совершил N1=20 колебаний, другой за то же время совершил N2=12 колебаний. Определите длины обоих маятников, если разность их длин Δℓ=16см.
Дано: t1=t2=t ; N1=20; N2=12; Δℓ=16см=0,16м.
Найти: ℓ1; ℓ2.
Решение. Период колебаний
,
где t – время, за которое совершилось полных колебаний.
По условию задачи,
N1Т1=N2 Т2 (1)
где периоды колебаний первого и второго математических маятников
и (2)
(где g – ускорение свободного падения).
Из выражения (1) и (2) следует, что
(3)
Учитывая, что
Δℓ=ℓ2-ℓ1 (4)
И решая уравнения (3) и (4), найдём искомые длины математических маятников:
; .
Ответ: ℓ1=9см; ℓ2=25 см.
Пример . Тонкий обруч подвешен на вбитый в стену гвоздь и совершает гармонические колебания с периодом Т=1,56 с в плоскости, параллельной стене. Определите радиус обруча.
Дано: Т=1,56с.
Найти: R.
Решение. Тонкий обруч под действием силы тяжести совершает колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, проходящей через точку О, не совпадающую с центром масс. С обруча (см.рисунок).
Это – пример физического маятника.
Период колебаний физического маятника
(1)
где I– момент инерции маятника относительно оси, проходящей через точку подвеса О; ℓ - расстояние между точкой подвеса О и центром масс С маятника; m- масса обруча; g - ускорение свободного падения.
Согласно теореме Штейнера, момент инерции I диска относительно оси не проходящей через его центр масс,
I=I0+ma2,
гдеI0–момент инерции обруча относительно оси, проходящей через центр масс обруча; a- расстояние между осями. Учитывая, что I0=mR2 (тонкостенный диск); а=R, последняя формула запишется в виде
I= mR2+ mR2= 2mR2. (2)
Подставив выражение (2) в формулу (1), учитывая, что ℓ=R, найдём искомый радиус диска:
Ответ: R=30,2см.
Пример . Физический маятник в виде тонкого однородного стержня длиной 0,5м совершает гармонические колебания вокруг неподвижной оси, проходящей через точку подвеса О, не совпадающую с центром масс С. Определите, на каком расстоянии х от центра масс должна находиться точка подвеса, чтобы циклическая частота колебаний была максимальна.
Дано: ℓ=0,5 м;ω=ωmax.
Найти: x.
Решение: Период колебаний физического маятника
гдеI – момент инерции стержня относительно горизонтальной оси, проходящей через точку подвеса О, не совпадающую с центром масс С стержня (см. рисунок); m - масса стержня; g- ускорение свободного падения; х – расстояние между точкой подвеса О и центром масс С.
Циклическая частота
(1)
Согласно теореме Штейнера, момент инерции стержня относительно оси, проходящей через точку подвеса, находящуюся от центра масс на расстоянии х,
(2)
где -момент инерции стержня относительно горизонтальной оси, проходящей через центр масс стержня (через середину стержня).
Подставив (2) в (1), получим
(3)
Найдём экстремум функции (3) (по условию задачи циклическая частота максимальна):
; ,
откуда
ℓ2-12х2=0
(нас интересуют только положительные решения), т.е. искомое расстояние
Ответ: х=14,4см.
Пример . Материальная точка массой m=10г совершает гармонические колебания с амплитудой А=40см и периодом Т=4с. В начальный момент времени t0=0 смещение x0 достигает максимально возможного значения. Запишите уравнение колебаний точки.
Дано: m=10г=10-2кг; А= 40см; Т=4с.
Найти: x(t).
Решение : Уравнение гармонических колебаний
х=Аcos(ω0t+φ0), (1)
где циклическая частота (учли условие задачи); φ0 - начальная фаза колебаний.
Согласно условию задачи, в момент времени t0=0 смещение x0=А (А- амплитуда колебаний). Тогда уравнение (1) можно записать в виде
откуда cos φ0 =1. Следовательно, начальная фаза φ0=0.
Используя найденные значения ω0, φ0 и заданное А, искомое уравнение колебаний точки:
,м
Пример 6.1. Материальная точка, совершающая гармонические колебания с
частотой ν=1Гц, в момент времени t=0 проходит положение, определяемое координатой x0=4см, со скоростью υ0=-16см/с. Определите амплитуду колебаний.
Дано: ν=1Гц; t=0; x0=4см (4∙10-2м); υ0=-16см/с (-16∙10-2м/с).
Найти: А
Решение :Уравнение гармонических колебаний материальной точки
x=Аcos(ω0t+φ0) (1)
где ω0=2πν.
Скорость точки, совершающей гармонические колебания,
(2)
В начальный момент времени (t=0) смещение и скорость материальной точки, согласно (1) и (2)
х0=Аcosφ0 (3)
υ0=-ω0Аsinφ0 (4)
Поделив (4) на (3), получим
откуда
Из формулы (3) амплитуда колебаний равна
Учитывая, что cosφ0=0, 843, получаем А=4,74 см.
Ответ: А=4,74 см.
Пример . Материальная точка массой m=10г совершает гармонические колебания с частотой ν=0,2 Гц. Амплитуда колебаний равна 5 см. Определите: 1) максимальную силу, действующую на точку; 2) полную энергию колеблющейся точки.
Дано: m=10г=10-2кг; ν=0,2 Гц; А=5см=5∙10-2м
Найти: 1) Fmax; 2) E
Решение : Уравнение гармонических колебаний материальной точки
x=Аcos(ω0t+φ0) (1)
Тогда скорость и ускорение колеблющейся точки
Согласно второму закону Ньютона, сила, действующая на точку,
F=ma=-Aω02m∙cos (ω0t+φ0).
F=Fmax при cos(ω0t+φ0)= ±1, поэтому искомое максимальное значение силы
Fmax=Aω02m=4π2ν2Am
Учли, что ω0=2πν.
Полная энергия колеблющейся точки
Подставив сюда ω0, найдём искомую полную энергию:
Е=2π2mν2A2
Ответ: 1) Fmax=0,8мН; 2) Е=19,7мкДж.
Пример . Материальная точка массой m= 5г совершает гармонические колебания с амплитудой А=10см и частотой ν =1Гц. В начальный момент времени t0=0 смещение x0=А. Определите кинетическую и потенциальную энергии в момент времени t = 2,2с
Дано: m=5г=5∙10-3кг; А=10см=10∙10-2м; ν=1Гц; t0=0; x0=А; t = 2,2с.
Найти: Т; П.
Решение : Кинетическая и потенциальная энергии материальной точки, совершающей гармонические колебания,
; (1)
; (2)
где циклическая частота ω0=2π ν =2π с-1 (учли условие задачи); φ0- начальная фаза.
Уравнение гармонических колебаний:
x=Аcos(ω0t+φ0)
которое для условий задачи запишется в виде
x=0,1cos(2πt+φ0),м
Для определения начальной фазы учтём, что при t0=0 смещение x0=А. Тогда можем, согласно (3), записать
x0=0,1cos(2π∙0+φ0)=0,1 м,
т.е. cosφ0=1 и φ0=0. Таким образом, фаза колебаний равна 2πt c-1.
При заданной фазе колебаний уравнения (1) и (2) примут вид:
;
Ответ: Т=892мкДж; П=94,2мкДж.