- •7. Дифракция Френеля на круглом отверстии.
- •6.2 Дифракция Френеля на круглом экране.
- •8. Дифракция Фраунгофера на одной щели
- •9. Дифракционная решетка. Дифракционный спектр
- •14. Поляризация при отражении и преломлении. Закон Брюстера
- •15. Двойное лучепреломление
- •17. Вращение плоскости поляризации. Определение концентрации оптически активных веществ.
- •16. Искусственное двойное лучепреломление.
- •12.1 Естественный и поляризованный свет.
- •Закон Малюса
- •11. Дифракция рентгеновских лучей на кристаллической решетке. Исследования структуры кристаллов
- •10. Дисперсия и разрешающая способность решётки.
- •2. Когерентные волны. Интерференция света. Оптическая разность хода
- •3. Интерференция света от двух когерентных источников
- •1. Световые волны
- •Шкала электромагнитного излучения
- •25. Земная атмосфера и солнечная радиация
- •18.1. Тепловое излучение
- •19.1. Абсолютно черное тело
- •18.2. Закон Кирхгофа
- •19.2. Закон Стефана-Больцмана
- •20.1. Закон смещения Вина.
- •20.2. Формула Релея-Джинса
- •21. Квантовая гипотеза и формула Планка
- •22. Оптическая пирометрия
- •23.1. Фотоэффект
- •23.2. Законы внешнего фотоэффекта
- •23.3. Уравнение Эйнштейна
- •27. Постулаты Бора
- •28. Гипотеза де Бройля
- •26.2. Модели атома Томсона и Резерфорда
- •24. Поглощение света веществом
21. Квантовая гипотеза и формула Планка
Правильное, согласующееся с опытными данными выражение для спектральной плотности излучательности абсолютно черного тела было найдено в 1900 г. немецким физиком М. Планком. Он отказался от установившегося положения классической физики, согласно которому энергия любой системы может изменяться непрерывно, т. е. может принимать любые сколь угодно близкие значения. Согласно выдвинутой Планком квантовой гипотезе, атомные осцилляторы изучают энергию не непрерывно, а определенными порциями – квантами, причем энергия кванта пропорциональна частоте колебания:
где h=6,625·10-34 Дж·с – постоянная Планка. Так как излучение испускается порциями, то энергия осциллятора может принимать лишь определенные дискретные значения, кратные целому числу элементарных порций энергии е0:
Используя статистические методы и представления о квантовом характере теплового излучения, Планк вывел для универсальной функции Кирхгофа формулу
которая блестяще согласуется с экспериментальными данными по распределению энергии в спектрах излучения абсолютно черного тела во всем интервале частот от 0 до бесконечности и при различных температурах.
22. Оптическая пирометрия
Законы теплового излучения используются для измерения температуры раскаленных и самосветящихся тел (например, звезд). Методы измерения высоких температур, использующие зависимость спектральной плотности излучательности тел от температуры, называются оптической пирометрией. Приборы для измерения температуры нагретых тел по интенсивности их теплового излучения в оптическом диапазоне спектра называются пирометрами. В зависимости от того, какой закон теплового излучения используется при измерении температуры тел, различают радиационную, цветовую и яркостную температуры.
1. Радиационная температура – это такая температура абсолютно черного тела, при которой его излучательность Re равна излучательности RT исследуемого тела. Радиационная температура Тр тела всегда меньше его истинной температуры Т.
2. Цветовая температура. Для серых тел (или тел, близких к ним по свойствам) спектральная плотность излучательности
где АТ=const<1.Следовательно, распределение энергии в спектре излучения серого тела такое же, как и в спектре абсолютно черного тела, имеющего ту же температуру. Поэтому к серым телам применим закон Вина и можно определить его температуру
которая называется цветовой температурой. Для серых тел цветовая температура совпадает с истинной. Для тел, которые сильно отличаются от серых, понятие цветовой температуры теряет смысл. Таким способом определяется температура на поверхности Солнца (Тц = 6500 К) и звезд.
3. Яркостная температура Тя – это температура абсолютно черного тела, при которой для определенной длины волны его спектральная плотность излучательности равна спектральной плотности излучательности исследуемого тела, т. е.
где Т— истинная температура тела.
23.1. Фотоэффект
Различают фотоэффект внешний, внутренний и вентильный. Внешним фотоэффектом называется испускание электронов веществом под действием электромагнитного излучения. Внешний фотоэффект наблюдается в твердых телах (металлах, полупроводниках, диэлектриках), а также в газах на отдельных атомах и молекулах (фотоионизация). Фотоэффект открыт в 1887 г. Г. Герцем. Первые фундаментальные исследования фотоэффекта выполнены русским ученым А. Г. Столетовым.
Внутренний фотоэффект – это вызванные электромагнитным излучением переходы электронов внутри полупроводника или диэлектрика из связанных состояний в свободные без вылета наружу. В результате концентрация носителей тока внутри тела увеличивается, что приводит к возникновению фотопроводимости или к возникновению э. д. с.
Вентильный фотоэффект – возникновение э. д. с. при освещении контакта двух разных полупроводников или полупроводника и металла и при отсутствии внешнего электрического поля. Вентильный фотоэффект открывает пути для прямого преобразования солнечной энергии в электрическую.